Уравнение расхода для элементарной струйки и потока жидкости

Р ассмотрим элементарную струйку движущейся жидкости. За некоторый промежуток времени dt жидкость переместится из сечения 1 в сечение 2, совершив при этом некоторый путь dl. Полагая, что dl мал, найдем объем жидкости через сечение dS.

dV = dl ∙ dS

Для расхода имеем соответственно:

Отсюда: dQ=w∙dS — уравнение расхода

Учитывая, что поток есть совокупность элементарных струек, найдем расход потока:

Отсюда: Q=w∙S, то есть расход потока равен произведению средней скорости движения жидкости на живое сечение потока.

Уравнение неразрывности

Воспользовавшись свойством недеформируемости и непроницаемости стенок элементарной сруйки, на основании ЗСМ можно написать:

dM₁ = dM₂ = … = dM_n = const

Массовый расход можно выразить через объемный:

dM₁ = ₁dQ₁ = ₁w₁dS₁

dM_n = _ndQ_n = _nw_ndS_n

₁w₁dS₁ = ₂w₂dS₂ = … = const

Для несжимаемой жидкости плотность одинакова: ₁ = ₂ = …, тогда:

w₁dS₁ = w₂dS₂ = … = const

— уравнение неразрывности для сечения струйки.

Учитывая, что поток есть совокупность элементарных струек, запишем уравнение неразрывности для потока:

w₁S₁ = w₂S₂ = … = const

Средняя скорость движения в потоке обратно пропорциональна площади живых сечений, то есть с уменьшением сечения скорость возрастает.

Дифференциальные уравнения движения идеальной (невязкой) жидкости (уравнения Эйлера)

Р ассмотрим неустановившееся движение идеальной жидкости в декартовой системе координат. Для этого выделим элементарный объем dxdydz. На этот объем действуют массовые и поверхностные силы.

Сумма действующих сил равна силе инерции массы жидкости, находящейся в этом объеме.

F_z + P_z = R_z

F_x + P_x = R_x

F_y + P_y = R_y

После соответствующих математических преобразований получим:

Для установившегося движения:

Диффренциальные уравнения движения реальной жидкости (уравнение Навье—Стокса)

При движении реальной жидкости наряду с силами давления возникают силы внутреннего трения. Тогда можно записать:

Если выразить силу трения между слоями движущейся жидкости по уравнению Ньютона—Петрова и воспользоваться результатом вывода дифференциальных уравнений движения идеальной жидкости, то после соответствующих преобразований можно получить следующее:

Общего решения не имеют ни дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости, ни тем более реальной. Известны только частные случаи.

Лекция 7 Уравнения Бернулли для идеальной и реальной жидкости. Основные уравнения движения потока.

Уравнения Бернулли

Уравнение Бернулли для экспериментальной струйки идеальной жидкости

Рассмотрим установившееся движение элементарной струйки идеальной жидкости.

(du — сила тяжести)

Для несжимаемой однородной жидкости =const. После интегрирования получим:

Это уравнение справедливо для случая установившегося движения идеальной жидкости, для которой действуют произвольные массовые силы. Согласно ему, для всех поперечных сечений установившегося потока идеальной жидкости величина гидродинамического напора остается неизменной.

Рассмотрим случай, когда из массовых сил действуют только силы тяжести, то есть:

du = -gdz

Соответственно:

u = -gz + C

Отсюда получим несколько видов записи уравнения Бернулли:

1)

2)

3)

В гидравлике наиболее часто используется вторая формула записи.

Каждый член этого уравнения называется напором.

— скоростной напор

— пьезометрический напор

— геометрический напор

h_пз+h_г = h_ст — статический напор

h_ск + h_cn = h — полный напор

Напор выражается высотой столба жидкости, поэтому форма 2 уравнения Бернулли называется уравнением трех высот.