182 Для трехслойной плоской стенки тепловой поток q может быть вычислен по формуле , где составляющие параметры следующие:

А t₁, t₂ – постоянные температуры на поверхностях, δ₁ – δ₃ – коэффициенты теплоотдачи, λ₁ – λ₃ – коэффициенты теплопроводности слоев стенки; R₁ – R₃ – тепловая проводимость слоев стенки;

В t₁, t₂ – постоянные температуры на поверхностях стенки, δ₁, δ₂, δ₃ – толщины слоев стенки, λ₁, λ₂, λ₃ – коэффициенты теплопроводности слоев стенки; R₁ – R₃ – термическое сопротивление слоев стенки;

C t₁, t₂ – постоянные температуры на поверхностях, δ₁ – δ₃ – определяющие размеры слоев стенки, λ₁ – λ₃ – коэффициенты теплопередачи слоев стенки; R₁ – R₃ – термическое сопротивление слоев стенки;

D t₁, t₂ –температуры окружающей среды с внутренней и наружной сторон стенки, δ₁, δ₂, δ₃ – толщины слоев стенки, λ₁ – λ₃ – коэффициенты теплоотдачи слоев стенки; R₁ – R₃ - термическое сопротивление слоев стенки;

E t₁, t₂ – постоянные температуры на поверхностях стенки, δ₁, δ₂, δ₃ – толщины слоев теплоизоляции стенки, λ₁, λ₂, λ₃ – коэффициенты теплоотдачи слоев стенки; R₁ – R₃ – термическое сопротивление слоев стенки.

183 Тепловой поток в цилиндрической однослойной стенке определяется уравнением , в котором:

A d₁ и d₂ – внутренний и наружный диаметры стенки, ℓ - длина стенки, t₁ и t₂ – постоянные температуры на внутренней и наружной поверхностях, λ – постоянный коэффициент теплопроводности;

B d₁ и d₂ – внутренний и наружный диаметры стенки, ℓ - геометрический размер стенки, t₁ и t₂ –температуры среды со стороны внутренней и наружной поверхностей, λ – постоянный коэффициент теплопроводности;

C d₁ и d₂ – внутренний и наружный диаметры стенки, ℓ - длина стенки, t₁ и t₂ – температурный напор;

D d₁ и d₂ – внутренний и наружный диаметры стенки, ℓ - длина стенки, t₁ и t₂ – градиент температуры, λ – коэффициент теплоотдачи;

E d₁ и d₂ – толщины стенки, ℓ - характерный размер тела, t₁ и t₂ – постоянные температуры на внутренней и наружной поверхностях, λ – коэффициент теплопередачи.

184 В формуле закона Фурье для теплового потока через плоскую стенку толщиной δ параметр Q имеет соответствующую размерность и представляет собой:

A Вт – тепловой поток (теплота, передаваемая через изотермическую поверхность F за время τ = 1 с);

B Дж – теплота, передаваемая через изотермическую поверхность F, м² за промежуток времени τ, с;

C Вт/м² – плотность теплового потока (теплота, передаваемая через F = 1 м² за время τ = 1 с);

D Вт/м – линейная плотность теплового потока (теплота, передаваемая через стенку трубы длиной ℓ = 1 м за время τ = 1 с);

E Дж/с – количество теплоты, передаваемое за время τ, с.

185 При решении задач теории теплопроводности необходимо задавать условия однозначности. В условия однозначности входят:

А начальные условия: распределение температуры в объеме тела в некоторый момент времени (t=0), принимаемый за начало отсчета;

В геометрические условия, определяющие форму и размеры тела; физические параметры материала: λ, ρ, с;

С геометрические условия; физические параметры материала: λ, ρ, с; начальные условия; граничные условия;

D физические параметры материала: λ, ρ, с; граничные условия, характеризующие тепловое взаимодействие окружающей среды с поверхностью тела;

E начальные условия: распределение температуры в объеме тела в некоторый момент времени (t=0), принимаемый за начало отсчета; граничные условия, характеризующие тепловое взаимодействие окружающей среды с поверхностью тела.

186 Граничные условия при решении ряда задач задаются тремя различными способами. Граничные условия первого рода – это значит:

A температура по всей поверхности тела постоянная и неизменная во времени;

B задается величина градиента температуры на поверхности тела, и плотность теплового потока неизменная по всей поверхности тела;

C плотность теплового потока на поверхности тела задается на основе постулата Фурье ;

D задается распределение температуры по всей поверхности тела и изменение этого распределения во времени, т.е. задается функция ;

E задается связь между известной температурой окружающей среды и неизвестными температурами поверхности тела и градиентом температуры на поверхности.

187 Граничные условия при решении ряда задач задаются тремя различными способами. Граничные условия третьего рода – это значит:

A задается величина градиента температуры на поверхности тела, и плотность теплового потока неизменная по всей поверхности тела;

B задаются температура окружающей среды или внешнего источника (стока) тепла Т₀ и закон теплообмена между средой и поверхностью тела;

C задается распределение температуры по всей поверхности тела и изменение этого распределения во времени;

D температура по всей поверхности тела постоянная и неизменная во времени;

E плотность теплового потока постоянная во времени и неизменная по всей поверхности тела.

188 Дана пластина толщиной δ, распределение температуры по толщине пластины имеет вид: . Определить тепловой поток, проходящий через пластину.

A из уравнения теплопроводности записываем уравнение для стационарного температурного поля , откуда получим значение теплового потока ;

B решая дифференциальное уравнение теплопроводности относительно q получим ;

C тепловой поток из закона Фурье записывается как , откуда, используя заданный закон распределения температуры по толщине, получаем ;

D из уравнения стационарного температурного поля и заданного распределения температуры по толщине запишем для потока ;

E из уравнения теплопроводности и граничных условий третьего рода записываем для теплового потока через пластину .