2.2. Амплитуда рассеянной волны решеткой точечных атомов. Уравнение дифракции Лауэ

Если необходимо знать интенсивность излучения, рассеянного пространственным распределением электронов внутри каждой элементарной ячейки, то необходим более подробный анализ. Наиболее простой метод предложен Лауэ, который состоит в суммировании вкладов от элементарных волн, рассеянных от каждого элемента кристалла.

Найдем направления распространения волн, выходящих из кристалла, относительно заданного направления распространения падающей волны и рассчитаем интенсивность дифракции электромагнитного излучения (фотонов) на кристаллической решетке, имеющей примитивную элементарную ячейку в виде косоугольного параллелепипеда с векторами . Пусть вдоль векторов решетка имеет соответственно по N, M, P узлов (см. рис. 2.2).

Рис. 2.2. Рассеяние электромагнитных волн узлами кристаллической решетки.

Пусть на такую решетку падает волна с волновым вектором , и частотой , а отраженная волна имеет волновой вектор и частоту . Рассмотрим случай, когда не происходит изменения частоты у рассеянного излучения: , а значит (так как ) и .

Выразим направление отраженной волны через волновой вектор падающей волны и векторы примитивных трансляций кристаллической решетки.

Вектор напряженности электрического поля в падающей волне в точке пусть задается как

Вектор напряженности электрического поля в падающей волне в точке пусть задается как

Вектор напряженности электрического поля в рассеянной волне в точке :

(25)

С- коэффициент пропорциональности

- для сохранения энергии в потоке рассеянной волны.

Эта волна взаимодействует с рассеивающим центром, находящимся в точке ρ, в результате чего образуется рассеянная волна, выражение для которой можно записать в виде:

Наша задача заключается в суммировании элементарных волн, рассеянных всеми центрами рассеяния в кристалле, в результате чего мы получим амплитуду суммарной рассеянной волны в точке с радиус-вектором R, проведенным из начала координат О внутри кристалла. В этой точке расположен счетчик фотонов. Из рис.2.15 мы видим, что расстояние между рассеивающим центром и точкой наблюдения равно.

Для вектора можно записать (см. рис.2.2.):

Возведя обе части выражения в квадрат, получим:

Если извлечь квадратный корень и пренебречь членами порядка и выше, то получим: .

Тогда полный пространственный фазовый множитель рассеянной волны в выражении (25) можно представить в виде:

Так как , а направление вектора рассеянной волны совпадает с направлением , то

Следовательно, фазовый множитель можно записать так:

где - изменение волнового вектора в результате рассеяния:

с учетом вышеизложенного волну, рассеянную центром рассеяния в точке , можно представить как :

Выражение для суммарного рассеяния в данном направлении от решетки точеных атомов можно получить с помощью суммирования выражения (33) для по всем точкам решетки. В этом случае сумма фазовых множителей определяется как:

Кристалл имеет форму параллелепипеда и каждый узел решетки рассеивает падающую волну. Центры рассеяния расположены в каждом узле этой решетки: , где m,n,p – целые числа. Тогда величина суммарного рассеянного излучения пропорциональна

Величину А называют амплитудой рассеяния.

Сумма, взятая по узлам решетки, максимальна, когда (*)

для всех узлов решетки, так как каждый член, имеющий форму , равен единице.

Величина удовлетворяет условию дифракции (*), если одновременно выполняются соотношения для целых чисел h,k,l:

уравнение дифракции Лауэ

Рассмотрим вектор , равный ( ),

где h,k,l – целые числа, входящие в уравнение Лауэ ( ).

Подставляя из ( ), видно, что ( ) есть решение уравнений ( ), если

1.

2.

Следовательно, , где - вектор обратной решетки (смотри лекцию №1).

Таким образом, условие дифракции:

Возведем обе части этого соотношения в квадрат и получим:

Так как , то (**)

Соотношение (**) эквивалентно закону Брэгга-Вульфа.