133 Число Фурье : 1)характеризует; 2) в формулу входят значения:

A 1) безразмерное время в решении характеристического уравнения; 2) t – время, а – коэффициент температуропроводности, δ – характерный размер тела;

B 1) параметры решаемой задачи; 2) t – время, а – коэффициент теплопроводности, δ – определяющий размер тела;

C 1) безразмерную координату характеристического уравнения; 2) t – время, а – коэффициент теплоотдачи, δ – геометрический размер тела;

D 1) относительную избыточную температуру; 2) t – время, а – коэффициент объемного расширения, δ – геометрический размер тела;

E 1) отношение внутреннего теплового сопротивления к наружному; 2) t – время, а – коэффициент теплопроводности, δ – определяющий размер тела.

134 Основные критерии подобия в случае стационарной теплоотдачи при свободной конвекции следующие:

A критерии Нуссельта Nu, Рейнольдса Re, Прандтля Pr;

B критерии Нуссельта Nu, Рейнольдса Re, Пекле Pe;

C число Фруда Fr, Нуссельта Nu, Рейнольдса Re;

D критерии Нуссельта Nu, Грасгофа Gr, Прандтля Pr;

E критерий Рейнольдса Re; число Маха M, число Струхаля St.

135 Основные критерии подобия в случае стационарной теплоотдачи при вынужденной конвекции следующие:

A критерии Нуссельта Nu, Рейнольдса Re, Прандтля Pr;

B критерии Нуссельта Nu, Грасгофа Gr, Прандтля Pr;

C число Фруда Fr, Нуссельта Nu, Грасгофа Gr;

D критерий Рейнольдса Re; число Маха M, число Струхаля St;

E число Фурье, число Маха M, число Струхаля St.

136 Теория теплообмена изучает:

А вещественный состав минералов;

В динамику реальной жидкости и газа;

С процессы распространения теплоты в твердых, жидких и газообразных телах;

D напряжённое состояние системы тел;

E способность системы восстановить свойства после снятия термических напряжений.

137 Процессы переноса тепла осуществляются за счет следующих механизмов:

А теплопередача и массообмен;

В теплоотдача и массоотдача;

С теплопроводность, конвективный перенос, излучение (радиация);

D термодиффузия;

E молекулярная диффузия.

138 Что такое теплопроводность и где она имеет место:

А перенос теплоты при перемещении и перемешивании всей массы неравномерно нагретых жидкости или газа;

В перенос теплоты при непосредственном контакте тел с разной температурой и осуществляется на уровне микрочастиц; теплопроводность имеет место в твердых, жидких и газообразных средах.

С перенос теплоты зависит от скорости движения жидкости или газа прямо пропорционально;

D перенос тепла в движущейся жидкости или газе за счет перемещения среды;

E перенос тепла излучением, который осуществляется в результате распростране­ния электромагнитных волн в определенном диапазоне частот.

139 Конвекция – это:

А перенос тепла за счет хаотического теплового движения или тепловых колебаний микрочастиц (молекул, атомов, ионов);

В это перенос теплоты при непосредственном контакте тел с разной температурой и осуществляется на уровне микрочастиц;

С перенос теплоты при перемещении и перемешивании всей массы неравномерно нагретых жидкости или газа; осуществляется на уровне макрочастиц;

D перенос тепла за счет хаотического теплового движения микрочастиц, имеет место в твердых, жидких и газообразных средах;

E одновременный перенос теплоты конвекцией и теплопроводностью называется конвективным теплообменом.

140 При наличии в среде неоднородного поля концент­раций некоторого i-го компонента смеси c_i(х, у, z, t) происходит:

А процесс переноса массы этой примеси;

В происходит процесс парообразования;

С растворение компонента;

D происходит нагрев компонента смеси;

E сублимация компонента смеси.

141 Если перенос массы примеси происходит за счет теплового дви­жения молекул (атомов, ионов), то он называется:

А кипением;

В молекулярной диффузией;

С теплопроводностью;

D конвективным переносом;

E турбулентной теплопроводностью.

142 Когда процессы тепло- и мас­сообмена происходят одновременно, отмечается взаимное влияние процессов тепло- и массообмена. Например, при наличии в смеси градиентов температуры происходит:

А испарение смеси;

В разделение компонен­тов по молекулярной массе – называется термодиффузия или эффект Соре;

С сегрегация элементов смеси;

D кипение смеси;

E кристаллизация компонентов смеси.

