6.4.2 Обработка наземных данных

 

Результатом отстрела методом широкого профиля (swath shooting), используемого в наземных 3-D съемках, являются выборки общих ячеек, в которых все средние точки совпадают с центром ячейки. Однако, при такой методике могут получиться значительные изменения азимутов «взрыв-прибор» и, следовательно, отклонения времен пробега, которые сходны с отклонениями, обусловленными рассеиванием средних точек в морских съемках или превышают их. На рис.6.22 показана приемная расстановка, в которой азимут «взрыв-прибор» изменяется в широких пределах. Отражения от наклонной границы раздела не выравниваются по гиперболе приращений (рис.6.22b); имеются некоторые отклонения времен пробега. При использовании одной скорости для поправки за NMO (рис.6.22с) получается суммарная трасса, в которой высокие частоты затухают, как при сносе косы. Ослабление суммы становится более интенсивным при увеличении диапазона изменения азимута «взрыв-прибор». Ослабление может стать настолько существенным, что становится необходимым введение поправки за азимут «взрыв-прибор» перед суммированием (рис.6.22d).

Levin (1971) показал, что скорость приращения для наклонной отражающей поверхности зависит от угла наклона и от азимута «взрыв-прибор». На рис.3.17 показана 3-D расстановка для наклонного отражения; уравнение (3.9) представляет ассоциированную скорость приращения. Азимут измеряется от направления падения. На рис.6.22b предлагается способ ввода поправки за азимут «взрыв-прибор». Трассы в выборке ОСТ могут быть сгруппированы по различным диапазонам азимута; для ввода поправки за приращение в каждую группу трасс могут быть использованы различные скорости.

Соотношение Levin [уравнение (3.9)] представляет собой уравнение эллипса в полярных координатах. Радиальная координата – это скорость NMO, а полярный угол – это азимут. Ориентация главной оси эллипса скорости представляет собой истинное направление наклона отражающей поверхности. Эллипс скорости можно построить, основываясь на скоростях приращения, измеренных в трех различных направлениях (рис.6.23). Lehmann и Houba (1985) обсудили несколько практических аспектов этого измерения. Образуя подгруппы трасс из выборок ОСТ по трем различным азимутам (a₁, a₂, a₃), можно оценить скорости суммирования (v_s1, v_s2, v_s3) по этим азимутам. Если известны скорости суммирования по трем различным направлениям (рис.6.23а), можно определить большую и малую полуоси (соответственно a и b) и ориентацию (азимут падения e) эллипса скорости. После построения эллипса скорости для наклонной отражающей поверхности в положении ОСТ, определяются следующие параметры (рис.6.23b):

 

1. 1.     Истинный угол падения отражающей поверхности, f = cos^-1 (b/a).

2. 2.     Азимут падения e (рис.6.23b).

3. 3.     Скорость суммирования при любом азимуте:

v_s = v/(1 – sin² f cos² q), где v = b (скорость в среде над отражающей поверхностью); q - азимут, измеренный от главной оси а.

 

Это называется скоростным анализом с тремя параметрами. В каждую трассу в выборке ОСТ вводится поправка за приращение с использованием скорости по азимуту «взрыв-прибор», ассоциированному с этой средней точкой.

Рис.6.20 (а) Ячейка, содержащая средние точки из пяти различных взрывных профилей, отстрелянных в одном и том же направлении; (b) соответствующие данные выборки общей ячейки для наклонной отражающей поверхностью с падением в крест профиля, отличным от нуля. Участки А, В, С, D, Е поступают от средних точек 1-4, 5-16, 17-28, 26-41 и 42-48 соответственно. Годографы можно аппроксимировать гиперболой и применить поправку за нормальное приращение, как в (с). Суммирование приведет к потере высоких частот, как на рис.6.19 (размывание амплитуд в поперечном направлении). После ввода поправки за положение средней точки все средние точки в(а) попадают в центр ячейки и кривая приращения упрощается (d). При суммировании после поправки за положение средней точки и приращение (е) сохраняются все частоты (Meinardus и McMahon, 1981; Geophysical Service Inc.).

