Из (3.5) следует, что

. (3.6)

Таким образом, темп нагревания (охлаждения) характеризует относительную скорость изменения избыточной температуры в любой точке тела в единицу времени. Независимость координат этой точки от времени называется регулярным режимом.

Для регулярного режима из уравнения (3.5) легко получить

, (3.7)

где – постоянная.

Зависимость логарифма избыточной температуры от времени прогрева для любой (произвольной) точки в теле представлена на рис. 1.

Рис. 1. График

(1 – 2) – линейный участок, соответствующий регулярному режиму

Для 0 < τ < τ₁ имеем переходный режим. Распределение температур в теле определяется начальными условиями и описывается рядом (3.4).

Для τ₁ < τ < ∞ начальные условия не влияют на распределение температур в теле. При этом темп нагревания (охлаждения) для любой точки в теле одинаков. Следовательно, темп нагревания (охлаждения) численно равен тангенсу угла наклона прямой (1 – 2) к оси абсцисс и рассчитывается по формуле

. (3.8)

Теория регулярного режима, разработанная Г.М. Кондратьевым, позволяет по темпу нагревания (охлаждения) определять теплофизические свойства тел (температуропроводность, теплопроводность, теплоёмкость), а также коэффициент теплоотдачи α.

Условия теплообмена тела с окружающей средой определяет число Био :

, (3.9)

где – коэффициент теплоотдачи между поверхностью тела и окружающей средой; – коэффициент теплопроводности материала образца; – характерный размер образца.

При малых значениях числа Вi темп охлаждения m оказывается прямо пропорционален коэффициенту теплоотдачи α и обратно пропорционален теплоемкости образца с:

, (3.10)

где – площадь поверхности тела.

При интенсивном теплообмене с окружающей средой В_i< ∞ темп нагревания (охлаждения) прямо пропорционален коэффициенту температуропроводности а и обратно пропорционален коэффициенту формы тела К:

. (3.11)