Электрический ток в газах

Схема наблюдения ЭТ через газ в эксперименте обычно включает два плоских электрода, между к-рыми за счёт источника ЭДС м-т устанавливаться регулируемая разность потенциалов (напряжение U, рис.3, сверху). Зависимость тока через газ от нарастающего напряжения U выражается вольт-амперной характеристикой (ВАХ, см. рис.3). При относит-но слабых электрич. полях связь плотности тока с напряжённостью в газе также подчиняется закону Ома: ( заряд иона, их концентрация, коэффициенты подвижности; эта закономерность выполняется для участка (0-1) ВАХ). При более высоких величинах напряжённости поля расстояние между электродами) характерно насыщение тока (1-2), затем следует область самостоятельного разряда (2-3), где сила тока с увеличением разности потенциалов вновь нарастает. Это явление в процессе ЭТ ч/з газ называют самостоятельным разрядом (СР) в связи с тем, что ионизация газа и ток носителей заряда тогда способны продолжаться уже в условиях прекращения действия ионизатора. Ионизация на этом этапе объясняется тем, что носители ЭЗ набирают энергию вблизи электродов и «разгоняются» в ЭП, при соударениях ионизуя молекулы газа. Этап (2-3) ВАХ особо выделен по той причине, что примерно в его крайних точках зависимость д-на принимать характер лавинного нарастания.

Различают 4 вида СР. Тлеющий газовый разряд – СР при низком давлении, в к-ром катод испускает электроны вследствие ударов по нему положит. ионов, разогнанных электрич. полем, и фотонов. Эмитировавшие электроны и образуют далее проводимость в газе.