Рис.6.21 (а) Выборка общей ячейки, содержащая средние точки по пяти различным взрывным профилям. Средние точки 1-28 поступают из профилей, отстрелянных в одном направлении; средние точки 26-48 поступают из профилей, отстрелянных в противоположном направлении. (b) Соответствующие данные выборки общей ячейки для наклонной отражающей поверхности с падением в крест профиля, отличным от нуля. (с) Эта же выборка после поправки за NMO. (d) Выборка в (b) после поправки за положение средней точки; (е) выборка в (d) после поправки за NMO с применением скоростей, зависящих от азимута (для участка А – одна скорость; для участка В – другая скорость). Обратите внимание, что даже после поправки за положение средней точки кривая приращения состоит из двух участков А и В, которые ассоциированы с двумя взаимно противоположными направлениями отстрела (Meinardus и McMahon, 1981; Geophysical Service Inc.).

 

Хотя азимутальные изменения скорости можно наблюдать на спектрах скоростей (рис.6.24), они не могут оказать влияние на суммирование. Некоторые различия между тремя скоростными функциями в одной ОСТ (рис.6.24) могут быть результатом неоднородного распределения азимутов и удалений «взрыв-прибор». В идеальном случае для того, чтобы определить эллипс скорости точно в положении ОСТ, необходимы все выносы на всех азимутах «взрыв-прибор». В этой идеальной ситуации, используя подход с тремя параметрами, можно в принципе определить скорость приращения при любом азимуте «взрыв-прибор», истинный наклон и азимут падения отражающей поверхности.

Имеются некоторые другие практические соображения, касающиеся оценки скорости в 3-D съемке. Наземные 3-D данные часто характеризуются низкой кратностью, поэтому разделение данных по азимутам с меньшей кратностью может не дать хорошей оценки скорости. Изменения азимута при отстреле методом широкого профиля можно свести к минимуму, уменьшив перпендикулярное удаление «взрыв-прибор». Наибольшие изменения азимута имеют место на малых выносах, где полное приращение имеет малую величину. Следовательно, на суммирование оказывается меньшее влияние, чем предполагается. Другой проблемой является распределение выносов. В идеальном случае желательно иметь широкий выбор удалений «взрыв-прибор» для каждой выборки общей ячейки. В противном случае небольшие ошибки в поправках за нормальное приращение могут вызвать неустойчивые вибрации от трассы к трассе на суммарных разрезах.

В этом разделе мы рассмотрели метод оценки скоростей приращения зависимых от азимута. В Разделе 4.4.1 мы видели, что процесс ввода поправки за приращение, вызванное наклоном (DMO), исправляет скорость приращения для наклонной отражающей поверхности на величину косинуса истинного угла падения. Мы пришли к выводу, что для 3-D случая процесс DMO должен вносить поправку за наклон и азимут, измеренный от направления линии падения. 2-D оператор DMO размещает амплитуды, исправленные за приращение, на разрезе с общими выносами вдоль эллиптических траекторий, которые сужаются на поздних временах (Deregowski и Rocca, 1981). 3-D оператор DMO на плоскости азимутов «взрыв-прибор» по эллипсоиду. Качество этого процесса зависит от охвата азимутов «взрыв-прибор»; в частности, от того, насколько хорошо определен эллипсоид.

Конечным пунктом в обработке 3-D наземных данных является коррекция остаточной статики. Модель остаточной статики, учитывающая изменения поверхностных условий (Раздел 3.3) не ограничивает размещение точек взрыва и приема профилем; они могут быть расположены где угодно. Следовательно, уравнение (3.25) может использоваться для моделирования статики на всех точках взрыва и приема на площади съемки. Как и в случае 2-D съемки, решающим шагом является пикирование (оценка) отклонений времен пробега из выборок общих ячеек. В случае 3-D сейсмических данных, по выборке общей ячейки профиля с хорошим отношением сигнал/помеха строится начальная опорная трасса. Опорные трассы для других выборок рассчитываются по локальным входным трассам и соседним опорным трассам. Приемная расстановка должна обеспечивать перекрывание соседних полос, чтобы между их статикой имелась связь.

 

 

 

Рис.6.22 (а) Приемная расстановка с диапазоном (Dq) азимутов «взрыв-прибор», обычно встречающихся при отстреле методом широкого профиля. (b) Выборка ОСТ, состоящая из 10 трасс. (с) Поправка за приращение с использованием скорости, полученной путем аппроксимации. (d) Поправка за приращение с использованием скоростей, зависящих от азимута (Meinardus и McMahon, 1981; Geophysical Service Inc.).

