3. Причины и механизм геосинклинального процесса

Проблема геосинклинали так сложна, а факты, требующие объ яснения, так многочисленны, что их приходится рассматривать в чрезвычайно упрощенном виде и сводить к достаточно малому чис­лу общих закономерностей, прежде чем оказывается возможным теоретический анализ. Основные, с нашей точки зрения, законо мерности геосинклинального процесса и их последовательность представлены на рис. 12.

Ниже обсудим и сформулируем некоторые принципиальные вопросы, на которые должна давать ответы любая геотектониче-екая гипотеза.

Многие полагают, что геосинклннальное погружение связано с явлением растяжения земной коры. Как доказательство этому привлекаются факты широкого развития основного (инициального, по Г. Штилле) магматизма в начальные этапы развития геосин­клинали. На фоне общего расширения Земли это явление пред­ставляется естественным и не требует каких-либо дополнительных объяснений.

Однако существуют ,многеосинклинали без существенного про­явления в них инициального "магматизма. Особенности распределе­ния фаций этих зон в пространстве и во времени, а также харак­тер несогласий свидетельствуют о том, что одновременно с опус­канием должно было идти и сужение структур. Поэтому геосин­клинальное прогибание в данном случае едва ли может быть след­ствием первичного растяжения и, скорее наоборот, оно сопровож­далось сжатием коры. Высказано мнение, что «.. .геосинклииаль-ное погружение и сужение структур — генетически родственные процессы» (Краус. 1963).

В настоящее время все более утверждается точка зрения на складчатость, как на непрерывный конседиментационный процесс, темп которого варьирует во времени (Косыгин, 1969). Автор раз­деляет мнение тех исследователей, которые считают, что полная напряженная складчатость, развитая на широких площадях гео­синклинальных зон, связана преимущественно с горизонтальными движениями, приводящими к сокращению общей поверхности, за­нимаемой осадками, — к сокращению площади геосинклинального

1онса. При этом активными могут оказаться нижние слон земной ^оры или даже горизонты верхней мантии, в то время как легкий гранитно-осадочный слой деформируется в соответствии с переме­щениями глубинного вещества (Михайлов, 1970; Ружснцев, 1971) В счет передачи горизонтальных касательных напряжений. При­чины этих горизонтальных движений, вызывающих сужение струк­тур и складчатость, в настоящее время представляются весьма проблематичными.

Тепловая энергия Земли, регистрируемая на поверхности в ви­де глубинного теплового потока, считается основным видом энер-|tгин, определяющим геологическое развитие нашей планеты (Смнр-||Нов, 19б7г). Эта энергия на несколько порядков выше других по-(Терь энергии за счет вулканизма, сейсмичности и прочих процес­сов. Следовательно, глубинный тепловой поток вполне достаточен, чтобы обеспечить разнообразные геологические процессы, проте­кающие в земной коре и верхней мантии. Метаморфизм, грзнитн-" зация и магматизм свидетельствуют о том, что «геосинклинали являются зонами повышенных тепловых потоков», при этом «вы­деление тепла носит пульсирующий характер» (Белоусов, 1966). Предполагается, что геосинклннальиый процесс является «...след­ствием и приповерхностным выражением идущего из глубин ман­тии наружу особенно мощного и концентрированного в узкой зоне потока тепловой энергии» (Шсйнманн, 1968).

Исследования современного теплового поля нашей планеты вы­явили в связи с зонами новейшей тектоно-магматической активно­сти и молодыми складчатыми поясами экстремальные тепловые потоки (Смирнов, 1967). Однако механизм трансформации тепло­вой энергии в тектонические движения геосинклинального типа фактически не выяснен, так как допущение конвективного пере­мешивания вещества мантии вряд ли правомерно как с физиче­ской стороны этого процесса (Люстнх, 1965; Кнопов, 1972), так и с геотектонической (Белоусов, 1966). Кроме того, представляются загадочными сами экстремальные тепловые потоки, так как изве­стные физике твердого тела механизмы теплопереноса (фононный, фотонный и экситонный) не могут объяснить причины их форми­рования и концентрацию тепла в узких зонах (Любимова, 1968).

