Список использованных источников

1 Василевский В.Н. Исследование нефтяных пластов /В.Н. Василевский, А.И. Петров. – М.: Недра, 1973. – C. 103-109.

2 Бузинов С.Н. Гидродинамические методы исследования скважин и пластов/ С.Н.Бузинов, И.Д. Умрихин. – М.: Недра, 1973. – С. 5-24.

3 Басниев К.С. Подземная гидравлика /К.С. Басниев, A.M. Власов, И.Н. Кочина. – М.: Недра. 1986. – С.51-55, 59-64.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЛЛЕКТОРСКИХ СВОЙСТВ ПЛАСТА ПО ДАННЫМ ИССЛЕДОВАНИЯ СКВАЖИН НА НЕУСТАНОВИВШИХСЯ РЕЖИМАХ ФИЛЬТРАЦИИ

4.1 Общие положения

Методы исследования скважин, основанные на изучении неустановившихся процессов изменения забойного давления, тесно связаны с теорией упругого режима. После пуска или остановки скважины на ее забое в условиях упругого режима возникают длительные процессы перераспределения давления. При помощи самопишущих скважинных манометров можно записать повышение или понижение давления и построить график изменения забойного давления с течением времени – кривую восстановления давления КВД (рисунок 4.1).

Рисунок 4.1 – Кривая восстановления забойного давления

Чаще всего при гидродинамическом исследовании скважины наблюдают (измеряют) восстановление забойного давления после остановки скважины, ранее продолжительное время работавшей с постоянным дебитом Q.

Дифференциальное уравнение фильтрации сжимаемой жидкости в упругом пласте, как известно, имеет вид

, (4.1)

где – оператор Лапласа (лапласиан),

где χ – коэффициент пьезопроводности, который характеризует способность пласта к передаче изменений давления, вызванных изменением режима эксплуатации.

, (4.2)

где χ – коэффициент пьезопроводности, м²/с;

k, m – коэффициенты проницаемости и пористости пласта;

μ – динамическая вязкость жидкости;

β_ж, β_с –коэффициенты сжимаемости жидкости и пористой среды,

β* - коэффициент упругоемкости пласта, численно равный изменению упругого запаса жидкости в единице объема пласта при изменении пластового давления в нем на единицу.

Согласно основной формуле теории упругого режима, зависимость между изменением забойного давления Р_с и временем t с момента остановки скважины, работавшей до остановки с постоянным дебитом Q, имеет вид

, (4.3)

где P_c(t) – забойное давление на время t после остановки скважины;

Р_с(0) – забойное давление до остановки скважины.

Для упрощения обработки КВД прибегают к преобразованию графиков восстановления давления, изменяя их криволинейную форму в прямолинейную. Для этого уравнение зависимости Р_с от t записывают в виде

. (4.4)