6.5 3-D МИГРАЦИЯ

 

Чтобы понять 3-D миграцию, рассмотрим точечный рассеивающий объект, расположенный в среде с постоянной скоростью. Годограф при нулевом выносе в двух измерениях представляет собой гиперболу. Мы представляем, что в трех измерениях это будет гиперболой. Миграция в двух направлениях эквивалентна суммированию амплитуд вдоль годографа дифрагированной волны с последующим размещением результата на вершине годографа. Эту идею можно распространить на 3-D случай. Миграция в трех измерениях эквивалентна суммированию амплитуд по поверхности гиперболоида. В Разделе 4.2.1 мы узнали, что простая методика суммирования амплитуд дифрагированной волны может быть улучшена путем введения некоторых поправок за амплитуду и фазу. Эти поправки основаны на интегральном решении Кирхгоффа скалярного волнового уравнения [уравнение (4.6)]. Schneider (1978) приводит детальное теоретическое обсуждение 3-D миграции Кирхгоффа с примерами полевых данных. В основном в 3-D миграции интегрирование в уравнении (4.5) выполняется по поверхности площади 3-D съемки, а не по 2-D сейсмическому профилю. При 2-D миграции в суммирование может быть включено до 300 трасс. Для 3-D случая это означает, что в процесс суммирования может потребоваться включить до 70000 трасс. Возникают проблемы оперирования таким большим количеством трасс.

 

Рис.6.23 (а) Оценка скорости, зависящей от азимута, включает деление трасс, находящихся в выборке, на блоки (в данном случае на три блока) с оценкой скоростей суммирования для каждого блока. (b) Соотношение для скорости NMO, полученное из геометрических построений на рис.3.17, представляет собой уравнение эллипса в полярных координатах [уравнение (3.9)]. Радиальная координата представляет скорость NMO при данном азимуте, которым является полярный угол a.

Рис.6.24 Скорости суммирования, зависящие от азимута, в трех точках при наземной 3-D статике.

 

 

6.5.1 3-D миграция во времени, выполняемая за два прогона и за один прогон

 

Рассмотрим некоторые практические альтернативы процесса суммирования по поверхности гиперболоида. Наиболее полную оценку методик получения 3-D изображения дает Ristow (1980). Гиперболоид дифрагированной волны, ассоциированный со средой с постоянной скоростью, имеет гиперболическое сечение в лбом направлении. Выполним суммирование вдоль гиперболических сечений в продольном направлении и расположим суммарные амплитуды в локальных вершинах этих гипербол. Происходит сжатие гиперболоида в гиперболу, которая находится в плоскости, перпендикулярной направлению первого суммирования. Эта гипербола включает суммарные амплитуды в локальных вершинах и находится в плоскости, поперечной профилю. Далее, суммируем энергию вдоль этой гиперболы и расположим результат суммирования в ее вершине, которая является также вершиной первоначальной гиперболы и находится там, где должно быть помещено изображение. Gardner и др. (1978) предложил этот двухшаговый подход для выполнение 3-D миграции. Он включает две последовательные 2-D миграции в продольном и поперечном направлениях.

Математическим представлением двухшагового подхода является полное разделение операторов экстраполяции в продольном и поперечном направлениях (Claerbout, 1985). Другой метод 3-D миграции основан на числовой процедуре, называемой сплиттинг (Claerbout, 1985). Здесь операторы экстраполяции независимо применяются к данным в продольном и поперечном направлениях на каждом шаге продолжения вниз. В отличии от сплиттинга полное разделение операторов требует завершения миграции в одном направлении (например, в продольном), прежде чем может быть выполнена какая-либо операция в другом направлении. Последовательность операций в методах сплиттинга и разделения на рис.6.25.

Как упоминалось выше 3-D миграция, основанная на полном разделении известна как двухшаговый подход. 3-D миграция, основанная на сплиттинге, считается одношаговым подходом. Эффективность двухшагового метода связана с тем, что управление в компьютере существенно упрощается и, следовательно, количество операций ввода/вывода уменьшается.

Поскольку получение 3-D изображения разреза становится особенно важным на площадях, характеризующихся значительными углами наклона отражающих поверхностей и изменениями скорости в латеральном направлении, в этом разделе показан 2-D алгоритм омега-х (Приложение С.3), реализованный для одношаговой 3-D миграции. Кратное теоретическое описание 3-D миграции дается в Приложении С.8.