143 При наличии массообмена вследствие различия теплоемкостей компонентов смеси возникает:

А градиент концентрации;

В градиент температуры;

С перемешивание смеси;

D диффузионный тепловой поток (эффект Дюфура);

E кристаллизация компонентов смеси.

144 При на­греве или охлаждении твердого тела в жидкой или газообразной средах процессы переноса тепла в этой среде являются:

А процесса­ми внешнего теплообмена, или внешней задачей теплообмена и массообмена;

В процессами разделения компонен­тов по молекулярной массе;

С диффузионным тепловым потоком;

D источником напряжённого состояния системы тел;

E способом восстановления свойств системы после снятия термических напряжений.

145 Распространение тепла внутри тела представляет собой:

А способность системы восстановить свойства после снятия термических напряжений;

В внутренний теплообмен, или внутренную задачу, теплообмена и массообмена;

С разделение компонен­тов по молекулярной массе;

D диффузионный тепловой поток;

E напряжённое состояние системы тел.

146 В твердых непрозрачных телах един­ственным механизмом:

переноса тепла является: 1) (какой процесс)?

переноса массы является 2) (какой процесс)?

А 1) конвекция; 2) термодиффузия;

В 1) тепловое излучение; 2) термодиффузия;

С 1) теплопроводность; 2) молекулярная диффузия;

D 1) теплопередача; 2) диффузия;

E 1) теплоотдача; 2) молекулярная диффузия.

147 Закон Фурье основан на предположении что:

А коэффициент теплопроводности зависит от температуры и давления (для газов);

В процесс переноса тепла теплопроводностью происходит интенсивнее, чем больше градиент температуры;

C вектор плотности теплового потока направлен в сторону убывания температуры;

D плотность и теплоемкость в процессе – постоянные величины;

E коэффициент теплопроводности является физическим параметром вещества.

148 В формуле закона Фика для процесса молекулярной диффузии коэффициент диффузии D_i:

A измеряется в тех же единицах (м²/с) и имеет тот же смысл, что и кинематический коэффициент вязкости;

B не зависит от природы вещества;

C не является коэффициентом молекулярного переноса массы;

D коэффициент пропорциональности;

E не зависит от концентраций компонентов смеси.

149 Выраже­ние закона Фурье можно представить в виде ,

где i = рСрТ - объемная энтальпия, Дж/м³. Коэффициент пропорциональности в этом выражении носит название коэффициента температуропроводности (м²/с) и является:

А коэффициентом кинематической вязкости;

В коэффициентом молекулярного переноса массы;

С коэффициентом теплоотдачи;

D характеристикой интенсивности молекулярного переноса тепла; представляет со­бой коэффициент переноса тепла;

E гидравлическим коэффициентом сопротивления трения.

150 Три вида процессов молекулярного пе­реноса: перенос импульса, перенос тепла и перенос массы примеси (диффузией):

1) ; 2) ; 3) .

Закономерности всех трех процессов переноса формулируют: плотность потока субстанции пропорциональна движущей силе, а коэффициентом пропорциональности во всех трех процессах является:

А коэффициент кинематической вязкости;

В коэффициент пе­реноса (м²/с);

С коэффициент температуропроводности;

D коэффициент диффузии;

E коэффициент динамической вязкости.

151 Вынужденная конвекция – движение жидкости:

A из-за разности плотностей ее нагретых и холодных слоев;

B под воздействием внешних сил (насоса для жидкостей, вентилятора или компрессора для газов);

C под действием давления окружающей среды;

D в гравитационном поле;

E под действием гидростатического напора.

152 Дифференциальное уравнение конвективной теплоотдачи имеет вид

, где левая и правая части выражения представляют плотности теплового потока. За счет чего осуществляется перенос тепла вблизи поверхности тела в левой и правой части уравнения?

A в правой части – через тонкий неподвижный слой жидкости перенос осуществляется за счет молекулярной теплопроводности, записывается закон Фурье; в левой части – формула Ньютона для теплоотдачи;

B в правой части – формула Ньютона для теплоотдачи; в левой части –перенос осуществляется теплопроводностью, записывается закон Фурье;

C в правой части – через тонкий неподвижный слой жидкости перенос осуществляется за счет конвективной массоотдачи, записывается закон Фика; в левой части – формула Ньютона для теплоотдачи;

D в правой части – через тонкий неподвижный слой жидкости перенос осуществляется за счет излучения, записывается закон Стефана-Кирхгофа; в левой части – формула Фурье для теплоотдачи;

E в правой части – через тонкий неподвижный слой жидкости перенос осуществляется за счет теплопередачи, записывается формула Ньютона для теплоотдачи; в левой части – закон Ламберта.