Таким образом, любая геотектоническая гипотеза должна прежде всего ответить на следующие вопросы.

Каков механизм трансформации тепловой энергии в тектониче­ские движения геосинклинального типа и каковы причины появле­ния экстремальных тепловых потоков, локализованных в сравни­тельно узких зонах?

Чем обусловлены геосинклинальное погружение и одновремен­ные с ним горизонтальные движения, вызывающие сужение струк­тур и полную напряженную складчатость, которая, как правило, прерывает седиментацию?

Почему метаморфизм и гранитизация протекают преимущест­венно после осадконакопления, на инверсионном этапе развития, с чем связано пульсационное поступление глубинного тепла?

Чем вызвано общее воздымание на заключительных этапах тектоно-магматических циклов, формирующее горные сооружения на месте бывших геосинклинальных зон, превращенных к этому моменту в молодые складчатые пояса?

Известные в настоящее время гипотезы по сути дела не дают ответов на перечисленные вопросы, а тем более не могут -объяс­нить их в совокупности.

Рассмотрим, как объясняет их паша концепция, которая в каче­стве внутренней причины, вызывающей всю гамму перечисленных явлений, может предложить только дегазацию водорода, т. е. все эти процессы должны быть обусловлены миграцией водорода сквозь толщу мантии и его выходом на поверхность планеты. В этой связи необходимо обсудить (дополнительно к тому, что мы рассмотрели) характер диффузии водорода в металлах и спо­собность его к теплопереносу.

Скорость диффузии водорода сквозь металлы аномальна. Она на несколько порядков превышает скорости диффузии других газов и резко возрастает с повышением температуры в соответствии с экспоненциальным уравнением

Для всех элементов и газов диффузия в твердых телах связана механизмом образования вакансии (Беррер, 1948) и их подвиж­ностью, обусловленной величиной самодиффузии твердого тела. 4 которая обычно весьма мала. Кроме того, миграция вакансий н «связанных с ними примесных атомов может происходить избира­тельно но нссплошностям решетки (Фридель, 1967), поэтому ско-I рость диффузии в твердых телах зависит от зернистости образца, •.его деформнрованностп и плотности дислокационных сетей, а так­же от энергии активации при образовании вакансий.

Диффузия водорода в различных металлах показывает близ­кий порядок величин и при этом совершенно не зависит от плот­ности вакансий, зернистости образца и наличия других несплош-I ностей, так как водород диффундирует в виде протона, который в силу малых размеров способен проникать не только через междо­узлия решеток, но и транскристаллнческн сквозь электронные обо­лочки (Галактионова, 1967). Поэтому основным фактором, влияю­щим на диффузию водорода в металлах, является не геометриярешетки, а ее энергетика, т. е. различия в направленности, и ин­тенсивности электромагнитных полей, создаваемых атомами ме­талла, в результате колебаний которых протон переходит от од­ного к другому. Повышение температуры интенсифицирует теп­ловые движения и, следовательно, ускоряет обмен атомов про­тонами, т. е. ускоряет диффузию. Интересно отметить, что исключительная диффузионная способность водорода доставляет немало хлопот химикам, так как в нагретом состоянии он спосо­бен течь сквозь металл в буквальном смысле этого слова.

Отличительной чертой водорода является также его исключи­тельно высокая теплоемкость {в расчете на единицу веса). Для молекулярного водорода (Н2) она составляет при -25^СС 3,45 кал/г-град, для атомарного (Н) —4,97 кал/г-град, что в де­сятки раз превышает теплоемкости других элементов и позволяет его использовать в некоторых технологических процессах в каче­стве эффективного теплоносителя.

Таким образом, водород с успехом может служить теплоноси­телем при теплопереносе в металлических средах благодаря своей исключительно высокой теплоемкости и феноменальной диффузи­онной способности. Кроме того, металлы могут окклюдировать сот­ни объемов водорода на один свой объем, что предопределяет возможность образования тепловых потоков большой мощности, многократно превышающей экстремальные значения глубинного потока Земли⁸.

