2. Расчет напряженности поля

Ослабление поля на KB радиолиниях вызвано расходимостью волны, поглощением в ионосфере, отражением от поверхности Земли и другими при­чинами. Одним из основных методов расчета напряженности поля является метод, предложенный А.Н. Казанцевым. Наибольшую точность этот метод обеспечивает при расчете трасс, проходящих в средних широтах.

В соответствии с указанным методом действующее значение напря­женности поля в точке приема

(5)

 

Поясним структуру этой формулы. Первый множитель соответствует полю в свободном пространстве здесь Р₁^’мощность, подводимая к передающей антенне; G₁(∆) - ко­эффициент усиления передающей антенны относительно изотропного излу­чателя с учетом влияния Земли; ∆ - угол возвышения траектории волны, определяемый (4); r_в -путь, проходимый волной от точки передачи до точки приема.

Второй множитель (1/2) соответствует уменьшению поля (или мощно­сти) на 6 дБ. Из них 3 дБ А. Н. Казанцев относит за счет того, что приемная антенна имеет линейную поляризацию, а волна в процессе отражения от ионос­феры приобретает эллиптическую (а иногда и круговую) поляризацию. Другие 3 дБ обусловлены тем, что волна в ионосфере расщепляется на обыкновенную и необыкновенную; необыкновенная составляющая сильно поглощается, а для приема оказывается полезной только половина излученной мощности.

Третий множитель (1 + R)/2 учиты­вает влияние отраженной от Земли волны в месте расположения приемной антенны. Если бы приемная антенна В (рис. 5) на-

ходилась на оптимальной высоте h₂ над зем­ной поверхностью, то волны 1 и 2 имели

 

 

^

 

 

 

Рис. 5. Графическая интерпретация пояснения третьего множителя выражения 5

 

бы одинаковую фазу в точке приема и результирующее поле (при горизонтальной поляризации) имело бы значение (1 + R)E₀, где Е₀ - поле прямой волны 1. В реальных условиях вследствие колебаний высоты отражающего слоя обеспечить оптимальное сложение волн 1 и 2 не удается, и А.Н. Казанцев берет среднее значение коэффициента, учитываю­щего влияние отраженной от Земли волны, а именно (1 + R)/2. Обычно выби­рают среднее значение R порядка 0,8.

Четвертый множитель R^n-1 учитывает дополнительные потери при от­ражении от Земли в промежуточных точках в случае многоскачкового рас­пространения. Здесь п - число отражений от ионосферы. На односкачковых линиях (с одним отражением от ионосферы) n = 1 и R^n-1 =1.

 

Наконец, пятый множитель exp(-Г_и) учитывает поглощение в ионосфере.

Полный интегральный коэффициент поглощения Г_и определяется как сумма поглощения в тех слоях ионосферы, которые волна проходит (неотклоняющее поглощение), и поглощения в отражающем слое ионосферы (отклоняю­щее поглощение). В случае, когда в ионосфере существуют все регулярные слои и отражение происходит от слоя F2, полный коэффициент поглощения

 

 (6)

Первое слагаемое определяет неотклоняющее поглощение. Здесь А₁ -коэффициент, зависящий от критической частоты слоя Е ионосферы (как мера электронной плотности во всех слоях) и длины трассы (рис. 6); рабочая частотаf_р и частота продольного гиромагнитного резонанса f_L выражены в мегагерцах. Чем больше степень ионизации ионосферы, тем больше ее удельная проводимость и больше поглощение. Чем боль­ше длина трассы, тем больший путь проходит волна в неотклоняющих слоях и тем больше поглощение. Эти зависимости и отражены на рис. 6. Из фор­мулы (6) следует, что с уменьшением f_pвозрастают потери, так как растет проводимость ионосферы.

Второе слагаемое в (6) оценивает отклоняющее поглощение при отра­жении волны от слоя F2. Коэффициент B_F2 зависит от протяженности трассы и действующей высоты отражения вол­ны (рис. 7). Из рисунка видно, что при увеличении r значения B_F2 умень­шаются, т.е. уменьшается поглощение. Это можно объяснить тем, что на бо­лее длинных трассах используются вол­ны с более пологими траекториями, ко­торые меньше проникают вглубь отра­жающего слоя и меньше поглощаются. Закономерности изменения Г_и, вытекающие из формулы (6) и рис. 6, 7, полностью соответ­ствуют тем, которые были рассмотре­ны ранее.

