1.16 «Изучение зависимости скорости звука в воздухе от температуры»

I. Цель работы: провести измерения скорости звука в воздухе при раз­личных температурах, построить график зависимости _зв(t) и сравнить эту зависи­мость с теоретической.

II. Описание установки.

Р

Рисунок 6 – Установка ФПТ1-7н (общий вид )

абота выполняется на установке ФПТ1-7н, основным элементом которой является волновод с нагревательной спиралью; в торцах волновода установлены источник звука (телефон) и приемник (микрофон). Ручками на блоке излучателя (слева) осуществляется регулировка частоты звукового сигнала, ручкой на правом блоке устанавливается температура воздуха в волноводе. Для контроля амплитуды сигнала, принимаемого микрофоном, используются индикатор резонанса и осциллограф.

III. Методика измерений и расчетные формулы.

Звуковая волна в газе представляет собой продольную волну в упругой среде, в которой происходят периодические сжатия и разрежения газа, например воздуха. Как известно из механики, скорость распространения упругих колебаний определяется выражением:

г деЕ – модуль упругости среды, ρ– плотность среды.

Воспользуемся уравнениями термодина-мики для нахождения скорости звука в газе. Выделим мысленно в газе прямоугольный параллелепипед, площадь основания которого S, a высота – x, параллельная вектору скорости распространения волны (см. рис.6а).

Э

Рисунок 6а – К выводу скорости звука в газе.

тот параллелепипед будет испытывать продольную деформацию dx, причём относительная деформация согласно закону Гука:

где  – сила давления, испытываемая единицей поверхности выбранного объёма.

В данном случае:

где dp– давление, избыточное над равновесным.

Умножим и разделим левую часть на S:

Последнее выражение можно представить в виде:

где dV и V – изменение объема и объём параллелепипеда. Отсюда:

Так как звуковые колебания имеют довольно высокую частоту (сотни и ты­сячи герц), а теплопроводность газа относительно мала, то смены сжатия и разрежения в газе происходят настолько быстро, что процесс можно считать адиабатным (PV^= const,  – коэффициент Пуассона). Отсюда получаем:

PV^-1dV + V^dP = 0 ,

Умножая и деля последнее выражение на молярный объём V_ и используя уравнение Менделеева – Клапейрона, получаем окончательное выражение для зависимости скорости звука в газе от температуры:

(1)

где  – молярная масса газа, R – универсальная газовая постоянная, Т – абсолютная температура газа.

Подставляя в последнюю формулу значения величин для воздуха и заменяя абсолютную температуру температурой t по шкале Цельсия, получим удобное для практического применения соотношение:

_зв= 331,6+0,6t.

Действие установки основано на использовании явления звукового резонанса (стоячей волны) в трубке с закрытыми торцами. Известно, что в замкнутой среде на границе раздела двух сред бегущая волна отражается, и в результате в этой среде возникают две встречные когерентные волны, которые при наложении интерферируют. Уравнения прямой и обратной волн без учёта потерь энергии могут быть записаны в следующем виде:

S₁ = А sin(ωt – kx + ₁) и S₂ = А sin(ωt + kx + ₂),

где А – амплитуда, ω – циклическая частота,  – начальная фаза колебаний, k – волновое число. При наложении этих волн получается результирующее колебание.

Пусть ₁ = 0 и ₂ – ₁ = , тогда уравнение стоячей волны примет вид:

S = 2Аsin(kx)cos(ωt).

В множителе, зависящем от времени, нет координаты, т.е. все точки волны одновременно проходят положение равновесия, а амплитуда стоячей волны, в отличие от бегущей, зависит от координаты. Точки, соответствующие максимуму амплитуды, называются пучностями, а точки, соответствующие минимуму амплитуды, называются узлами стоячей волны. Координаты пучностей находятся из условия sinkx =1:

где  – длина волны, m = 0, 1, 2, …

Координаты узлов находятся из условия sin(kx) =

Между длиной стоячей волны и размерами среды существует вполне определённое соотношение. В замкнутом с обеих сторон столбе воздуха стоячая волна возникает только в том случае, если на длине столба L укладывается целое число полуволн:

где n – положительное целое число, номер резонанса.

Из этого соотношения можно найти частоты волн, при которых возможно образование стоячей волны.

Частота, соответствующая n = 1, называется основной, остальные, кратные основной, называются гармониками.

В данной работе в одном конце трубки воздуха располагается источник колебаний звуковой частоты (телефон), а в другом – приемник (микрофон). Если в трубке при соответствующей частоте колебаний источника возникает стоячая волна, то амплитуда звуковых колебаний, воспринимаемых микрофоном в противоположном от телефона торце трубки, резко возрастает, что фиксируется максимальным отклонением стрелки микроамперметра и резким возрастанием амплитуды сигнала на осциллографе. Поэтому, измеряя частоту , соответствующую резонансу, можно определить скорость звука по формуле:

(2)

Установка позволяет устанавливать температуру воздуха в волноводе от комнатной до 70 °С и получать резонансы с порядками n ≥ 2.