Из возможностей водорода как теплоносителя органически вы­текает объяснение механизма формирования экстремальных- теп­ловых потоков в мантии. Экспоненциальная зависимость диффузии водорода от температуры, с ростом которой скорость диффузии резко возрастает (см. рис. 14), должна вызывать избирательную миграцию его по более прогретым зонам. Первоначальное уста­новление слабого избирательного тока иротонированного водоро­да, связанное хотя бы с флюктуациямн теплового поля, которые обусловлены незначительными вариациями в содержании радио­активных элементов (или другими причинами), вызовет дополни­тельный прогрев водородпроводящей зоны теплоносителем, что. в свою очередь, увеличит скорость диффузии и обусловит еще больший прогрев проводящей зоны и т. д. Легко видеть, что ко­нечным результатом этого «самонастраивающегося» процесса бу­дет формирование мощного теплового потока, сконцентрированно­го в узкой зоне.

Рассмотрим последствия прохождения экстремального тепло­вого потока, связанного с избирательным истечением протонного газа через верхнюю мантию и кору. Согласно принятой нами мо­дели строение верхних оболочек Земли характеризуется наличием _к0ры и кремний-кислородной (видимо, перидотитовой) мантии, состав которой на глубине 300—400 км по разделу Голицына из­меняется на металлический (см. рис. 15, а). В пределах кремний-кислородной оболочки В расположен слой пониженных скоростей сейсмических волн и резко пониженной вязкости, который получил название астеносферы, или волновода Гутенберга (Магницкий, 1965; Гутенберг, 1963). Малый предел текучести астеносферы поз­воляет ей путем медленных движений постепенно приближаться к состоянию гидростатического равновесия, что обусловливает яв­ление изостазии. Под континентами астеносфера обычно залегает в интервале глубин 100—250 км, а под океанами на значительно меньшей глубине — порядка 50—60 км, местами до 20 км (Маг­ницкий, 1965).

Принципиальная схема развития геосинклинального процесса показана на рис. 15, который мы прокомментируем.

1. При заложении теплового потока в слое С и насыщении про­тонным газом теплопроводящей зоны (тектопогепа, но Ю. М. Шейнманну) слагающие ее металлы должны претерпевать уплотнение (см. раздел V. 3). Как следствие этого в устьевой ча­сти теплового потока при внедрении его в силикатную оболочку В будет формироваться зона заглатывания, по которой кремний-кис­лородная мантия будет погружена в металлическую (рис. 15, б). Реакцией астеносферы на это заглатывание должно быть форми­рование депрессионной воронки—впадины. Естественным поверх­ностным следствием этих процессов будет заложение гсосинкли-нального прогиба и осадконакопление в нем.

2. Способность астеносферы к пластическому течению вызовет постепенное заплывание дспрессионной воронки- за счет подтока материала в направлении, близком к горизонтальному (рис. 15. в). Передача в кору горизонтальных касательных напряжений, сопро­вождающих пластические течения астеносферы, обусловит одно­временное с прогибанием сужение структур и конседнментациоп-ную складчатость. При этом неминуемо произойдет увеличение мощности сминаемых толщ и достаточно полно проявленная складчатость может вызвать инверсию тектонических движений и прервать седиментацию в связи с выводом сминаемых толщ из-под уровня моря на дневную поверхность.

Сокращение ширины геосинклинального ложа и формирование складчатого пояса на инверсионном этапе должно сопровождаться заложением (и заполнением) краевых прогибов (молассовых экзо-геосинклиналей; по Р. Трюмпи) в связи с компенсационным растя­жением коры по периферии депрессионной воронки, откуда про­исходит отток материала.

Пластические деформации в астеносфере должны вызвать ее Резкий разогрев и диссипацию больших количеств тепловой энер­гии в вышележащие горизонты. Именно с этим, по нашему мне­нию, связаны региональный метаморфизм, гранитизация и широ­кое развитие магматизма, которые, естественно, должны были от-

ставать от цикла осадконакопления на время, необходимое для вывода тепла из астеносферы в верхние горизонты земной коры.

