2.2.2. Проблема массы покоя нейтрино. Объяснение неудач экспериментов с тритием

Помимо сомнений, связанных со слабостью взаимодействия нейтрино с веществом, возникают сомнения, связанные с экспериментами последних лет по измерению массы покоя нейтрино [14,23-25]. По мере совершенствования методики экспериментов верхняя граница возможной массы электронного нейтрино снижается. Если в первых экспериментах было получено значение около 30 эВ [11], то в более поздних работах [23-25] приводится более низкие величины, не выше 10-15 эВ.

Если масса нейтрино (антинейтрино) действительно существенно меньше 10 эВ, становится невозможной ионизация продуктами их аннигиляции или распадов, а, следовательно, и регистрация этих частиц искровыми камерами. Отождествление Н-излучения с потоками электронных нейтрино (антинейтрино) становится проблематичным. Но сохраняется возможность связать наблюдавшиеся эффекты с действием других, более массивных слабовзаимодействующих частиц, например с мюонными или тауонными нейтрино. Недавно появились работы, в которых расчетная масса тауонного нейтрино лежит именно в пределах 20-30 эВ (например, [26]).

Необходимо отметить, что результаты работ по экспериментальному определению массы электронного нейтрино [11,14, 23-25] вызывают серьезное сомнение не только из-за неоднократно обсуждавшихся технических проблем, но и в связи с рассматриваемой нами гипотезой. В этих работах масса электронного антинейтрино определялась по виду спектра бета-частиц вблизи его границы. При наличии у антинейтрино некоторой массы спектр должен обрываться при энергии, меньшей величины, рассчитанной в предположении, что масса равна нулю. Однако, если существует достаточно сильный фон электронных нейтрино, входящих в состав Н-излучения, то в бета-активных нуклидах, помимо бета-распадов

, (7)

происходят и ядерные реакции обратного бета-распада

. (8)

Как было отмечено выше, эффективность такого рода взаимодействий резко возрастает в области ультранизких энергий нейтрино [27].

В результате обратного бета-распада возникают моноэнергетические электроны, энергия которых больше граничной энергии бета-спектра (рассчитанной в предположении нулевой массы нейтрино) на величину энергии покоя нейтрино (10 эВ). Поскольку использованные в работах [23-25] спектрометры имеют разрешение не лучше 20-30 эВ, эти электроны воспринимаются как частицы, имеющие энергию, равную граничной, что интерпретируется как отсутствие "обрыва" спектра и приводит к выводу о малости массы электронного антинейтрино (нейтрино).

Косвенным подтверждением изложенной версии является резкое возрастание флуктуаций результатов измерений в области энергий, близких к граничной: ведь сильное непостоянство потоков Н-излучения - одна из наиболее характерных его особенностей.

2.3. Предсказания и возможные проверочные эксперименты

Сущность одного из предсказаний гипотезы об Н-излучении как потоке нейтрино (антинейтрино) ультранизких энергий затронута в предыдущем разделе: поток нейтрино ультранизких энергий должен вступать в реакцию обратного бета-распада с бета-радиоактивными ядрами в соответствии с уравнением (8); поток антинейтрино должен вступать в аналогичную реакцию

(9)

Возникающие электроны (позитроны) должны иметь энергию, превышающую граничную энергию бета-спектра (рассчитанную в предположении нулевой массы нейтрино) на величину энергии покоя нейтрино (антинейтрино).

Таким образом, одно из подтверждений выдвинутой гипотезы можно искать в особенностях спектра бета-активных нуклидов: в области энергий, неколько превышающих граничную, должен наблюдаться пик моноэнергетичеких электронов. В соответствии с особенностями, присущими Н-излучению, число электронов, регистрируемых в этом пике, должно:

- изменяться во времени. Эти изменения должны представлять собой наложение хаотических флуктуаций на ритмические долгопериодные вариации (см. раздел 2.1.1);

- зависеть от расположения и ориентации установки;

- зависеть от ориентации расположенных вблизи установки периодических структур, играющих роль дифракционных решеток.

Другие подтверждения гипотезы можно искать, анализируя результаты измерений малых сил, поскольку одним из проявлений Н-излучения является механическое давление на облучаемое тело, возникающее при изменении направления распространения излучения в результате преломления, отражения или рассеяния. Проблема заключается в отделении сил, связанных с Н-излучением от помех, связанных с микросейсмическими вибрациями, воздушными потоками, термическими явлениями и т.п. Свидетельством связи наблюдаемых эффектов с действием потоков Н-излучения явилось бы обнаружение характерных ритмов изменения их величины (см. раздел 2.1.1).

Следует отметить, что обнаружение указанных ритмов не является однозначным доказательством того, что действующий фактор является именно потоком нейтрино (антинейтрино), так как такая же ритмика характерна и для других возможных компонент скрытой массы (аксионы, фотино, глюино, и т.п.), которые также могут оказывать механическое давление.