На рис.6.26 и 6.27 показаны импульсные отклики 3-D операторов, соответствующих наклонам 15° и 45° для одношагового подхода. Соответствующие 2-D операторы показаны на рис.4.90. Выбранные профили и временные фазы представлены для того, чтобы лучше показать форму откликов. Имеется 101 продольный профиль и 101 поперечный профиль. Идеальный 3-D импульсный отклик представляет собой полусферу. Отклик, соответствующий наклону 15° (рис.6.16), выглядит симметричным относительно центральной точки (обратите внимание на почти круглую форму на временных срезах), хотя времена пробега не вполне корректны. Оператор, соответствующий наклону 45° (рис.6.27), формирует более точные отклики (особенно в продольном и поперечном направлениях), но ошибка определения времен пробега не обладает азимутальной симметрией (см. Приложение С.8). Наибольшая ошибка возникает по двум диагональным направлениям. Ristow (1980) обсудил дальнейший сплиттинг оператора 3-D миграции по двум диагональным направлениям (в дополнение к продольному и поперечному направлениям), как способ достижения временного среза, более близкого к окружности. Он также дает аппроксимацию методом наименьших квадратов (для определения угла падения) оператора 3-D миграции двумя операторами при 2-D миграции.

Двухшаговый подход для 3-D миграции действителен для среды с постоянной скоростью (Ristow, 1980; Jakubowicz и Levin, 1983). Поскольку мы никогда не имеем дело с такой средой, резонно задать вопрос о практическом значении двухшаговой 3-D миграции. Рассмотрим модель, где скорость изменяется в вертикальном направлении (рис.4.112).

Рассчитаем 3-D отклик при нулевом выносе трех точечных рассеивающих объектов, находящихся в разрезе под центральной точкой (32) в середине продольного профиля (32) на границах слоев. На рис.4.61 эти объекты обозначены звездочками. На рис.6.28а показаны четыре продольных профиля, выбранных из этих 3-D данных с нулевым выносом (данные состоят из 63 продольных и 63 поперечных профилей). Отклики обладают круговой симметрией; отклик, соответствующей меньшей глубине, представляют собой совершенный гиперболоид, а два других отклика, которые соответствуют большим глубинам, можно аппроксимировать гиперболоидами.

Одношаговая 3-D миграция сжимает энергию к вершинам трех поверхностей, образуемых временами пробега в центральной средней точке (32) центрального профиля (32) (рис.6.28b). Сейчас рассмотрим двухшаговую 3-D миграцию. Сначала выполним миграцию в продольном направлении (рис.6.28а). Центр профиля (32) мигрирует надлежащим образом, но для профилей, удаленных от центрального, происходит перемиграция, которая увеличивается по мере удаления от центрального профиля. Кроме того, в пределах одного профиля, например, 2, чем на меньшей глубине находится дифрагированная волна, тем больше величина перемиграции. Это просто понять, если обратиться к скоростной модели (рис.4.61).

 

Разделение		Сплиттинг
3-D суммарные данные		3-D суммарные данные
Цикл 1 По продольным профилям		Цикл 1 По глубине.
Цикл 2 По глубине.		Выполнить продолжение вниз в продольном направлении
Выполнить продолжение вниз и применить принцип получения изображения.		Выполнить продолжение вниз в поперечном направлении и применить принцип получения изображения
Закрыть цикл 2.
Закрыть цикл 1.		Закрыть цикл 1.
Отсортировать данные по поперечным профилям.
Цикл 3 По поперечным профилям
Цикл 4 По глубине
Выполнить продолжение вниз и применить принцип получения изображения.
Закрыть цикл 4.
Закрыть цикл 3.

Рис.6.25 Алгоритмы для 3-D миграции, основанной на методиках сплиттинга и разделения операторов миграции.

 

На профилях, удаленных от центрального профиля, вступления 3-D дифрагированной волны появляется на более поздних временах, например, профиль 2 на рис.6.28а. Поскольку скорость изменяется с глубиной, дифрагированные волны на профиле 2 становятся мигрированными со скоростями, которые превышают истинные скорости, ассоциированные с этими дифрагированными волнами. На профиле 2 дифрагированные волны поступают от точечных рассеивающих объектов, расположенных ниже центрального профиля 32. Поскольку скорости, соответствующие поздним временам, используются для миграции энергии, сформированной объектами на малой глубине, дифрагированные волны, поступившие на профиль 2 не из его плоскости, являются перемигрированными. Отсортируем данные в поперечные профиля (рис.6.28d). Необходимо отобразить только те профиля, которые располагаются ближе к центральному профилю. Большая часть энергии была сжата на центральном профиле (32); однако, поскольку существует зависимость скорости от глубины, на первом шаге была введена ошибка и некоторое количество энергии на соседних профилях. Ошибка более значительна для рассеивающих объектов, расположенных на меньшей глубине. Миграция в поперечном направлении, сжимает большую часть энергии в центральную среднюю точку (32) (рис.6.28е). Снова отсортируем данные в продольные профиля (рис.6.28f) и сравним их с результатом миграции (рис.6.28b).