153 Конвективная теплоотдача зависит от:

A режима движения жидкости, физических свойств жидкости и плотности теплового потока;

B давления окружающей среды;

C режима движения жидкости и физических свойств жидкости;

D направления теплового потока (от стенки к жидкости или

от жидкости к стенке).

E формы и геометрических размеров поверхности теплоотдачи.

154 Конвективная теплоотдача существенно зависит от режима движения жидкости. При ламинарном движении теплота:

А передается за пределами пограничного слоя вихревым движением жидкости;

В передается от слоя к слою только теплопроводностью;

C передается движением среды;

D передается движением среды с увеличением скорости жидкости;

E передается перемешиванием среды с уменьшением скорости жидкости.

155 Гидродинамический пограничный слой – это:

A тонкий слой жидкости у поверхности, в котором скорость изменяется от 0 на поверхности (условие прилипания) до w₀ на границе слоя;

B тонкий слой жидкости у поверхности, в котором скорость w = w₀ = const; «невозмущенная» жидкость;

C тонкий слой жидкости у поверхности, в котором скорость w на расстоянии x ≤ x_кр постоянная;

D тонкий слой жидкости у поверхности, в котором скорость w на расстоянии x ≤ x_кр возрастает до w²;

E тонкий слой жидкости у поверхности, в котором скорость w на расстоянии x ≥x_кр возрастает до w².

156 Толщиной пограничного слоя принято считать такое расстояние от поверхности, на котором:

A толщина пограничного слоя возрастает до такой величины, при которой слой становится неустойчивым и движение в нем «срывается» в турбулентное;

B есть очень тонкий ламинарный подслой, в котором движение ламинарное;

C температура изменяется от t_С на стенке до t_Ж в ядре потока;

D движение слоистое, без перемешивания;

E скорость жидкости w будет отличаться от скорости w₀ на заранее заданную величину, например,

на 1%.

157 Соотношение толщин гидродинамического δ, теплового δ_Т и диффузионного δ_С пограничных слоев при ламинарном режиме движения жидкости определяется интенсивностью процесса переноса.

От чего зависит соотношение толщин гидродинамического и теплового пограничных слоев, гидродинамического и диффузионного пограничных слоев?

A от величины критерия Прандтля и критерия Шмидта , соответственно;

B от величины критерия Рейнольдса и Архимеда соответственно;

C от значения критериев Архимеда и Грасгофа соответственно;

D величины критериев Прандтля и Пекле соответственно;

E от произведения критериев Рейнольдса и Прандтля.

158 В систему уравнений конвективной теплоотдачи входят дифференциальные уравнения:

A конвективной теплоотдачи и теплопроводности в жидкости (уравнение энергии Фурье-Кирхгофа);

B движения жидкости Навье-Стокса;

C сплошности (неразрывности) потока жидкости;

D конвективной теплоотдачи;

E уравнение энергии Фурье-Кирхгофа.

159 Из дифференциального уравнения конвективной теплоотдачи записать формулу для коэффициента теплоотдачи:

A уравнение , соответственно ;

B уравнение , соответственно ;

C уравнение , соответственно ;

D уравнение , соответственно ;

E уравнение , соответственно .

160 Записать уравнение энергии (другие названия этого уравнения: уравнение переноса тепла в движущейся среде, уравнение Фурье-Кирхгофа, уравнение теплопроводности для движущейся жидкости) для несжимаемой жидкости:

А или в виде ;

В ;

С или в виде ;

D ;

E .

161 Записать уравнение конвективной диффузии в движущейся жидкости:

A или в виде ;

B ;

C ;

D или в виде ;

E .

162 Формула для коэффициента теплоотдачи, в случае расчета ламинарного пограничного слоя, имеет в безразмерной форме следующий вид:

A ;

B ;

C ;

D ;

E .

163 Формула для коэффициента массоотдачи, в случае расчета ламинарного пограничного слоя, имеет в безразмерной форме следующий вид:

А ;

В ;

C ;

D ;

E .