3. В процессе отмирания теплового потока и дегазации водо- рода из тектоногена последний будет испытывать разуплотнение, вследствие чего на месте молодых складчатых поясов будут воз- дыматься горные сооружения. Депрессионная воронка при ликви- дации зоны заглатывания окажется как бы вывернутой «наизнан- ку» и образовавшееся вздутие астеносферы будет растекаться, со- провождаясь растяжением коры и изменением плана молодых орогенов. Естественно, что в этом случае в воздымание вовлека- ются не только складчатые пояса, но и обрамляющие их краевые прогибы (рис. 15, г).

Резкий нагрев силикатного материала в зоне заглатывания (куда поступает тепловой поток), сопровождаемый образованием воды и появлением других летучих⁹, повлечет значительное его разуплотнение и уменьшение вязкости. Вследствие этого силикат­ный материал из зоны заглатывания будет всплывать в виде асте-нолнтов, которые, достигая поверхности астеносферы, будут «ра­стаскиваться» растекающимся вздутием и - служить источником тепла и гранитизирующих растворов, вызывающих магматизм на орогенном этапе. По всей вероятности, астенолиты получают воз­можность к всплыванию только в конце инверсионного этапа и на стадии орогенеза, когда затухают нисходящие течения в астено-сферной воронке (рис. 16).

4. В дальнейшем постепенное охлаждение нижних горизонтов коры в параплатформенных условиях может вызвать формирова- ние наложенных.брахиформных .впадин за счет базальт-эклогито- вого перехода и соответственного подъема границы Мохо, как это представляется возможным для платформенных областей (Маг- ницкий, 1965).

Весьма интересно, что О. Ампфсрер еще в 1906 г. говорил о зоне «заглатывания», располагающейся «где-то внизу». Эта идея казалась весьма плодотворной для объяснения «двухсторонних орогенов» с широким развитием в них покровных структур, кото­рые связывались с пододвнганием автохтона под аллохтон, и со­ответственно запрокинутой складчатости. Но так как это загла­тывание казалось невозможным из-за отсутствия полостей внутри Земли, появились представления о складчатости как о результате засасывания коры нисходящими конвекционными потоками (Кра-ус, 1963 и др.). Однако эти Представления противоречили всему циклу явлений, сопровождающих геосппклннальную складчатости (региональный метаморфизм, гранитизация) и указывающих на наличие высокого теплового потока (Белоусов, 1968), чего, сстс-

-

_сТвенно, не должно быть на нисходящей ветви конвекционных ячей-

Наша концепция намечает выход из этого тупика, дает ответы _ка поставленные выше вопросы и, кроме того, объясняет парадокс связи геосинклннального прогибания с заложением теплового по­тока, а горообразования — с его отмиранием, т. с. объясняет, по-

Межго/>ная Илади/та

Рис. 16. Орогашый и посторогепнын этапы складчатого пояса. Крестиками показано место «созревании» астеиолита и его «верхнее» положение после всплытия. Подъем астенолита, по-видимому, может происходить и в виде нескольких разобщенных диапиров. Сводовое, поднятие, образовавшееся в процессе разуплотнения тектоногепа,' на этом этапе должно испытывать растяжение в связи с растеканием астспосферного вздутия и астенолита. Следствием этого может быть образование межгорпых впадин

чему при нагревании материал тектоногепа уплотняется, а при остывании расширяется. (Интересно узнать какое-либо иное объ­яснение этому парадоксу.)

.Отметим несколько позитивных моментов предложенного ме­ханизма геосинклннального процесса.

Из нашего механизма вытекает объяснение двукратностн воз-ДЫМання складчатых поясов, что фиксируется по «нижней» (пре­имущественно морской) и «верхней» (континентальной) молассам. 'ак, первый подъем Альп имел место в верхнемеловое — палеоге­новое время па фойе формирования главных надвигов, метамор­физма пород и сопровождался заложением краевых прогибов, ко­торые заполнялись «нижней» молассой. Однако уже к началу плиоцена эрозия уничтожила горный рельеф. Современные Аль­пы — результат второго, плейстоценового поднятия, которое не сопровождалось горизонтальными движениями.