 

 

Рис. 6 . Зависимость Г_и от расстояния

 

 

Декаметровые волны имеют ограниченное применение для вещания из-за большой загруженности этого диапазона, высокого уровня помех стан­ций и относительно низкого качества приема. Наиболее типично применение KB диапазона для вещания на труднодоступные удаленные районы, когда си­стемы, работающие на более коротких (УКВ) или более длинных (СВ, ДВ) волнах, оказываются непригодными из-за ограниченного радиуса действия. Вещание на декаметровых волнах предусматривает обслуживание заданной территории с помощью ионосферных волн.

Волновое расписание для вещания составляется с учетом условий распространения в течение целого сезона.

 

Рис 7. Зависимость коэффициента А от частоты.

 

В результате во многих случаях работа ведется на частотах, далеких от ОРЧ, что снижает уровень сигнала и качество приема. Зона обслуживания вещательного передатчика имеет границы, кото­рые при учете помех только природного происхождения определяются мини­мально допустимой напряженностью поля E_min.

Для диапазона KB характерно наличие мертвой зоны, в пределах кото­рой регулярный прием невозможен, так как радиус действия земной волны обычно меньше, чем наименьшее расстояние, перекрываемое по Земле ионос­ферной волной. Внутренний радиус этой зоны устанавливают путем расчета напряженности поля земной волны с помощью методов, изложенных ранее. Рассчитывая напряженность поля на разных расстояниях от передающей ан­тенны, определяют то расстояние, при котором уровень поля равен минимально допустимому значению. Внешний радиус устанавливается по критическому углу падения волны на ионосферу. Если в первом приближе­нии отражающий слой ионосферы считать достаточно тонким, то внешний радиус мертвой зоны можно оценить по приближенной формуле

 

 

Из формулы видно, что на рабочей частоте равной критической внешний радиус мертвой зоны равен нулю. С возрастанием частоты радиус мертвой зоны увеличивается, дости­гая максимального значения на частоте f_p, равной МПЧ.

 

Контрольные вопросы

1. В чем различие максимальной применимой частоты и максимальной частоты?

2. Каковы причины замираний на KB радиолиниях и какие меры позволяют повы­сить устойчивость приема?

3. Чем ограничивается скорость передачи дискретной информации на KB радио­линиях?

4. Каковы основные положения метода расчета напряженности поля? Поясните структуру соответствующей формулы.

5. Как влияют условия распространения на требования, предъявляемые к ДН ан­тенн в вертикальной и горизонтальной плоскостях?

6. Почему понятие «мертвой зоны» для приема характерно именно для диапа­зона KB?

 

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Бородич С.В. ЭМС наземных и космических радиослужб. М.: Радио и связь, 1990.

2. Спутниковая связь и вещание: Справочник.2 изд., перераб. и доп. Под ред. Л.Я.

Кантора. М.: Радио и связь, 1988.

3. Спутниковые системы связи и компьютерные сети: том 28 издания «Технологии

электронных коммутаций». Под ред. Виноградова Б.Н., Дрожжинова В.И., М.,

1992.

4. Беллами Дж. Цифровая телефония. М.: Радио и связь, 1986.

5. Спутниковые системы связи: том 49 издания «Технологии электронных коммута-

ций». Под ред. Смирнова А.А., Денисова Ю.В., М., 1994.

6. Жилин В.А. Международная спутниковая система морской связи ИНМАРСАТ:

Справочник. Л.: Судостроение, 1988.

7. Мордухович Л.Г., Степанов А.П.. Системы радиосвязи. Уч. пособие для вузов. М.:

Радио и связь, 1997.

8. Бородич С.В. Эффективность частотного и кодового разделения в системах спут-

никовой связи. Электросвязь, № 8, 1994.

9. Банкет В.Л., Дорофеев В.М. Цифровые методы в спутниковой связи. М.: Радио и

связь, 1988.

10. Во В.В., Миллер Е.Ф. Системы спутниковой связи с подвижными объектами. Экс-

пресс-информация. Серия «Радиотехника и связь», № 10, 1996.

11. Спилкер Д.Д. Цифровая спутниковая связь. Связь, М., 1979.

12. Кантор Л.Я., Поволоцкий И.С. Системы персональной подвижной связи через

низкоорбитальные ИСЗ. Вестник связи, № 11, 1994.