164 Эмпирические фор­мулы, используемые для практических расчетов процессов тепло- и массоотдачи при вынужденном движении записываются зависимостями вида:

A , , где Nu – число Нуссельта, Sh – число Шервуда;

B , где Ar – число Архимеда;

C , где Nu – число Нуссельта;

D , где - критерий Рейнольдса по длине поверхности;

E и , где Sc – число Шмидта, Sh – число Шервуда.

165 В случае турбулентного движения формулы для теплоотдачи и массоотдачи при вынужденном движении имеют вид:

A , где Ar – число Архимеда;

B , , где Nu – число Нуссельта, Sh – число Шервуда;

C , где - критерий Рейнольдса по длине поверхности;

D , где Nu – число Нуссельта;

E и , где Sc – число Шмидта, Sh – число Шервуда.

166 Свободная (естественная) конвекция – это движение жидкости:

A движение жидкости под воздействием внешних сил (насоса для жидкостей, вентилятора или компрессора для газов);

B ламинарное движение жидкости в пограничном слое;

C из-за разности плотностей ее нагретых и холодных слоев;

D турбулентное движение жидкости в пограничном слое;

E турбулентное движение жидкости за пределами пограничного слоя.

167 Теплоотдачу от внешних ограждений печей в окружа­ющую среду определяет:

A свободная конвекция;

B воздействие внешних сил (насоса для жидкостей, вентилятора или компрессора для газов);

C электростатическое поле;

D турбулентное движение жидкости в пограничном слое;

E турбулентное движение жидкости за пределами пограничного слоя.

168 Конвективный теплообмен – это:

A совместный перенос теплоты теплопроводностью и конвекцией;

B плотность конвективного теплового потока, рассчитанная по уравнению Ньютона;

C коэффициент конвективной теплоотдачи;

D количество теп­ла, содержащееся в единице объема вещества с температурой Т;

E температуропроводность, характеризующая интенсивность переноса тепла.

169 Конвективный теплообмен между поверхностью с температурой t_c и средой с температурой t_Ж описывается законом:

A ;

B ;

C ;

D ;

E .

170 1) Размерность коэффициента пропорциональности λ в уравнении Фурье; 2) какую способность вещества этот коэффициент характеризует.

А [м²/с], это коэффициент температуропроводности, характеризует интенсивность молекулярного переноса тепла;

В [Вт/(м·К)], это коэффициент теплопроводности, характеризует способность вещества проводить тепло;

С [м/с²], это ускорение свободного падения, характеризует гравитационное поле;

D [Вт/м²], это линейная плотность теплового потока;

E [Вт/м²∙К], это коэффициент теплопередачи, характеризует термическое сопротивление теплопередачи.

171 Различают естественную конвекцию:

A 1) в большом объеме – это теплообмен между поверхностью с температурой t_c и средой с температурой t_Ж, 2) в ограниченном объеме – это теплообмен между двумя поверхностями с температурами t₁ и t₂ через прослойку жидкости или газа;

B в ограниченном объеме: теплообмен между двумя поверхностями с температурами t₁ и t₂ через прослойку жидкости или газа;

C 1) в большом объеме: теплообмен между поверхностью с температурой t_c и средой с температурой t_Ж;

D в гравитационном поле и электромагнитном поле;

E в двумерном и трехмерном пространстве.

172 Теплоотдача при естественной конвекции в большом объеме зависит от многих факторов, в том числе:

A от размеров поверхности и ее ориентации (вертикальная или горизонтальная, не зависит от формы поверхности);

B зависит от формы поверхности;

C от направления движения среды;

D от плотности движущейся среды;

E от скорости движения омываемой поверхности.

173 Коэффициент теплоотдачи при естественной конвекции в большом объеме зависит от многих факторов, в том числе: для вертикальной поверхности коэффициент теплоотдачи зависит от режима течения в пограничном слое:

A при ламинарном режиме течения жидкости в пограничном слое с увеличением координаты х (высоты поверхности) коэффициент теплоотдачи уменьшается; при турбулентном режиме коэффициент теплоотдачи остается постоянным;

B при турбулентном режиме коэффициент теплоотдачи остается постоянным;

C при ламинарном режиме течения жидкости в пограничном слое с увеличением координаты х (высоты поверхности) коэффициент теплоотдачи уменьшается;

D не зависит от режима движения;

E ввиду незначительного изменения коэффициента можно пренебречь зависимостью от режима.

