32) Работа внутренних изгибающих моментов.

Пара изгибающих моментов M, действующих на элемент dx, приводят к его чистому изгибу (рис. 6.3 б). На общей деформации _M эти моменты совершают работу

–dV_M= M·_M .

По закону Гука _M= . Поэтому

–dV_M= dx ,

где I – момент инерции сечения, EI – жесткость на изгиб.

33) Работа внутренних поперечных и продольных сил.

а) Работа продольной силы N

Пара продольных сил N, действующих на элемент dx, приводят к его чистому растяжению (рис. 6.3 а).

По теореме Клапейрона эти силы на общей деформации элемента (действительном перемещении) _N совершают действительную работу

–dV_N= N·_N .

С учетом закона Гука при растяжении _N= получим

−dV_N= dx,

где E – модуль Юнга, F – площадь сечения, EF – жесткость на растяжение.

в) Работа поперечной силы Q

Действие пары поперечных сил Q приводит к чистому сдвигу элемента dx (рис. 6.3 в). На общей деформации _Q они совершают работу:

–dV_Q= Q·_Q .

По закону Гука, _Q= . Поэтому

–dV_Q= dx,

где  – коэффициент формы сечения, GF – жесткость на сдвиг.

34) Потенциальная энергия упругих деформаций, её определение.

Элементарная работа внутренних сил M, Q, N будет:

.

Интегрируя dA по всей длине участка и суммируя по всем участкам стержневой системы, получим выражение полной работы внутренних сил:

.

Следует отметить, что в силу закона сохранения энергии, работа внешних сил равна работе внутренних сил:

Если с загруженной конструкции снять внешнюю нагрузку, то поскольку она упругая, то она возвратиться в исходное состояние и при этом внешние усилия снова будут совершать работу(А), но в обратном направлении.

Работа внутренних сил совершаемая при разгрузке конструкции выражает собой тот запас внутренней энергии, высвобождаемой при переходе в исходное состояние.

Эта работа носит название потенциальной энергии упругих деформаций и записывается в виде формулы

U= –V= dx .

35) Действительные и возможные перемещения.

Действительным перемещением называется перемещение, вызванное силой по направлению ее действия (рис. 6.2 а). В упругих системах перемещение  прямо пропорционально действующей силе и поэтому выполняется закон Гука

 = P,

где коэффициент  называется податливостью.

Эту зависимость можно представить в виде диаграммы  –P (рис. 6.2 б).

Рис. 6.2

Действительной работой называется работа силы на ее действительном перемещении.

Действительную работу силы P можно найти по рис. 6.2 б:

W= .

Эта формула определяет теорему Клапейрона: сила, действующая на упругую систему, совершает работу, равную половине произведения силы на перемещение.

Если воспользоваться законом Гука, то

W=  0.

Отсюда следует, что внешняя сила совершает положительную работу.

Когда на систему действуют несколько сил, то по принципу суперпозиции

W= .

В идеально-упругой системе предполагается, что работа внешних сил W полностью переходит в потенциальную энергию деформации U:

W =U.

Если убрать внешние силы, упругая система возвратится в исходное положение. Эту работу совершают внутренние силы. Так как работа внешних сил W всегда положительна, то работа внутренних сил V будет отрицательной:

W=–V.

Малое перемещение, допускаемое связями системы, называется возможным перемещением. Причиной возможного перемещения могут быть другие силы, изменение температуры, осадки опор и др.

Работа силы на ее возможном перемещении называется возможной работой. Возможное перемещение обозначим _ij, а возможную работу W_ij (здесь i означает направление, а j – причину).

Например, если в некоторой точке балки действует сила P_i, а затем в другой точке начнет действовать другая сила P_j, то балка в точке действия силы P_i получит возможное перемещение _ij (рис. 6.4 а). Так как в это время сила P_i остается постоянной, совершаемая ею возможная работа определяется площадью прямоугольника (рис. 6.4 б):

W_ij=P_i_ij .

Таким образом, возможная работа равна произведению силы на возможное перемещение.

Рис. 6.4

При определении возможной работы следует рассматривать два состояния системы: в одном из них действуют заданные, а во втором – возможные силы.

Теорема Бетти. Возможная работа сил i-го состояния на перемещениях j-го состояния равна возможной работе сил j-го состояния на перемещениях i-го состояния.

Доказательство. Пусть на систему воздействуют силы P_i и P_j. Приложим их в разной последовательности и рассмотрим два состояния системы:

1) прикладывается сила P_i, затем сила P_j (рис. 6.5 а);

2) прикладывается сила P_j, затем сила P_i (рис. 6.5 б).

Рис. 6.5

В этих состояниях силы на действительных перемещениях совершают действительные, а на возможных перемещениях – возможные работы. Выражения работ в обоих состояниях будут:

W_ij= P_i_ii+ P_j_jj+P_i_ij; W_ji= P_j_jj+ P_i_ii+P_j_ji.

На основании принципа суперпозиции результат воздействия этих сил не зависит от порядка их приложения. Следовательно, обе работы равны: W_ij=W_ji. Отсюда получаем

P_i_ij=P_j_ji .

Теорема доказана. Ее часто называют теоремой о взаимности работ.

Теперь определим возможную работу внутренних сил. Для этого рассмотрим два состояния системы:

1) действует сила P_i и вызывает внутренние усилия M_i, Q_i, N_i;

2) действует сила P_j, которая в пределах малого элемента dx вызывает возможные деформации

_Mj= dx, _Qj= dx, _Nj= dx.

Внутренние усилия первого состояния на деформациях (возможных перемещениях) второго состояния совершат возможную работу

–dV_ij=M_i_Mj+Q_i_Qj+N_i_Nj= dx+ dx+ dx .

Если проинтегрировать это выражение по длине элемента l и учесть наличие в системе n стержней, получим формулу возможной работы внутренних сил:

–V_ij= dx .