С наших позиций, первый подъем естественно связать с инвер­сией, вызванной заплыванием депресснонной воронки в астеносфе­ре (см. рис. 15, в), а последующее общее воздымание — с разу­плотнением тектоногена (см. рис. 15, г).

Предлагаемая концепция, по нашему мнению, позволяет при­близиться к пониманию внутренних причин закономерного повто­рения сходных серий интрузий в каждом тектоно-магматическом цикле, которые начинаются с ультрабазитов, затем интрузивный процесс развивается от габброидов через диориты и гранодиорпты к нормальным бнотитовым гранитам и завершается (уже в оро-генный и посторогенный этапы) внедрением интрузий аляскитовых и щелочных гранитов (Бескин, Марин, 1972). Представляется не­понятным появление крупных объемов интрузий аляскитов и внед­рение щелочных гранитов, резко обогащенных водой и летучими, в орогенный и посторогенный этапы, т. с. после стадии метамор­физма, когда зона гранитообразования в коре должна быть прак­тически обезвоженной.

Согласно нашей концепции, ранние ультрабазйты (и инициаль­ный магматизм) .могут быть связаны со становлением тектоногена в сопряжении с глубинной зоной растяжения, обусловленной об­щим расширением Земли. По мерс заложения зоны заглатывания и формирования депресснонной воронки с ее нисходящими- тече­ниями режим растяжения сменялся сжатием и .поступление ман­тийного материала на поверхность планеты прекращалось. Дисси­пация тепла из астеносферы вызывала подъем геоизотерм и посте­пенное проникновение фронта метаморфизма и магмообразованпя через базальтовый, диоритовый и гранитный слои коры. С этим можно связать генерацию габбро-диорит-гранодиорит-гранитнон серии синскладчатых интрузий, которые, естественно, не могут выходить за пределы своей геосинклинальной зоны, определяемой" величиной дспрессионной воронки, продуцирующей тепло.

Появление аляскитов и щелочных гранитов на регрессивной, стадии метаморфизма можно связать с процессом всплывания астеполитов, которые транспортировали из зоны заглатывания в подкоровые горизонты необходимые для гранитообразования теп-.ло, водород, воду и прочие ювеннльные компоненты, в том числе, по-видимому, и металлы. Этим объясняется во многом «ювениль-ный» характер металлогении таких интрузии, их насыщенность летучими и возможность выхода за пределы своих геосипклнналь-ных зон, так как всплывающие астенолиты должны растаски­ваться в горизонтальном направлении растекающимся астеносфер-ным вздутием, образовавшимся при ликвидации зоны заглатыва­ния (см. рис. 16).

Смена режима сжатия коры, характерного для стадии осадко-акопления и складчатости, на ее растяжение в собственно горо-бразоватсльный этап (в связи с растеканием астеносферного здутия) хорошо согласуется с широким проявлением орогснного улканизма (порфировая формация), так как режим растяжения блегчаст магморазрыв пород. Эта смена режима находится так-е в согласии с эволюцией складчатого процесса внутри тектони-еских циклов, для начальных этапов которых характерны шарь-яжи и сжатые складки, а для конечных — сдвиговые нарушения (Буртман, 1970). Последние, но нашему мнению, могут быть резуль­татам неравномерности растекания вздутия астеносферы (см. рис .15, г) вследствие возможных флюктуации ее вязкости.

Такая точка зрения на причины геосинклннального процесса позволяет понять некоторые особенности зон современной тектоно-магматической активности. Многие исследователи считают, что комплементарные нары (островная дуга — глубоководный желоб), а также ограниченные ими краевые моря (Японское, Охотское и др.) являются примерами современных геосинклиналей, положе­ние которых по периферии континентов свидетельствует о разра­стании последних за счет океанов.. Альтернативная точка зрения связывает такие структуры с явлением океанизации континентов.

