27. Релятивистское выражение для энергии.

Найдем кинетическую энергию релятиви­стской частицы (материальной точки). Раньше (§ 12) было показано, что при­ращение кинетической энергии материаль­ной точки на элементарном перемещении равно работе силы на этом перемещении:

dT = dA или dT=Fdr. (40.1)

Учитывая, что dr = vdt, и подставив в (40.1) выражение (39.2), получим

Преобразовав данное выражение с учетом того, что vdv=vdv, и формулы (39.1), придем к выражению

т. е. приращение кинетической энергии частицы пропорционально приращению ее массы.

Так как кинетическая энергия покоя­щейся частицы равна нулю, а ее масса равна массе покоя то, то, проинтегриро­вав (40.2), получим

Т=(m-m₀)с², (40.3)

или кинетическая энергия релятивистской частицы имеет вид

Выражение (40.4) при скоростях v<<с пе­реходит в классическое:

T = m₀v²/2

(разлагая в ряд (1-v²/с²)^-1/2= 1 +¹/₂Xv²/c²+³/₈v⁴/c⁴+... при v<<с, правомерно

пренебречь членами второго порядка ма­лости).

28. релятивистский импульс материальной точки.

Отметим, что уравнение (39.3) внешне совпадает с основным уравнением ньюто­новской механики (6.7). Однако физиче­ский смысл его другой: справа стоит про­изводная по времени от релятивистского импульса, определяемого форму­лой (39.4). Таким образом, уравне­ние (39.2) инвариантно по отношению

к преобразованиям Лоренца и, следова­тельно, удовлетворяет принципу относи­тельности Эйнштейна. Следует учитывать, что ни импульс, ни сила не являются инва­риантными величинами. Более того, в об­щем случае ускорение не совпадает по направлению с силой.

В силу однородности пространства (см. § 9) в релятивистской механике вы­полняется закон сохранения релятивист­ского импульса: релятивистский импульс замкнутой системы сохраняется, т. е. не изменяется с течением времени. Часто во­обще не оговаривают, что рассматривают релятивистский импульс, так как если тела движутся со скоростями, близкими к с, то можно использовать только релятивист­ское выражение для импульса.

Анализ формул (39.1), (39.4) и (39.2) показывает, что при скоростях, значитель­но меньших скорости света, уравне­ние (39.2) переходит в основной закон (см. (6.5)) классической механики. Следо­вательно, условием применимости законов классической (ньютоновской) механики является условие v<<с. Законы классиче­ской механики получаются как следствие теории относительности для предельного случая v<<с (формально переход осуще­ствляется при с). Таким образом, классическая механика — это механика макротел, движущихся с малыми скоро­стями (по сравнению со скоростью света в вакууме).

Экспериментальное доказательство за­висимости массы от скорости (39.1) явля­ется подтверждением справедливости спе­циальной теории относительности. В даль­нейшем (см. §116) будет показано, что на основании этой зависимости про­изводятся расчеты ускорителей.