14. Опоры и опорные реакции балок. Распределённые нагрузки

Различ.3 вида опор в балках:

1. Подвижная шарнирная опора. Такая опора не препятствует вращению конца балки и его перемещению вдоль плоскости качения. В ней может возникать только одна реакция, которая перпендикулярна плоскости качения и проходит через центр катка.

2. Неподвижная шарнирная опора. Такая опора допускает вращение конца балки, но устраняет поступательное перемещение ее в любом направлении. Возникающую в ней реакцию можно разложить на две составляющие - горизонтальную и вертикальную.

3. Жесткая заделка, или защемление. Такое закрепление не допускает ни линейных, ни угловых перемещений опорного сечения. В этой опоре может в общем случае возникать реакция, которую обычно раскладывают на две составляющие (вертикальную и горизонтальную) и момент защемления (реактивный момент).

   При расчетах иногда встречается нагрузка распределенная вдоль данной поверхности по определенному закону.

1)равном.распред.нагр.:Q=q*l

2)нагр.распред.по треуг.закону:Q=1/2*q*l

15. Аналитические условия равновесия плоской системы параллельных сил.

Для системы параллельных сил на плоскости имеем 2 условия равновесия:

М*=0 R*=0

Для получения уравнений равновесия одну из осей координат надо направить параллельно заданным силам ( например ось ОУ). Тогда все силы проектируются на ось ОУ, а проекция каждой силы на ось ОХ равна нулю. Этих два условия равновесия системы параллельных сил на плоскости можно выразить в виде двух уравнений:

F_kу=0; M_о(F_k)=0;

Эти уравнения называют основными уравнениями равновесия параллельных сил на плоскости. Центр моментов для этой системы уравнений можно выбирать произвольно.

Существует и другая система двух уравнений равновесия параллельных сил:

M_А(F_k)=0; M_В(F_k)=0;

При этом прямая АВ не должна быть параллельна заданным силам.

17.Теорема Вариньона о моменте равнодействующей плоской системы сил. Различные случаи приведения плоской системы произвольно расположенных сил.

ТЕОРЕМА:

Момент равнодействующей силы относительно любой точки на плоскости равен алгебраической сумме моментов составляющих сил относительно той же точки.

Mo(R)=суммаMo(Fk)

Mx(R)=суммаMx(Fk)

Теорема используется , когда опред-ть плечо силы отн-но какой-либо точки или оси затруднительно.

18. Аналитич.условия равнов.произв.плоской сист.сил.

Так как у такой системы сил все линии действия расположены в одной пл-сти, то вектора моментов этих сил направлены перпендикулярно и остается 3 уравнения:

∑Fkx=0

∑Fky=0

∑Fkz=0

Для равновесия тела, наход-ся под действием произвольной плоской системы сил необходимо, чтобы сумма проекций этих сил на произвольно выбранные оси координат и сумма моментов этих сил отн-но произвольной точки пл-сти их действия была равна 0.

∑ Fkx=0

∑Ma(F1)=0

∑Mb(Fk)=0

19. .Расчет сост.Конструкций. Статистически неопределимые системы.

Составными конструкциями наз-ся конструкции, сост. из двух или нескольких частей, соединенных между собой различного рода внутренними связями: промежуточный шарнир, скользящая заделка, гибкая нить и т.д.

При рассм. равновесия составной конструкции ур-ия равновесия недостаточно, чтобы опред-ть реакции внешних опорных связей. Для этого конструкцию мысленно разделяют на 2 части и рассм. равновесие каждой из частей в отдельности. Силы взаимодействия между собой частей конструкции равны по модулю и направлены в противоположные стороны.

Статически неопределимыми называются такие системы, опорные реакции в которых и (или) внутренние усилия невозможно определить только из уравнений статики (уравнений равновесия).

Степень статистической неопределимости - разность между числом неизвестных реакций и числом возможных ур-ий равновесия.