Рассеивание энергии в соседние средние точки вызвано ошибкой двухшагового подхода в присутствии изменений скорости в вертикальном направлении. Результаты, показанные на рис.6.28, предполагают также, что чем больше вертикальный градиент скорости, тем больше ошибка, введения двухшаговым подходом. Другим важным моментом является то, что при двухшаговом подходе и для функции v(z) небезразлично, в каком направлении выполняется первая миграция. Размывание суммарных амплитуд будет наибольшим в том направлении, в котором выполняется первый шаг 3-D миграции.

Сейчас рассмотрим реальные условия. Теоретически верно, что двухшаговый метод дает хорошие результаты только для скоростей, которые медленно изменяются в вертикальном направлении, и не изменяются в латеральном направлении. С другой стороны, двухшаговый подход имеет преимущество с экономической точки зрения, особенно для крупных 3-D съемок. Вопрос также заключается в зависимости точности алгоритма миграции от точности скоростной модели, используемой для миграции. Во многих практических ситуациях ошибка, вызванная двухшаговым подходом, меньше возможных ошибок, ассоциированных с неопределенностью скоростной модели. Следовательно, для случая реальных данных сложно сказать, чем вызвано размывание суммарных амплитуд – ошибками определения скорости или двухшаговым подходом. На практике мы часто находим, что двухшаговый подход дает приемлемые результаты на площадях, характеризующихся малыми наклонами отражающих поверхностей, умеренными вариациями скорости в вертикальном направлении и вариациями скорости в латеральном направлении не выходящими за пределы миграции во времени.

Сейчас рассмотрим пример полевых данных на рис.6.29. Вверху слева показан суммарный разрез по продольному профилю, а вверху справа – суммарный разрез по поперечному профилю наземной 3-D съемки. Миграция в продольном направлении дает разрез, показанный в среднем ряду. Обратите внимание на частично сжатую энергию дифрагированной волны на разрезе по продольному профилю (в середине слева) и на заметное улучшение энергии дифрагированной волны на разрезе по перечному профилю (в середине справа). Сортировка данных и мигрирование в поперечном направлении дает результаты в нижнем ряду. Это разрезы после двухшаговой 3-D миграции.

На рис.6.30 дается сравнение двухшаговой (средний ряд) и одношаговой (нижний ряд) 3-D миграции одних и тех же продольного и поперечного разрезов (верхний ряд). Кажущаяся перемиграция (ниже А), отмечаемая на результате двухшаговой миграции может быть отнесена за счет ошибки двухшагового подхода, причиной которой является значительные вертикальные градиенты скорости, ассоциированные с этими данными.

 

Рис.6.26 Разобщенный импульсный 3-D отклик оператора миграции, соответствующей наклону 15° (эквивалентный двумерный отклик показан на рис.4.90).

Рис.6.27 Разобщенный импульсный 3-D отклик оператора миграции, соответствующей наклону 45° (эквивалентный двумерный отклик показан на рис.4.90).

 

Вышеизложенный анализ полностью находится в рамках миграции, во времени. Алгоритмы двухшаговой 3-D миграции не могут даже приблизительно считаться точными в ситуациях, где вариации скорости в латеральном направлении достаточно большие, чтобы гарантировать миграцию по глубине.

 

 

6.5.2 3-D миграция во времени и по глубине

 

Рассмотрим 3-D съемку гипотетической солянокупольной структуры. Топокарта показана на рис.6.31. Синтетическая 3-D съемка состоит из 481 продольного профиля и 481 поперечного профиля; интервал между трассами равен 35м в обоих направлениях. Выбранные разрезы 3-D модели «скорость-глубина» и ассоциированные разрезы с нулевым выносом по продольным профилям показаны на рис.6.32. Соляной купол обладает круговой симметрией; его подошва плоская. Карта на рис.6.31, в действительности представляет собой срез на времени 1200м; ее назначение - показать круговую симметрию.

 

Рис.6.28 Двухшаговая и одношаговая (полная) 3-D миграция (подробности см. в тексте).

На рис.6.33 показаны 3-D и 2-D миграции во времени 3-D данных с нулевым выносом, представленных на рис.6.32. Поле скоростей миграции представляет собой модель «скорость-глубина», которая использовалась при построении данных с нулевым выносом. Отметим следующее:

 

1. 1.     Кровля соляных отложений отображается надлежащим образом с помощью 3-D миграции во времени, чего нельзя сказать о подошве. Это связано с тем, что соляная диапировая структура действует как сложно построенная перекрывающая толща.

