24. Соединение приемников трехфазной цепи треугольником.

При соединении треугольником к концу фазы Треугольник — такое соединение, когда конец первой фазы соединяется с началом второй фазы, конец второй фазы с началом третьей, а конец третьей фазы соединяется с началом первой.Соотношение между линейными и фазными токами и напряжениями

Для соединения обмоток треугольником, при симметричной нагрузке, справедливо соотношение между линейными и фазными токами и напряжениями:

При изменении режима работы 1 фазы режим работы других фаз не изменяется.

2 3. Звездой называется такое соединение, когда концы фаз обмоток генератора (G) соединяют в одну общую точку, называемую нейтральной точкой или нейтралью. Концы фаз обмоток приёмника (M) также соединяют в общую точку. Провода, соединяющие начала фаз генератора и приёмника, называются линейными. Провод, соединяющий две нейтрали, называется нейтральным.Трёхфазная цепь, имеющая нейтральный провод, называется четырёхпроводной. Если нейтрального провода нет — трёхпроводной.Если сопротивления Za, Zb, Zc приёмника равны между собой, то такую нагрузку называют симметричной.Соотношение между линейными и фазными токами и напряжениями.Напряжение между линейным проводом и нейтралью (Ua, Ub, Uc) называется фазным. Напряжение между двумя линейными проводами(UAB, UBC, UCA) называется линейным. Для соединения обмоток звездой, при симметричной нагрузке, справедливо соотношение между линейными и фазными токами и напряжениями:

25.Анализ цепей трехфазного тока. трехфазные токи относятся к цепям синусоидального тока, поэтому их расчет может быть осуществлен методами использованными для цепей однофазного тока. В общем случае трехфазная цепь состоит из трех фаз. Поэтому расчет в общем случае должен вестись для каждой фазы в отдельности. Для них справедлив закон Ома в комплексной формеи справедливы все формы для цепей синусоидального тока. Iф=Uф\Zф Zф=Rф+jXф=Ze^jφ; где Rф – активное сопротивление фазы Xф –реактивное сопротивление фазы. Наиболее просто можно осуществить расчет в симметричном режиме. Достаточно рассчитать одну фазу. В остальных фазах соотв. Величины будут равны друг другу.

29.Влияние индуктивности и емкости на форму несинусоидального тока и напряжения.

Индуктивность сглаживает кривую тока по сравнению с кривой напряжения. Форма кривой тока приближается к синусоидальной. Емкость сглажывает напряжение по сравнению с кривой тока. приближается к синусоидальной.Рассчет линейных электрических цепей периодического не синусоидального тока. Расчет таких цепей ведется с использования принципа наложения. Ток в любой ветви такой цепи равен алгебраической сумме токов постоянных составляющих и отдельных гармоник. Соответственно напряжение на любом участке цепи равно постоянной составляющих + алгебраической сумма отдельных гармоник.

30.Нелинейные резистивные цепи. Статическое и дифференциальное сопротивление.

Зависимость тока, протекающего по сопротивлению, от напряжения на этом сопротивлении называется вольт-амперной характеристикой. При графическом изображении таких характеристик по горизонтальной оси откладывается напряжение, а по вертикальной оси – ток. Если сопротивление резистивного элемента постоянно и не зависит от тока или напряжения, то вольт-амперная характеристика представляет собой прямую линию (рис. 1). ,

rtg

Рис. 1. Вольт-амперная характеристика линейного элемента

Резистивный элемент, обладающий такой характеристикой, называется линейным. Если сопротивление зависит от тока или напряжения, то вольт-амперная характеристика не является прямой линией (рис. 2) и называется нелинейной.

2.2. Для каждой точки вольт-амперной характеристики нелинейного резистивного элемента можно ввести понятия статического и динамического (дифференциального) сопротивления. Статическое сопротивление равно отношению напряжения к току, соответствующему выбранной точке:

,

где - коэффициент, учитывающий масштаб тока и напряжения.

Как видно, статическое сопротивление пропорционально тангенсу угла  между вертикальной осью и прямой, соединяющей начало координат и данную точку (рис. 2,а).

Дифференциальное сопротивление равно отношению малого приращения напряжения к соответствующему приращению тока :

.

Графически дифференциальное сопротивление пропорционально тангенсу угла между касательной к рассматриваемой точке и вертикальной осью (рис. 2,б). Дифференциальное сопротивление характеризует поведение нелинейного элемента при малых отклонениях от выбранной точки.

Оба сопротивления зависят от тока или напряжения и не равны между собой. У пассивного резистивного элемента . Дифференциальное сопротивление может принимать отрицательные значения.

32.Кусочно-линейное представление в.а.х. нелинейных эл-в. Приближенное аналитическое представление характеристик нелинейных элементов называется аппроксимацией. Для аппроксимации используются различные функции. Одним из распространенных способов аппроксимации нелинейных характеристик является кусочно-линейная аппроксимация. Достоинством кусочно-линейной аппроксимации является возможность использования для анализа нелинейных цепей методов, разработанных для линейных цепей.

При кусочно-линейной аппроксимации отдельные участки вольт-амперной характеристики нелинейного элемента заменяются отрезками прямых. С увеличением числа отрезков точность увеличивается, но увеличивается и сложность вычислений. В зависимости от вида вольт-амперной характеристики задаются количеством отрезков прямых, аппроксимирующих характеристику, и координатами точек излома (рис. 4).

Рис. 4. Кусочно-линейная аппроксимация вольт-амперной

характеристики нелинейного элемента

Для каждого участка записывается уравнение прямой, проходящей через две точки:

,

где , – координаты начальной точки отрезка, , – координаты конечной точки отрезка. В результате получаем линейную зависимость тока от напряжения для каждого участка, с помощью которой можно анализировать работу цепи на данном участке.

35.Анализ нелинейных резистивных цепей при кусочно линейной аппроксимации. При анализе сложных нелинейных электрических цепей с помощью кусочно-линейной аппроксимации удобно представить нелинейный элемент в виде эквивалентной схемы замещения, состоящей из линейных элементов. Число схем замещения равно числу отрезков прямых, аппроксимирующих вольт-амперную характеристику. Каждая схема замещения затем анализируется методами, известными из теории линейных цепей.

Для составления схем замещения используются простые идеализированные элементы. Таких элементов четыре (рис. 5). На рис.5,а показан линейный резистор (сопротивление) и его вольт-амперная характеристика. Резистор включается в схему замещения, когда отрезок прямой имеет наклон. При этом

.

На рис. 5,б показан идеальный диод, имеющий несимметричную характеристику. Диод включается, когда данный отрезок аппроксимирующей прямой соответствует только определенной полярности напряжения на нелинейном элементе

На рис. 5,в показан идеализированный источник напряжения , которое не зависит от тока и времени. Источник напряжения включается в схему замещения, если отрезок прямой смещен по горизонтали и не проходит через начало координат.

На рис 5,г показан идеализированный источник тока , который не зависит от напряжения и времени. Источник тока включается в схему замещения, если отрезок прямой смещен по вертикали.