Выполнение работы.

1. Включить нагреватель, предварительно поместив в него испытуемые тела.

2. Налить в калориметр некоторое количество (150 – 200 г.) воды и измерить начальную температуру воды и калориметра.

3. После того как закипит вода в нагревателе, испытуемое тело быстро перенести в калориметр и закрыть его крышкой. Измерить конечную температуру , установившуюся в калориметре.

4. По формулам /6/, /7/ и /8/ рассчитать изменение энтропии каждого тела.

5. По формуле /5/ рассчитать изменение энтропии системы и сделать вывод.

6. Опыт повторить с другими телами.

Контрольные вопросы.

1. Как читаются первое и второе начала термодинамики?

2. Что такое энтропия?

3. Какие процессы называются обратимыми? необратимыми?

4. Запишите неравенство Клаузиуса. В чем его смысл?

5. В чем заключается статистический смысл второго начала термодинамики?

РАБОТА № 10

Определение коэффициента динамической вязкости масла по методу стокса

Цель работы: экспериментальное определение коэффициента динамической вязкости масла.

Оборудование: сосуд с маслом, шарики, микрометр, секундомер.

Теоретическое введение

Вязкостью или внутренним трением называется способность частиц жидкости сопротивляться относительному перемещению (сдвигу). У различных жидкостей различная вязкость.

Е сли наблюдать медленное движение жидкости в прозрачной трубе, то легко убедиться в том, что жидкость перемещается как бы отдельными слоями, блин, которые движутся с различными скоростями (рис.10.1). У оси трубы скорость максимальна, блин, у стенок трубы она равна нулю. Слои жидкости скользят относительно друг друга. Величина, блин, характеризующая изменение скорости от слоя к слою называется градиентом скорости. Это векторная величина, блин, направленная перпендикулярно скорости и численно равная отношению

, /1/

где - расстояние между слоями.

Со стороны частиц, движущихся более быстро, действуют силы, ускоряющие частицы, движущиеся медленнее и наоборот, слои находящиеся у стенок стремятся затормозить более быстрые слои жидкости.

Эти силы носят название сил внутреннего трения или вязкости. Силы внутреннего трения всегда направлены по касательной к поверхности слоев, движущихся с различными скоростями, и определяются по формуле Ньютона

, /2/

где - площадь поверхности соприкасающихся слоев,

- коэффициент динамической вязкости, зависящий от рода жидкости и ее температуры.

Из /2/ можно найти . /3/

Очевидно, что при , . Коэффициент динамической вязкости численно равен силе внутреннего трения, действующей на единичную площадку соприкасающихся слоев, при градиенте скорости между ними равном единице.

Одним из наиболее простых методов определения коэффициента динамической вязкости жидкости является метод Стокса, основанный на изучении движения тела сферической формы (шарика) в вязкой среде (рис. 10.2).

На шарик, свободно движущийся в такой среде, действуют:

Сила тяжести , /4/

г де - плотность материала шарика,

R – его радиус.

Сила Архимеда , /5/

где - плотность жидкости.

Сила сопротивления (сила внутреннего трения). Как показал Стокс, при малых скоростях движения v, сила сопротивления может быть определена по формуле

, /6/

где - коэффициент динамической вязкости жидкости.

Следует подчеркнуть, что здесь играет роль не трение шарика о жидкость, а трение отдельных слоев жидкости друг о друга, так как при соприкосновении твердого тела с жидкостью к поверхности тела тот час же прилипают молекулы жидкости. Тело обволакивается слоем жидкости, который движется вместе с ним.

Равнодействующая этих сил

. /7/

Проекция N на вертикальное направление равна

. /8/

Вначале шарик будет двигаться равноускоренно, так как

. /9/

(т.е. ).

С увеличением скорости шарика растет и сила сопротивления и наступает момент, когда равнодействующая N становится равной нулю. Это соответствует условию

. /10/

Начиная с этого момента шарик, движется равномерно с достигнутой скоростью v. Такое движение называется установившемся. При этих условиях начинает действовать закон Стокса. Для определения скорости дают шарику пройти равномерно некоторый путь h, в течение некоторого время t. Тогда

. /11/

Подставляя в /10/ выражения /4/, /5/, /6/ получим

. /12/

Отсюда следует, что

. /13/

Введя обозначение

, /14/

окончательно получим . /15/

Полученное выражение справедливо для случая, когда шарик падает в жидкости, простирающейся безгранично по всем направлениям, что невозможно осуществить на опыте, так как жидкость всегда находится в каком-то сосуде. Для уменьшения погрешности надо стремиться к тому, чтобы шарик падал вблизи середины столба жидкости в широком сосуде радиуса r >> R.