2. Магнитные свойства материалов

По величине магнитной проницаемости все вещества делятся на три группы.

Парамагнетики – для них магнитная проницаемость незначительно больше 1. К ним относятся олово (1,000001), алюминий (1,000023), платина (1,000364), марганец (1,0037) и другие.

Диамагнетики – для них магнитная проницаемость незначительно меньше 1. К ним относятся висмут (0,999825), графит (0,999895), серебро (0,999981), медь (0,999991) и другие.

Ферромагнетики – для этих материалов магнитная проницаемость больше 40 и может достигать 10⁶. К ним относятся железо, никель, кобальт, ряд редкоземельных элементов и их сплавы. Следует заметить, что не все сплавы указанных металлов являются ферромагнетиками. Так некоторые марки нержавеющей стали, нихром (сплав никеля и хрома из которого изготавливают спирали нагревательных приборов) и ряд других ферромагнетиками не являются. В то же время ферромагнетиками являются также ферриты, являющиеся смесями окислов вышеуказанных и некоторых других металлов. Можно сказать, что ферромагнетики "концентрируют" внутри себя магнитное поле и мерой этой "концентрации" является значение магнитной проницаемости. Значение магнитной проницаемости для них очень сильно зависит как от состава и термической обработки, так и от напряженности магнитного поля в котором они находятся.

3. Ориентация магнитного поля относительно

поверхности деталей

Для магнитных методов контроля (магнитопорошкового и феррозондового) очень важно, как напряженность магнитного поля Н ориентирована относительно поверхности контролируемой детали.

Рассмотрим некоторую произвольную точку О поверхности образца в которой будет производиться контроль и направим оси X и Y в плоскости образца, как показано на рис. 7. Построим вектор напряженности магнитного поля Н в этой точке и отпустим из его вершины перпендикуляр на плоскость. В точку пересечения этого перпендикуляра и плоскости из точки О проведем отрезок Н_пр (Н_), который называется продольной (тангенциальной) составляющей вектора напряженности магнитного поля. Направление вектора Н_пр в общем случае может быть любым в плоскости поверхности образца. Теперь опустим перпендикуляр из вершины вектора Н на ось Z и проведем отрезок из точки О в точку пересечения - Н_n. Полученный вектор Н_n называется нормальной составляющей вектора напряженности магнитного поля. Обе эти составляющие необходимо различать при магнитном контроле и уметь их измерять, поскольку их значения и соотношение между ними играют важную роль при выявлении дефектов.

Рис. 7. Вектор напряженности магнитного поля Н и его проекции H_ на поверхность контролируемой детали и H_n.на нормаль (перпендикуляр) к поверхности

Таким образом, продольная составляющая напряженности магнитного поля лежит в плоскости контролируемой детали и может быть ориентирована произвольным образом, а нормальная составляющая всегда перпендикулярна поверхности детали.

После размагничивания необходимо измерять нормальную составляющую поля, т.к. наибольшее значение оно имеет над полюсами, из которых силовые линии выходят перпендикулярно поверхности детали.