Строение этих областей во многом стереотипно. Все комплемен­тарные пары выпуклой стороной обращены к океану.. В противо­положном направлении, под континент, начиная от желоба, погру­жается сейсмически активная зона, известная под названием зоны Беньофа, которая прослеживается до глубины 600—700 км (рис. 17).

Данные о пространственном расположении очагов землетрясе­ний, характере напряжений и величине высвобождаемой сейсми­ческой энергии свидетельствуют о вязком течении астеносферы под островными дугами и ограниченными ими акваториями (Иса­ев,. 1969). Повышенный тепловой" поток в краевых морях и на островных дугах связывается с разогреванием астеносферы в про­цессе вязкого течения, причем повышение теплового потока в кра­евых морях отмечается только в тех случаях, если под ними на­блюдается глубокофокусная активность (Охотское, Японское, Яванское моря). Там же, где она отсутствует (Берингово морс), тепловой поток имеет нормальное для океанов значение. Таким образом, устанавливается явная связь вязких течений в астено­сфере на глубинах от 50 до 250 км с глубокофокусной сейсмично­стью на глубине 400—700 км.

Весьма показательно, что глубокофокусиая сейсмичность со­провождается резкими нарушениями гравитационного поля (Охот­ское, Японское моря), обусловленными аномальными уплотнени­ями в мантии (Фсдынскнй и др., 1970), и если глубинная актив­ность отсутствует (Берингово море), наблюдается явление пзоста-зии («Изостазия Берингова...», 1969). Геофизические данные свидетельствуют о сдвиговом характере деформаций в мало- и

■ггеднеглубинных сейсмических очагах. Природа глубокофокусной активности проблематична и высказываются предположения, что •она может быть связана с изменениями объема мантии (Шсйн-К2НН, 1968), т. е. с ее уплотнением и разуплотнением.

С излагаемых нами позиций, глубокофокусная сейсмичность сэ^зана с устьем тектоногепа и зоной заглатывания, где наиболее

« 6

з^роятны значительные изменения объема вещества. Это предпо­ложение подтверждается особенностями геомагнитной аномалии Японии, которая, по мнению Т. Рикитаки (1968), вызвана глубо­ки проникновением верхнего (непроводящего) слоя В в.зоне глу-€о.кофокусной активности в электропроводящую (по-нашему, ме­таллическую) мантию.

Среднеглубиниую сейсмичность естественно связать с заплыва-Еаем астеносферной дспрессионной Боронкп, которая на пооерхно-сгя земли выражается в наличии геосинклннальной ванны краево­го моря. Глубоководные желоба и островной вулканизм, по-впдн-хому, обусловлены интенсивным растяжением океанической коры а разрывом ее сплошности, что может происходить по периферии дспрессионной воронки на стадии ее заплывання (рис. 18).

54 .

Положение островных луг и желобов со стороны океана, отра­жающее гипертрофированное распространение депресснонной во­ронки в сторону океана и весьма редуцированное ее развитие под континентом, вероятно, связано со значительно большей прогрс-_тостью мантии в пределах океана*, что обусловливает ее меньшую вязкость и соответственно большую подвижность. При этом умень-

« шенис глубины залегания астеносферы и одновременное утонение слоя В в переходной зоне от континента к океану, возможно, со­гласуется в какой-то мере с закономерным погружением сейсмич­ной зоны, приходящийся на астеносферу, в сторону континента.

Такая точка зрения не отрицает вероятности существования погруженных слабо измененных континентальных лптосферпых плит под сегментами, ограниченными островными дугами (Богда-^нов, 1965). Однако представляется мало вероятной «океап.нзация»

* Тепловой поток нал континентами примерно равен его величине над окел-' Нами, но океаническая кора н мантия представляются более прогретыми, чем континентальные, в силу того, что. генерация тепла в верхней части коры кон­тинентов до глубины 35 км определяет две трети поверхностного потока, а в пределах океанических регионов до этой же глубины генерируется лишь 10% (Любимова, 1970).

