Тема 40 Сравнение гидравлических характеристик отверстий и насадков

При проектировании конструкций, в которых происходит истечение жидкости или газа через отверстия и насадки, необходимо сравнить различные пропускные устройства по проходящему через них расходу и кинетической энергии, соответствующей этому расходу.

При незатопленных отверстиях и насадах скорость истечения жидкости v (м/с) и объёмный расход истекающей жидкости Q (м³/с) определяются по формулам (39.1) и (39.2):

v =  × ; (39.1)

Q =  ×  × , (39.2)

где Н – напор над центром отверстия, к которому присоединён насадок, м;

 – площадь выходного отверстия насадка, м²;

 – коэффициент скорости, отнесённый к выходному сечению. Зависит от формы и длины насадка;

 – коэффициент расхода, отнесённый к выходному сечению. Зависит от формы и длины насадка.

Кинетическая энергия проходящего в единицу времени количества жидкости равна

=  × g ×  × ² ×  × H × ; (40.1)

  плотность жидкости, кг/м³.

При равенстве напоров Н, площадей отверстия в стенке  и отверстий, к которым присоединены различные насадки _вх скорость истечения зависит от коэффициента скорости , расход от коэффициента расхода , а кинетическая энергия струи от   ². Осреднённые данные для коэффициентов , , , , характеризующих истечение при больших числах Рейнольдса сведены в таблицу 40-1.

Наибольшая скорость истечения характерна для коноидального насадка, отверстия в тонкой стенке и конического сходящегося насадка. Большая скорость истечения (и удельная кинетическая энергия струи) при истечении из отверстия ао сравнению с внешним цилиндрическим насадком объясняется меньшим сопротивлением  отверстия по сравнению с насадком. Следовательно, коэффициент скорости  = отверстия больше.

Таблица 40.1 – Значение коэффициентов, характеризующих истечение в автомодельной области

Тип отверстия или насадка	Значения коэффициентов
	сопро-тивления 	сжатия 	скорости 	расхода 	кинети-ческой энергии  ×2
Круглое отверстие диаметром d в тонкой стенке	0,06	0,64	0,97	0,62	0,583
Цилиндрический наружный насадок	0,49	1,0	0,82	0,82	0,551
Цилиндрический внутренний насадок	1,0	1,0	0,71	0,71	0,358
Конический сходящийся насадок ( = 13024)	0,09	0,982	0,965	0,946	0,866
Конический расходящийся насадок ( =80, l = 9 d)	3,94	1,0	0,45	0,45	0,091
Коноидальный насадок	0,04	1,0	0,98	0,98	0,941

Максимальная пропускная способность наблюдается при истечении через коноидальный и конический расходящийся насадки. У конического расходящегося насадка площадь выходного сечения намного больше площади входного отверстия. При длине l конического расходящегося насадка до 9 d (d – диаметр отверстия, к которому присоединён насадок), увеличение площади выходного сечения преобладает над уменьшением коэффициента расхода. При l = 9 d и угле конусности  =8⁰ коэффициенты скорости и расхода, отнесённые к выходному сечению, равны и составляют примерно 0,45. Площадь выходного сечения в этом случае в 5.1 раза больше площади отверстия. Коэффициент расхода такого насадка лишь в = 1,38 раза меньше коэффициента расхода отверстия. С учётом этого, согласно формуле (39.2), расход через конический расширяющийся насадок будет в 3,7 раза больше, чем через отверстие в тонкой стенке диаметром d. Таким образом, такой насадок может пропускать большой расход при весьма малой скорости на выходе.

Относительно высокой пропускной способностью обладает и внешний цилиндрический насадок. Расход при истечении через внешний цилиндрический насадок больше, чем из отверстия в тонкой стенке, что объясняется наличием вакуума в сжатом сечении насадка, который и создаёт подсос жидкости.

Конический сходящийся насадок, хотя и характеризуется большим коэффициентом расхода , но имеет небольшую пропускную способность, поскольку площадь выходного сечения у него значительно меньше площади входного отверстия.

Из всех сравниваемых устройств коноидальный насадок характеризуется максимальной удельной кинетической энергией струи. Большую кинетическую энергию имеют также струи, вытекающие из круглого отверстия в тонкой стенке и протекающие через конический сходящийся насадок. Удельная кинетическая энергия струи жидкости, вытекающая из отверстия в тонкой стенке, лишь несколько больше кинетической энергии струи, протекающей через цилиндрический внешний насадок. При этом пропускная способность внешнего насадка значительно выше пропускной способности отверстия в тонкой стенке. Расходящийся насадок отличается минимальным значением скорости в выходном сечении и удельной кинетической энергии струи.

Гидравлическое сопротивление  достигает наибольшей величины при протекании жидкости через конический расходящийся насадок, а наименьшей – через коноидальный.