Описание экспериментальной установки
Внешний вид экспериментальной установки для определения коэффициента теплоотдачи на поверхности горизонтально расположенного цилиндра при естественной конвекции показан на рисунке 3.
Рисунок 3 – Внешний вид установки
Рисунок 4- Приблизительный вид основного окна программы ММТП-003М
Порядок проведения работы
После включения установки в сеть, на мониторе высвечивается тема лабораторной работы и отображается схема рабочего участка экспериментальной установки. Далее Вы вступаете в диалог с ЭВМ, в которой заложены все возможные варианты проведения эксперимента. В процессе дальнейшей работы осуществляется следующая последовательность действий.
1. В рекомендуемом диапазоне изменения геометрических параметров рабочего участка (диаметр трубы d = 20 ¸50 мм, длина L = 0,5 ¸1 м, толщина стенки d = 0,5¸1 мм ) выбирается один из вариантов геометрических характеристик рабочего участка (d, L, d) с помощью панели управления установки. При нажатии на пиктограмму с помощью появившегося диалогового окна Вам будет предложено задать вышеуказанные параметры.
2. На пульте управления последовательно включаются тумблер питания … и тумблер включения нагрева ….
3. Плавным вращением ручки реостата … устанавливается нужное напряжение.
4. Определяются значения температур температурных датчиков, которые вместе со значением U заносятся в протокол эксперимента (табл.2). Эксперименты проводятся на стационарном тепловом режиме. Регистрация показаний производится по индикаторному прибору на пульте управления, показания которого дублируются на мониторе.
5. По окончании эксперимента производится перевод всех регулирующих органов в исходное положение.
Барометрическое давление Р0 =
Температура окружающей среды Т¦=
Таблица 2 – Протокол эксперимента
№ режима |
U |
Показания термопар |
||||||
tw1 |
tw2 |
… |
twі |
|||||
B |
|
0C |
|
oC |
|
|
oC |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Эксперименты (всего не менее 2-х) проводятся и при других Тг.
Обработка экспериментальных данных
1. Для определения
среднего по поверхности трубы коэффициента
теплоотдачи
используется
формула Ньютона (5).
В рассматриваемых условиях опытов теплота Q, выделенная на экспериментальном участке в результате пропускания по нему электрического тока, отдается в окружающую среду как посредством естественной конвекции Qк , так и посредством излучения Qи . Поэтому теплота, отдаваемая поверхностью трубы посредством конвекции Qк , определяется как разность между теплотой Q , выделяемой электрическим током и теплотой Qи, отдаваемой посредством лучистого теплообмена, т.е.
Qк = Q – Qи и соответственно плотность теплового потока qw определится как
qw = Qк/ S, где S – площадь наружной поверхности трубы.
2. Определяется теплота, выделенная на экспериментальном участке в результате пропускания по нему электрического тока
(13)
[Q] = 1 Вт,
где U – напряжение электрического тока, подаваемое на экспериментальный участок и измеряемое вольтметром в вольтах;
R – электросопротивление трубы: R = r l/F,
где l – длина трубы,
-
площадь поперечного кольцевого сечения
(материала) трубы;
d – наружный диаметр трубы;
d0 = d - 2d - внутренний диаметр трубы;
r - удельное электросопротивлениематериала трубы, для нержавеющей стали r определяется в зависимости от температуры:
;
[r]
= 1 Ом м;
- средняя температура трубы;
twі – значение измеряемых температур по контуру поперечного сечения трубы,
п – количество измерений в сечении трубы.
3. Определяется теплота, отдаваемая поверхностью трубы в окружающее пространство посредством излучения согласно закону Стефана-Больцмана:
,
(14)
где e - степень черноты;
Tw - средняя по контуру поперечного сечения температура поверхности трубы, измеренная в кельвинах;
Т¦ -температура среды в кельвинах;
S = pdl – площадь наружной поверхности трубы,
[S] = 1 м2, [Qи] = 1 Вт.
4. Определяется плотность теплового потока на поверхности трубы, обусловленная теплообменом посредством естественной конвекции
,
.
(15)
5. Определяется среднее (по контуру поперечного сечения трубы) значение коэффициента теплоотдачи для каждого температурного режима по формуле Ньютона (5).
6. Определяются критерии подобия Nu¦, Gr¦, Pr¦ :
,
,
,
где в качестве определяемой температуры используется температура среды Т¦;
критерий Прандтля для воздуха можно принять:
Pr¦ = 0,7;
g = 9,81 м/с2 – ускорение свободного падения;
bа = 1/Та – коэффициент объемного расширения;
r¦ - плотность воздуха, определяемая из уравнения состояния
Р0 – давление окружающей среды в паскалях),
R =287 Дж/(кг К) – газовая постоянная воздуха;
l¦ , m¦ - соответственно теплопроводность и динамическая вязкость воздуха, определяемые в зависимости от температуры среды Т¦ согласно эмпирическим зависимостям
,
;
,
.
7. Результаты расчетов сводятся в таблицу 3.
Таблица 3 – Результаты обработки опытных данных.
№ режима |
Q, Вт |
Qи, Вт |
qw, Вт/м2 |
К |
Вт/(м2К) |
Nu¦ |
(GrPr)¦ |
lgNu¦ |
Lg(GrPr)¦ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8. В логарифмических координатах строится известная зависимость lgNu¦=¦[lg(GrPr)] для среднего (по контуру поперечного сечения трубы) значения критерия Нуссельта (9). На зависимость наносятся соответствующие экспериментальные значения.
Отчет по выполнению работы оформляется согласно методическим указаниям приведенным выше.