33.Векторный потенциал

34.ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДЛЯ ВЕКТОРНОГО ПОТЕНЦИАЛА

35.СИММЕТРИЯ МЕЖДУ ЗАКОНАМИ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ И МАГНИТОСТАТИКИ

36.КВАЗИСТАЦИОНАРНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ПОЛЯ

37.ЗАКОНЫ ОМА С УЧЕТОМ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ

Изготовим, например, две катушки, совершенно одинаковые по размерам, форме и числу витков, одну из медной проволоки, а другую из нихромовой проволоки того же сечения и длины, и поместим их в одно и то же магнитное поле, например внутрь длинного соленоида, одинаково ориентировав катушки по отношению к направлению поля. Выключая магнитное поле, мы обнаружим в обеих катушках индукционные токи, но сила тока в медной катушке будет в 70 раз больше, чем в нихромовой. Это обстоятельство приводит к мысли, что при неизменных условиях опыта в катушке индуцируется определенная эдс, а сила тока, возникающего благодаря этому, определяется законом Ома и поэтому оказывается обратно пропорциональной электрическому сопротивлению цепи. для индукционных токов справедлив закон Ома(:

,

где – сила тока,– полное сопротивление цепи, т. е. сумма сопротивления индукционной катушки и сопротивления остальных частей цепи (реостата, лампочки, амперметра и т. д.), а черезобозначена э. д. с. индукции, остающаяся неизменной при изменении сопротивления цепи в наших опытах.

38. Скин-эффект

Поверхностный эффект, скин-эффект — эффект уменьшения амплитуды электромагнитных волн по мере их проникновения вглубь проводящей среды. В результате этого эффекта, например, переменный ток высокой частоты при протекании по проводнику распределяется не равномерно по сечению, а преимущественно в поверхностном слое.

Уравнение, описывающее скин-эффект

Исходим из уравнения Максвелла и выражения дляпозакону Ома:

Дифференцируя обе части полученного уравнения по времени, находим:

.

Поскольку иокончательно получаем:.

Скин-эффект в бесконечном проводнике с плоской границей.

Для упрощения решения предположим, что ток течёт по однородному бесконечному проводнику, занимающему полупространство y>0 вдоль оси X. Поверхностью проводника является плоскость Y=0. Таким образом,

,

.

Тогда

.

В этом уравнении все величины гармонически зависят от t, и можно положить:

.

Подставим это в наше уравнение и получим уравнение для:

.

Общее решение этого уравнения таково:

.

Учитывая, что , где, находим

.

При удалении от поверхности проводника () второе слагаемое неограниченно возрастает, что является физически недопустимой ситуацией. Следовательно,и в качестве физически приемлемого решения остаётся только первое слагаемое. Тогда решение задачи имеет вид:

Взяв действительную часть от этого выражения и перейдя с помощью соотношения к плотности тока, получим

.

Принимая во внимание, что — амплитуда плотности тока на поверхности проводника, приходим к следующему распределению объёмной плотности тока в проводнике:

.

39.Общие дифференциальные уравнения квазистационарных токов

40.ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ОСНОВЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ(МЕХАНИКИ)

Физ.и теория не могут быть построены на пустом месте .Теория строится на опытных законах их называют постулатами: 1)Постулат скорости света

Эксперименты

Опыт резерфорда по этим опытами установил, что малыми, а электроны движ. Около ядра и резерфорд предлагает модель атома.

1897-был открыт электрон Дж. Томсона.Атом-неделимый .

1911-резеофорд открыл ядро

Ультрафиолетовая катастрофа.

41.ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА МИКРОЧАСТИЦ

42.ВЕРОЯТНОСТНЫЙ ХАРАКТЕР ОПИСАНИЯ ПОВЕДЕНИЯ МИКРОЧАСТИЦ

43. ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ

Следуют из того что траектория микрочастица не может быть опред и считается что ее нет. Возникает вопрос: можем описать только вероятность т.е можем задаваться вопросом Чему равно вероятность того, что частица окажется внутри.

1)Первый постулата: Состояние любой частица в микромине задается нект функцией

Квадрат модуля имеет смысл обнарж. Частица в ед. обьема.

dw-вер-ть однаружения частицы в dv

-имеет смысл плотности вер-ти

Можем найти коэф волновой функции.

Осн задача квант механики нахождение волновой функции

2)Волновая функция подчиняется весьма общ диф ур-ю выраж принцип причины след. связи в микромире

Для одной частиц с массой m которое движется в потенциальном поле уравнение имеет вид:

Надо задавать взаим-е частицы взаим ядром

Потенциал энергия неизвестна. Найти вер-ть. Волновая функция несет свою информацию

Квант мех нахождение вероятностей.( можно найти сред энергия)

Кван мех вычислила все параметры лазера. Лемб показал что должно изучать свер излучением.

4)динамические величина в квант мех представляются линейными самосопряженными операторами.

Представляется- это значит каждый динамич велич. Ставится соответствие линейным самосопряженный оператор

Динамич величина –это