174 Коэффициент теплоотдачи при естественной конвекции в большом объеме зависит от многих факторов, в том числе: для вертикальной поверхности коэффициент теплоотдачи при переходном режиме в пограничном слое:

A увеличивается;

B не изменяется;

C уменьшается;

D увеличивается в 2 раза;

E зависимость коэффициента теплоотдачи – степенная функция от размера поверхности.

175 Теплоотдача при естественной конвекции в ограниченном объеме зависит от многих факторов, в том числе:

A от толщины (δ) и формы прослойки (плоская, цилиндрическая и т.д.), от физических свойств жидкости в прослойке;

B от физических свойств жидкости в прослойке;

C от направления поверхности;

D от ускорения свободного парения;

E от химического состава жидкости прослойки.

176 Конвективная теплоотдача через прослойки жидкости или газа при естественной конвекции в ограниченном объеме рассчитывается для плоских прослоек по уравнению:

A ;

B ;

C ;

D ;

E .

177 Коэффициент теплоотдачи при естественной конвекции в большом объеме зависит от многих факторов, в том числе: для вертикальной поверхности коэффициент теплоотдачи зависит от режима течения в пограничном слое. Как рассчитывается коэффициент теплоотдачи для переходного режима:

A уравнение для расчета коэффициента теплоотдачи отсутствует из-за невозможности аналитического описания гидродинамики и характера теплообмена в этой области. Оценивается коэффициент теплоотдачи приближенно: находят среднеарифметическое значение α для турбулентного и ламинарного режимов;

B принимают коэффициент теплоотдачи как для ламинарного режима движения;

C принимают коэффициент теплоотдачи как для турбулентного режима движения;

D коэффициент теплоотдачи увеличивается в 2 раза по сравнению с коэффициентом для ламинарного движения;

E коэффициент теплоотдачи уменьшают в 2 раза по сравнению с коэффициентом для ламинарного движения.

178 Какой критерий определяет движение жидкости в условиях свободной конвекции:

A , где Nu – число Нуссельта;

B , где – критерий Рейнольдса;

C , где Sc – число Шмидта;

D , где Ar – число Архимеда;

E , где Sh – число Шервуда.

179 Какой критерий определяет движение жидкости при свободной конвекции в случае теплообмена:

A , где Gr – это критерий Грасгофа;

B , где – критерий Рейнольдса;

C , где Sh – число Шервуда;

D , где Sc – число Шмидта;

Е , где Nu – число Нуссельта.

180 Эмпирические фор­мулы, используемые для практических расчетов процессов тепло- и массоотдачи при свободном движении записываются зависимостями вида:

A , , где Nu, Re, Pr,Sh, Sc – числа Нуссельта, Рейнольдса, Прандтля, Шервуда, Шмидта;

B , , где Nu, Re, Sh, Sc – числа Нуссельта, Рейнольдса, Шервуда и Шмидта;

C и , где Nu, Pr, Sh, Gr, Sc – числа Нуссельта, Прандтля, Шервуда, Грасгофа и Шмидта;

D и , где Ar, Re – числа Архимеда и Рейнольдса;

E и , Gr, Re – числа Грасгофа и Рейнольдса.

181 Для определения количества теплоты, проходящего через единицу поверхности стенки в единицу времени, применяют закон Фурье в виде

или , где составляющие параметры следующие:

А t_c1 и t_c2 – температуры на поверхности стенки, δ – определяющий размер стенки, λ – постоянный коэффициент теплопередачи, R – тепловая проводимость стенки, q – тепловой поток;

В t_c1 и t_c2 – температуры на поверхности стенки, δ – толщина стенки, λ – постоянный коэффициент теплопроводности стенки, R – термическое сопротивление стенки, q – тепловой поток;

C t_c1 и t_c2 – температуры на поверхности стенки, δ – характерный размер стенки, λ – постоянный коэффициент теплоотдачи, R – газовая постоянная, q – тепловой поток;

D t_c1 и t_c2 – температуры на поверхности стенки, δ – геометрический размер стенки, λ – постоянный коэффициент теплопередачи, R – газовая постоянная, q – тепловой поток;

E t_c1 и t_c2 – температуры на поверхности стенки, δ – истинная теплоемкость стенки, λ – постоянный коэффициент теплопроводности, R – газовая постоянная, q – тепловой поток.