2. 2.     2-D миграция во времени сформировала параллельный результат для кровли соляного слоя только вдоль центрального продольного профиля (I241), поскольку на этот профиль не поступала энергия не из его плоскости; следовательно, необходимость 3-D миграции отсутствует. Однако, на профиле, удаленном от центрального, например, I181, 2-D миграция во времени не дает надлежащего изображения даже кровли соляных отложений. Это связано с тем, что на профиль поступает энергия, отраженная от фланга соляного купола.

3. 3.     Думаете ли вы сейчас иначе о 2-D сейсморазведке? Положение облегчается тем, что большинство структур имеет преобладающее направление простирания и падения. 2-D мигрированные профиля часто дают картину структур, точность которой вполне приемлема. Однако, из сопоставления 3-D и 2-D миграции во времени по профилю I181, который показан на рис.6.33 следует помнить, что скорости миграции, дающие приемлемый 2-D мигрированный разрез, могут заметно отличаться от истинной модели разреза, требуемой для 3-D миграции.

 

На рис.6.34 показаны 2-D и 3-D миграции по глубине 3-D данных с нулевым выносом, представленных на рис.6.32. Поле скоростей представляет собой истинную модель «скорость-глубина» разреза, которая использовалась при построении данных с нулевым выносом.

Отметим следующее:

 

1. 1.     Кровля и подошва соляного слоя отображены падающим образом с помощью 3-D миграции по глубине. Проблема, связанная со сложно построенной перекрывающей толщей, решена. Сравните левые колонки на рис.6.34 и 6.32.

2. 2.     2-D миграция по глубине сформировала корректную модель разреза только по центральному продольному профилю I241, Поскольку на этот профиль поступала энергия не из его плоскости. Однако, на профиле, удаленном от центрального (например, на профиле I181) ни кровля, ни подошва соляного слоя не отобразились надлежащим образом. Это связано с тем, что на профиль поступила энергия с фланга соляного купола.

3. 3.     Выполняя 2-D миграцию по глубине в итеративном режиме, чтобы получить сходимость с моделью глубин, которая предполагается корректной, мы можем заставить модель сойтись с тем, что весьма отличается от истинного разреза. Причиной такой сходимости является обработка энергии, поступившей не из плоскости профиля, как если бы это была энергия, поступившая из плоскости профиля.

 

На рис.6.35 и 6.36 показан пример 3-D миграции по глубине полевых данных. Продольный (вверху слева) и поперечный (вверху справа) суммарные разрезы на обоих рисунках показывают структурное поднятие, ассоциированное с кульминациями в шарьяжном поясе. На рис.6.37а показан продольный разрез 3-D модели «скорость-глубина». Самый глубокий горизонт на скоростной модели (горизонт 8) соответствует отражению ниже времени 2с на продольном суммарном разрезе, на рис.6.35. Истинная конфигурация этого горизонта искажена расположенной выше структурой, которая действует как сложно построенные перекрывающие отложения. График лучей изображения построен в 2-D измерениях (рис.6.37b) по модели «скорость-глубина» (рис.6.37а) и, тем не менее, он позволяет проверить наличие сложно построенных перекрывающих отложений над горизонтом 8 (о лучах изображения см. Раздел 5.1).

Отметим сходство между моделью «скорость-глубина» по продольному профилю (рис.6.37а) и профилем В после 3-D миграции по глубине (внизу слева, рис.6.35). Несмотря на это сходство, имеются участки, где данные перемигрированы (профиль А, внизу слева на рис.6.36) и участки, где данные недомигрированы (не показаны). Различия результата миграции по глубине и использованной моделью «скорость-глубина» требует итеративного модифицирования этой модели там, где она отклоняется от результата миграции по глубине (Раздел 5.2). Для сравнения рис.6.35 и 6.36 показывают 2-D миграцию по глубине выбранных профилей. Обратите внимание на очевидное различие между 2- и 3-D миграцией по глубине на профиле D (рис.6.36). Хотя разрез после 2-D миграции содержит большое количество отраженных волн по сравнению с разрезом после 3-D миграции, эта энергия не принадлежит профилю D. По профилю А и В видно, что энергия должна быть мигрирована вверх по восстанию от профиля D и С. Следовательно, после 3-D миграции содержание энергии отраженных волн на профиле D уменьшается (рис.6.36), а на профиле С увеличивается (рис.6.35).