1.1.3. Строение слитка
При охлаждении из расплава образуются древовидные разветвленные кристаллы. Рост зерна происходит по дендритной (древовидной) схеме (рисунок 6). Установлено, что максимальная скорость роста кристаллов наблюдается по таким плоскостям и направлениям, которые имеют наибольшую плотность упаковки атомов. В результате вырастают длинные ветви, которые называются осями первого порядка. По мере роста на осях первого порядка появляются и начинают расти ветви второго порядка, от которых ответвляются оси третьего порядка и т.д. В последнюю очередь идет кристаллизация в участках между осями дендритов.
1-3 – оси соответственно первого, второго и третьего порядков
Рисунок 6 – Схема строения дендрита
Дендриты растут до тех пор, пока не соприкоснутся между собой. После этого окончательно заполняются межосные пространства, и дендриты превращаются в полновесные кристаллы с неправильной внешней огранкой. Такие кристаллы называют зернами или кристаллитами. При недостатке жидкого металла для заполнения межосных пространств (например, на открытой поверхности слитка или в усадочной раковине) кристалл сохраняет дендритную форму. Такой дендрит обнаружен Д.К. Черновым на поверхности усадочной раковины стального слитка массой 100 т (рисунок 7). На границах между зернами в участках между осями дендритов накапливаются примеси, появляются поры из-за усадки и трудностей подхода жидкого металла к фронту кристаллизации.
Рисунок 7 – Схема строения слитка
1 – мелкозернистые равноосные кристаллы (ΔТпереохл. – max);
2 – крупные столбчатые кристаллы (ΔТпереохл. – min);
3 – зона равноосных кристаллов.
1.2. Структурное строение металлов
При изучении в металлографическом микроскопе строения металла (×200) можно обнаружить зернистую структуру отделенную границами. Зерна могут быть разориентированны под углами в несколько десятков градусов (рисунок 8, а). Каждое зерно металлов состоит из фрагментов, которые разорентированны относительно друг друга на угол в несколько градусов. При более тщательном рассмотрении фрагментов (с использованием электронной микроскопии ×10000) можно обнаружить большое количество субзерен (блоков) (размер блоков 103-105 Å) разориентированных с углами в несколько минут (рисунок 8, б). Однако такое деление не всегда наблюдается. Иногда зерна могут состоять только из фрагментов без внутренней блочной системы или наоборот только из блоков.
а б
а – границы между зернами, б – границы между блоками
Рисунок 8 – Схемы строения металлов
Правильно расположенные атомы образуют пространственную или кристаллическую решетку.
Главной отличительной особенностью кристаллических твердых тел является периодическое расположение в пространстве их атомов, образующих пространственную трехмерную кристаллическую решетку. С периодическим расположением атомов связана и естественная огранка кристаллов. Анизотропное расположение атомов в кристаллической решетке объясняет анизотропию многих физических свойств твердых тел, широко используемую в технике. Тепловые свойства кристалла вытекают из анализа колебаний его кристаллической решетки. Рассмотрение движения электронов в периодическом потенциале кристаллической решетки объясняет электрические свойства кристаллов.
Атомы в кристаллическом твердом теле располагаются в пространстве закономерно, периодически повторяясь в трех измерениях через строго определенные расстояния, т.е. образуют кристаллическую решетку. Кристаллическую решетку можно «построить», выбрав для этого определенный «строительный блок» (аналогично постройке стены из кирпичей) и многократно смещая этот блок по трем непараллельным направлениям. Такая «строительная» единица кристаллической решетки имеет форму параллелепипеда и называется элементарной ячейкой. Все элементарные ячейки, составляющие кристаллическую решетку, имеют одинаковую форму и объемы. Атомы могут располагаться как в вершинах элементарной ячейки, так и в других ее точках (в узлах кристаллической решетки). В первом случае элементарные ячейки называются простыми (примитивными), во втором — сложными. Если форма элементарной ячейки определена и известно расположение всех атомов внутри нее, то имеется полное геометрическое описание кристалла, т.е. известна его атомно-кристаллическая структура.
В кристаллографии рассматривают 14 типов элементарных ячеек. Их называют пространственными решетками Бравэ. Для характеристики элементарной ячейки задают шесть величин: три ребра ячейки а, b, с и три угла между ними α, β, γ (рисунок 9). Эти величины называются параметрами элементарной ячейки (кристаллической решетки). Все 14 решеток Бравэ распределены по семи кристаллическим системам (сингониям) в соответствии с ориентацией и относительными величинами параметров решетки (таблица – 1). Каждая кристаллическая система включает одну или несколько типов пространственных кристаллических решеток. В простой решетке атомы располагаются только по вершинам решетки, в объемно-центрированной еще один атом в центре решетки, в гранецентрированной еще по одному в центре каждой грани, а в базоцентрированной еще по одному атому в центрах пары параллельных граней.
Рисунок 9 – Кристаллическая решетка (выделена элементарная ячейка с параметрами a, b, с, α, β, γ)
Размеры кристаллической решетки характеризуются параметрами или периодами решетки. Кубическую решетку определяет только один параметр – длина ребра куба а, который измеряется в ангстремах Å (аCr=2,878 Å; aAl=4,041 Å). Существенное значение для свойств металла или сплава имеет число атомов находящихся во взаимном контакте. Число атомов находящихся на наиболее близком и равном расстоянии от данного атома называется координационным числом. Для простой кубической К6, для ОЦК – К8, ГЦК – К12, ГПУ – Г12, гексагональной – Г6.
Таблица 1 – Решетки Бравэ
|
Системы и примеры |
Тип решетки |
|||
|
Прими-тивная |
Базоцентри-рованная |
Объемоцентри-рованная |
Гранецентри-рованная |
|
|
Триклинная
α≠β≠γ≠90º a≠b≠c K2CrO7 |
|
|
|
|
|
Моноклинная
α-γ≠90º≠β a≠b≠c Sβ |
|
|
|
|
|
Ромбическая
α=β=γ=90º a≠b≠c Sα; Fe3C |
|
|
|
|
|
Тригональная (ромбоэдрическая) α=β=γ≠90º a=b=c As, Bi |
|
|
|
|
|
Тетрогональная
α=β=γ=90º a=b≠c Snβ, TiO2 |
|
|
|
|
|
Гексогональная
α=β=γ=90º γ=120º a=b≠c Zn, Cd |
|
|
|
|
|
Кубическая
α=β=γ=90º a=b=c Cu, Fe, NaCl, Cr, W |
|
|
|
|
Число атомов в различных сечениях пространственной кристаллической решетки неодинаково. Вследствие этого механические, электрические и другие свойства кристаллических тел в различных направлениях будут различными. Это явление называют анизотропией. Например σвCu от 140 до 360МПа, δ от 10 до 50%.
Для удаленной от начала координат ячейки координаты узла определяются как х=та, у=пb, z=рс, где т, п, р — целые числа. Если за единицу измерения длин вдоль осей решетки выбрать величины а, b, с, то координаты узла будут просто числа m, n, p. Они называются индексами узла и записываются [mnp]. Например для узла с координатами х=1а, у=1b, z=1с индексы равны [111] (рисунок 10, а). Для отрицательных индексов узла (отрицательные значения m, n, p) над индексом ставится знак минус. Положение плоскостей в пространстве определяется отрезками, отсекаемыми плоскостью по координатным осям. За индексы плоскостей берут обратные отрезки: h=1/m, k=1/n, l=1/p. Три числа (hkl) – индексы плоскости (рисунок 10, б).
Рисунок 10 – Кристаллографические индексы направлений (а) и плоскостей (б)