2) Сила Лоренца.
Сила, действующая на эл. заряд Q. F=Q[vB]. Направление по правилу левой руки. Если на движущийся заряд помимо магн. поля действует эл. Поле, то сила равна векторной сумме сил. F=qE+q[VxB].
Движение заряженной частицы в электрическом и магнитном полях.
Магнит:
Если заряженная частица движется в
магн. поле перпендикулярно вектору В,
то сила Лоренца постоянна по модулю и
нормальна к траектории движения частицы.
Электрич:
Сила Лоренса имеет только электрическую
составляющую
,
уравнение движения частицы:
Б22. 1) Закон Ома и Джоуля – Ленца в интегральной и дифференциальной формах.
ЗО.
I=U/R. R=l/S.
ЗД-Л.
Если
ток идет по неподвижному проводнику,
то вся работа идет на нагревание и по
закону сохранения энергии dQ=dA.
2) Теорема о цирк вектора индукции маг поля в инт. И дифф. Формах
Цирк
по произвольному замкнутому контуру,
охватывающему токи прямо пропорциональна
алгебраической сумме токов, пронизывающих
этот контур.
;
;
;
Б23. 1) Электроёмкость проводников и конденсаторов.
Емкость конденсатора: ; Емкость уединенного проводника: ; Шар R: . Плоский: . Цилиндрический: Сферический:
Вычисление ёмкости цилиндрического конденсатора.
2) Вихревые токи.
Электрические токи, возникающие вследствие электромагнитной индукции в проводящей среде при изменении пронизывающего ее магнитного потока. Вихревые токи порождают свои магнитные потоки, которые, по правилу Ленца, противодействуют магнитному потоку катушки и ослабляют его. Они вызывают нагрев сердечника.
Б24. 1) Энергия заряженного проводника, конденсатора.
Заряд,
находящийся на некотором проводнике,
можно рассматривать как систему точечных
зарядов, т.е. энергия взаимодействия
системы зарядов:
; Энергия заряженного конденсатора:
2)Расчёт магнитного поля тороида.
Циркуляция
вектора В по произвольному замкнутому
контуру равна
Тороид:
;
Б25 1) Электростатическое поле в диэлектрике.
Д
- вещества, в которых практически
отсутствуют свободные носители заряда.
Д при обычных условиях не проводят ток.
Идеальных Д не существует. Д состоят из
атомов и молекул. Молекулу можно
рассматривать как электрический диполь
с электрическим моментом
,
где Q
– суммарный положительный заряд атомных
ядер в молекуле.
Поляризованность.
Определяется
как дипольный момент единицы объема Д.
,
где
-
диэлектрическая восприимчивость.
2) Поле на границе раздела магнетиков.
Для определения условий на границе двух однородных магнетиков используют теорему Гаусса для вектора и теорему о циркуляции вектора
Условия для вектора : ; ;
Условия для вектора : , где – проекция вектора на нормаль к контуру. Если на границе тока проводимости нет , то тангенсальная составляющая вектора не испытывает скачка:
Б26. 1) Электрическое поле в проводнике с током.
Если в проводнике создать электрическое поле и не поддерживать его, то ток прекратится. Чтобы поддерживать ток, нужно от конца с меньшим потенциалом непрерывно отводить приносимые током заряды, а к концу с большим потенциалом непрерывно их подводить. Необходимо осуществлять круговорот зарядов, при котором они бы двигались по замкнутому пути.
Сторонние силы
Характеризуют
работой, которую они совершают над
перемещающимися по цепи зарядами. (ЭДС)
