3.7 Движение заряженных частиц в магнитном поле.

Выражение для силы Лоренца позволяет найти ряд закономерностей дви­жения заряженных частиц в магнитном поле. Направление силы Лоренца и на­правление вызываемого ею отклонения зависят от знака заряда Q частицы. На этом основано определение знака частиц, движущихся в магнитных полях.

Для вывода общих закономерностей будем считать, что магнитное поле однородно и на частицы электрические поля не действуют. Если заряженная частица движется в магнитном поле со скоростью V вдоль линии магнитной индукции, то угол а между векторами и равен 0 или . Тогда сила Лоренца равна нулю, т.е. магнитное поле на частицу не действует, и она движется равномерно и прямолинейно.

Если заряженная частица движется в магнитном поле со скоростью v, перпендикулярной вектору , то сила Лоренца =Q [ ] постоянна по моду­лю и нормальна к траектории частицы. Согласно второму закону Ньютона, эта сила создает центростремительное ускорение. Отсюда следует, что частица бу­дет двигаться по окружности, радиус r которой определяется из условия

Откуда

Период вращения част и ц ы, т.е. время Т, затрачиваемое ею на один полный оборот,

Получим

Период вращения частицы в однородном магнитном поле определяется только величиной, обратной удельному заряду ( Q/m) частицы и магнитной индукции поля, но не зависит от ее скорости На этом основано действие цикли­ческих ускорителей заряженных частиц.

Если скорость v заряженной частицы направлена под углом а к вектору В (рис. 31), то ее движение можно представить в виде суперпозиции:

1. равномерного прямолинейного движения вдоль поля со скоростью v₁₁ = v cos a;

2. равномерного движения со скоростью v_x по окружности в плоскости, перпендикулярной полю.

Рис. 3.7.1

В результате сложения обоих движений возникает движение по спирали, ось которой параллельна магнитному полю (рис.3.7.1) Шаг винтовой линии h = v₁₁ T = v Г cos а. Подставив в последнее выражение, получим

(3.7.1)

Направление, в котором заучивается спираль. зависит от знака заряди частицы.

Если скорость заряженной частицы составляет угол а с направлением вектора неоднородного поля, индукция которого возрастает в направлении движения частицы, то r и h уменьшаются с ростом В. На этом основана фокусировка заряженных частиц в магнитном поле.

3.8 Ускорители заряженных частиц.

Ускорителями заряженных частиц называются устройства, в которых под действием электрических и магнитных полей создаются и на­правляются пучки высокоэнергетических заряженных частиц (электронов, про­тонов, мезонов и т.д.).

Любой ускоритель характеризуется типом ускоряемых частиц, энергией, сообщаемой частицам, разбросом частиц по энергиям и интенсивностью пучка Ускорители делятся на непрерывные (из них частицы вылетают порциями - им­пульсами). Последние характеризуются длительностью импульса. По форме траектории и механизму ускорения частиц ускорители делятся на линей­ные, циклические и индукционные. В линейных ускорителях траектории движения частиц близки к прямым линиям, в циклических и индук­ционных траекториями частиц являются окружности или спирали.

Рассмотрим некоторые типы ускорителей заряженных частиц.

1. Линейный ускоритель. Ускорение частиц осуществляется электростатическим полем. Заряженная частица проходит поле однократно: за­ряд Q, проходя разность потенциалов , приобретает энергию w = Q ( ). Таким способом частицы ускоряются до 10МэВ. Их дальнейшее ускорение с помощью источников постоянного напряжения невозможно из-за утечки заря­дов, пробоев и т.д

2.Ц и кл о т р о н - циклический резонансный ускоритель тяжелых час­тиц (протонов, ионов) Его принципиальная схема приведена на рис. 3.8.1.

Между полюсами электромагнита помеща­ется вакуумная камера, в которой находятся два электрода (1 и 2) в виде полых металли­ческих полуцилиндров, или дуантов. К дуантам приложено переменное электрическое поле. Магнитное поле, создаваемое элекцюмагнитом, однородно и перпендикулярно плоскости дуантов.

Е

Рис.3.8.1

сли заряженную частицу ввести в центр зазора между дуантами, то она, ускоряемая электрическим и отклоняемая магнитным полем, войдя в дуант 1, опишет полуокружность, радиус которой пропорционален скорости частицы К моменту ее выхода из дуанта 1 полярность напряжения изменяется, поэтому частица вновь ускоряется и, переходя в дуант 2, описывает там уже полуокруж­ность большего радиуса и т. д.

Для непрерывного ускорения частицы в циклотроне необходимо выпол­нить условие синхронизма: периоды вращения частицы в магнитном иоле и колебаний электрического поля должны быть равны При выполнении этого условия частица будет двигаться по раскручивающейся спирали, получая при каждом прохождении через зазор дополнительную энергию. На последнем витке, когда энергия частиц и радиус орбиты доведены до максимально допус­тимых значений, пучок частиц посредством отклоняющего электрического поля выводится из циклотрона.

Циклотроны позволяют ускорять протоны до энергии примерно 20МзВ. Дальнейшее их ускорение в циклотроне ограничивается релятивистским воз­растанием массы со скоростью, что приводит к увеличению периода вращения, и синхронизм нарушается. Поэтому циклотрон совершенно неприменим для ускорения электронов (при Е=0,5МэВ, m⁼²m₀; при Е=10МэВ, m=28m₀)

Ускорение релятивистских частиц в циклических ускорителях можно, однако, осуществить, если применить предложенный в 1944г. советским физиком В.И.Векслером и в 1945г. американским физиком Э.Мак-Милланом прин­цип автофазировки. Его идея заключается в том, что для компенсации увеличения периода вращения частиц, ведущего к нарушению синхронизма, изменяют либо частоту ускоряющего электрического поля, либо индукцию магнитного поля, либо то и другое. Принцип автофазировки используется в фа­зотроне, синхротроне и синхрофазотроне.