6. Свободные колебания в системе с 1-й степенью свободы.

В сис-ме с 1-й степ. Свободы свободные колеб-я всегда явл-ся собственными колебаниями с периодом и частотой, не зависящими от начальных условий движения, в то время как амплитуда и нач.фаза колебаний зависит от них.

13. Понятие о резонане

Резонанс-явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний в какой-либо колебательной системе, наступающее при приближении частоты периодического внешнего воздействия к некоторым значениям, определяемым свойствами самой системы

Явл-е резонанса возникает при ,т.е при совпадении частоты возникающей силы с какой-либо из собственных частот системы.

Явл-е резонанса возникает только при т.е если наг-ка содержит состовляющую, пропорциональную кривой

Если этой состовляющей нет резонанса не будет.

Если например наг-ка q(x;t) распределена по пролету семмитрично, а частота явл-е резонанса не должно возникнуть, однако на практике не бывает абсолютно семмитрич-ой наг-ки или что коэфф-т аn сторого = 0

Харак-р явл-я резонанс зависит от св-в колебат-й сис-ы. Наиб. просто резонанс протекает в случаях,когда переодич-му возд-ию подвергается сис-ма с парам-ми не зависящ. от состо-я самой сист-мы.

Резонанс приводит в резкому увелич. амплитуды вынужд-х колеб-й всей констр-ии и может может привести к разруш-ю сооруж-я.

Для устранения его подбир-т св-ва системы так, чтобы нормал-е частоты были далеки от возмож-х частот внеш. возд-я, либо исп-ют явл-е антирезонанса (прим-ют поглатители колебан-й).

21. Нахождение максимального динамического коэффициента

При вибрационной нагрузке

20.Динамический расчет плоских рам при вибрационном нагружении.

Для динам.расчетной хемы плоской рамы приним-ся все основ-е допущения, свойств-е статич. расчету, с учетом тех предлож-ий,которые привносятся динамич. Постановкой задачи.

В общ. случае плоской рамы с n степ. свободы задача сводится к определ-ю амплитуд-х значений инерционных сил:

Определив эти инерционные силы и загрузив раму аданной наг-ой,можно обычными методами стр.мех-ки построить эпюры амплитудных знач-ий внутр.усилий в раме,что и яв-ся задачей динамич. расчета.

Коэфф-ты вычисл-т ф. Мора

вычеслив знач-я инерц. сил, строим окончат.эпюру амплитуд.знач-й изгибающ. моментов в раме

M=Mp+M1J1+M2J2+…+MnJn

14. Колкбания в системах с одной степенью свободы при действии импульсной нагрузки.

Рассм-м систему наход-ся в покое и подверз-ю в нач момент времени действию мнгновенного импульса.

Импульс сообщает массе ск-ть и не выз-ет начального перемещ-я у(0).При этом мнгновеный импульс S м.б определен: S=y(0)m

После возд-я мнгновеного импульса кол-я системы можно рассмотреть как свободные:

(1)

Пусть теперь на сист0му дейст-ет n мнгнов-ых импульсов Si прилож-х в мом-т времени t

Тогда если считать,что промеж-ки времени оч. малы по отнош-ю к периоду собств-х колеб-й сист-ы, то на основании (1) движ-е сис-мы будет опр-ся

Пусть внеш динам. наг-ка прилож-я к массе, изм-ся по произвол. заданному закону(рис)

Тогда выб-я элементар-й уч-к и представляя внеш. Возд-ие в виде элемен-го импульса получим

И нах-м с помощ. Интеграла Дюмеля