этих блоков, так как предложенный механизм не дает возможно­сти широкому проникновению базифицирующих магм на стадии заплыванпя депресснонной воронки, которое вызывает сжатие ко­ры. Исключение представляет периферия депресснонной воронки,, где преобладает режим растяжения и нарушается сплошность ко- . ры. но в данном случае островной вулканизм, вероятнее всего, | вызывает образование континентальной коры за счет океаниче­ской.

Соответствие некоторых особенностей горообразовательного процесса предложенному механизму можно показать на примере альпийских орогенов. Отсутствие глубокофокусной сейсмичности под ними, с наших позиций, связано с полным разуплотнением тектоногена. В результате такого разуплотнения и ликвидации зо-ны заглатывания должно сформироваться асгеиосферное вздутие (см.рис. 15,г), Это непременное следствие предложенного иамнме- ' ханизма геосинклинали подтверждается геофизическими исследо­ваниями, которые выявляют аномальное приближение волновода к поверхности земли под альпийскими горными сооружениями i (Тарков, 1970). При этом растекание астеносферы, вероятно, про­исходит и в настоящее время, о чем свидетельствует продолжаю­щаяся сейсмическая активность под молодыми орогенами.

Загадочный процесс изменения плана молодых орогенов, вы­ражающийся, например, в увеличении крутизны Карпатской, Па-мИрской, Сицилийско-Аппенпнской дуг, и закономерное появление в их тыльной части зон растяжения с повышенным тепловым пото­ком в нашем представлении легко объяснить однонаправленным растеканием астеносферного вздутия, что может быть обусловлено различиями в вязкости волновода.

При обсуждении нашей концепции часто возникал вопрос о причинах эпиплатформенного горообразования. Так, Урал и Тянь-Шань являются результатом неоген-четвертичного воздымания, но в мезозое эти регионы не вовлекались в геосинклиналыюе погру­жение. Отсюда делался вывод, что горообразование может идти вне связи с тектоногенами, т. ё. механизм его какой-то .иной, не предусмотренный нашей концепцией.

Действительно, наш механизм геосинклинали предполагает не­пременную связь горообразования с предшествующим циклом опускания и осадконакоплення. Однако можно ли рассматривать тектонический режим Урала и Тянь-Шаня в мезозое как чисто платформенный? Начиная с триаса в этих регионах активизиро­вались тектонические движения и вызвали заложение йпогочис^; ленных впаднн типа грабенов, в которых осадконакопленнс (в том числе и морское) происходило по мел включительно и сопровож­далось активным вулканизмом. В Челябинском грабене, напри­мер, суммарная мощность осадков достигает 2,5—3 км, они раз­биты разломами и дислоцированы в простые складки. В Тянь-Шане, более того, местами закладывались прогибы геосинклиналь­ного типа, где накопились многокилометровые мезозойские толщи.

претерпевшие весьма напряженную складчатость (Ферганский хре-Щс). В последние годы появляются данные о сравнительно широ-|рМ проявлении интрузивного магматизма и оруденения в преде­лах Тянь-Шаня в мезо-кайнозое (Мушкин, 1973).

Эти данные позволяют нам рассматривать эпиплатсрорменное горообразование как результат неполноценного тектоно-магмати-ческого цикла в связи с заложением теплового потока значитель­но меньшей мощности, чем под альпийскими зонами. Ослабленный поток обусловит меньшее заглатывание в устье тектоногена и со­ответствующую редуцированность депресснонной воронки, а на дневной поверхности вместо геосинклинального трога будут воз­никать отдельные впадины с маломощными, слабо дислоцирован­ными осадками и сокращенным объемом магматизма.

Само воздыманис эпиплатформениых орогенов могло происхо­дить как в связи с разуплотнением тектоногена, так и в результа­те прогрева подкорового слоя и роста «корней гор» при переходе типа эклогпт->базальт, что согласуется с увеличенной мощностью базальтового слоя коры в этих зонах.