Теория метода измерений и описание установки

В настоящей работе определение коэффициента теплопроводности осуществляется калориметрическим методом. Передача тепла происходит металлическим стержнем , концы которого помещены в калориметре с водой взятой при температурах и . Формула (1) перепишется так:

(3)

где – длина стержня; – его площадь поперечного сечения; – время наблюдения перехода тепла.

Тогда коэффициент теплопроводности стержня будет

(4)

Из формулы (4) видно, что для измерения коэффициента теплопроводности необходимо на опыте определить количество переданного тепла и время , в течение которого эта передача происходила. Количество теплоты можно определить, воспользовавшись калориметрической формулой

(5)

где – масса воды в сосуде ; - удельная теплопроводность воды равная ; - масса сосуда ; – удельная теплоемкость сосуда ; – изменение температуры воды в сосуде при поступлении в него через стержень количества тепла . Так как температура в процессе наблюдения изменяется от до , то в формуле (4) характеризующей перенос тепла при стационарном состоянии, мы подставляем среднее значение температуры сосуда . . Время измеряется секундомером. В предлагаемой работе заданными являются , и написаны на приборе. Из выражения (4) и (5) получим расчетную формулу коэффициента теплопроводности стержня:

(6)

Порядок выполнения работы

1. Сосуд заполнить водой примерно наполовину, а сосуд

заполните полностью из водопровода.

2. В сосуде с помощью электрической плитки ( или

электрического кипятильника) довести воду до кипения и поддерживать это состояние в течение всей работы. Через 5-6- мин после начала кипения воды в сосуде начать наблюдение за тем, равномерно ли идет нагревание воды в калориметре . Для этого нужно слить воду из калориметра налить свежую из водопровода, вставить термометр и в течении 3-5 мин. наблюдать повышение температуры воды в калориметре. Эту операцию надо повторить три раза. Если все три раза температура повышается примерно одинаково, то стационарность теплового потока можно считать достигнутой.

3. Быстро залить в освобожденный калориметр заранее

подготовленные 150-200 г воды, взятой при температуре она на 4-5 С ниже комнатной, и пустить секундомер ( воду надо помешивать).

4. Наблюдение прекратить, когда температура воды в калориметре

сделается на выше комнатной. Остановить секундомер и записать конечную температуру .

5. Температуру кипения воды определить из таблицы. “Зависимость температуры кипения воды от давления” при атмосферном давлении, отсчитанном по барометру.

6. Опыт повторить три раза

7. Вычислить коэффициент теплопроводности стержня по формуле(6)

Вычислить погрешность измерений по формуле :

Вычислить по известной

8. Результаты измерений и вычислений занести в таблицу:

№ п/п
1
2
3
Ср

9. Погрешности заданных величин S,C,l не учтены.

10. Окончательный результат измерений записать в виде и сделать анализ результата.

Контрольные вопросы

1. Как осуществляется теплоперенос в металлах?

2. Дайте определение коэффициенту теплопроводности.

3. Как объясняет теплопроводность металлов молекулярно - кинетическая теория газов?

Лабораторная работа 4

Определение коэффициентов переноса электронного газа в металлах по их удельным сопротивлениям

Цель работы: определение коэффициентов переноса электронного газа в металлах по их удельным сопротивлениям на основе молекулярно- кинетической теории.

Необходимые приборы и принадлежности: прибор для измерения удельного сопротивления резистивного провода FPM-01

Теоритическое введение

Из молекулярно- кинетической теории газов известно, что

беспорядочность теплового движения молекул газа, непрерывные соударения между ними приводят к постоянному перемещению частиц и изменению их скоростей и энергий. Если в газе существует пространственная неоднородность плотности, температуры или скорости упорядоченного перемещения отдельных слоев газа, то движение молекул выравнивает эти неоднородности. При этом в газе появляются особые процессы, объединенные общим названием явлений переноса. В природе существует три явления переноса, в результате которых происходит перенос энергии, массы, импульса. К явлениям переноса относится теплопроводность (она обусловлена переносом энергии), диффузия (обусловлена переносом массы) и внутреннее трение (обусловлено переносом импульса). Закономерности всех явслений переноса сходны между собой. Эмпирические (т.е. основывающиеся на опыте) уравнения указанных процессов применимые к любым средам (твердым, жидким и газообразным) сходны. Так, перенос массы вещества при явлении диффузии подчиняется закону А.Фика:

(1)

Величина характеризующая изменение плотности на единицу длины в направлении , пертепдикулярном к площадке называется градиентом плотности. Коэффициент диффузии есть физическая величина численно равная потоку массы , проходящему в единицу времени через поверхность при градиенте плотности равном единице. Поток массы измеряется в , плотность – в , поверхность в , координата Z– в метрах. Следовательно, коэффициент диффузии измеряется в т.е. имеет размерность квадрата длины, деленного на время.

Уравнение определяющее силу внутреннего трения (вязкость) в газах и жидкостях было установлено И. Ньютоном и называется законом Ньютона:

(2)

В этой формуле – называется коэффициентом вязкости или внутреннего трения. Коэффициент вязкости численно равен силе внутреннего трения, действующей на единицу площади поверхности слоя при градиенте скорости равном единице; -площадь, лежащая на границе между слоями поверхности, по которой действует сила .

Отношение – величина, показывающая, как быстро изменяется скорость течения жидкости или газа в направлении , перпендикулярном к направлению движения слоев, называется градиентом скорости .

Согласно второму закону Ньютона сила равна производной импульса по времени. Поэтому уравнение (2) можно представить в виде

(3)

где – импульс, передаваемый от слоя к слою, т.е., поток импульса, через поверхность . Знак минус, указывает, что импульс «течет» в направлении убывания скорости u.

Вязкость измеряется в килограммах на метр- секунду или, что то же самое, в паскаль – секундах .

Уравнение теплопроводности т.е. переноса энергии в форме теплоты, подчиняется закону Фурье:

(4)

Здесь – тепловой поток, который есть количество теплоты проходящее в единицу времени, через некоторую поверхность , перпендикулярную к оси . Отношение называется градиентом температуры, равным скорости изменения температуры на единицу длины в направлении нормали к этой площадки. Коэффициент теплопроводности показывает, какое количество тепла переносится через единицу площади за единицу времени при градиенте температуры, равном единице. Знак минус указывает, что теплота течет в направлении убывания температуры. Единицей теплового потока является джоуль в секунду, т.е. ватт, измеряется в ваттах на метр-кельвин .

Если все эти экспериментальные формулы переносов вывести с помощью молекулярно-кинетической теории газов, получаются следующие выражения для коэффициентов диффузии, внутреннего трения (вязкости) и теплопроводности

(5)

(6)

(7)

где – теплоемкость газа в изохорическом процессе, – средняя длина свободного пробега молекул, – средняя скорость теплового движения молекул, – плотность газа.

Из сопоставления выражений (5), (6) и (7) следует, что коэффициент явлений переноса, связаны соотношениями:

(8)

(9)

Эти формулы показывают, что по найденным из опыта значениям коэффициента внутреннего трения, теплопроводности или диффузии можно определить остальные коэффициенты переноса.