- •Глава 6 водяной пар и его свойства
- •§6.1. Основные понятия и определения
- •§ 6.2. Термодинамическая фазовая рТ – диаграмма. Уравнение клапейрона - клаузиуса
- •§ 6.6. Основные параметры воды и водяного пара
- •§ 6.7. Процессы изменения состояния водяного пара в pν -,ts - и is -диаграммах
- •§ 6.8. Влажный воздух. Абсолютная влажность, влагосодержание и относительная влажность воздуха
- •§ 6.9. Теплоемкость и энтальпия влажного воздуха
- •Глава 7 термодинамика газового потока
- •§ 7.1. Уравнение энергии газового потока
- •§7.2. Располагаемая работа газового потока
- •§ 7.3. Основные закономерности соплового и диффузорного адиабатного течения газа
- •§ 7.4. Истечение идеального газа из суживающихся сопел
- •§ 7.5 Истечение идеального газа из комбинированного сопла лаваля
- •§ 7.6. Расчет истечения реальных газов и паров
- •7.7 Адиабатное дросселирование
- •§ 7.8. Дроссельный эффект (эффект джоуля-томсона)
- •§ 7.9. Газовые смеси
- •Глава 8 компрессорные машины
- •§ 8.1. Мощность привода и коэффициенты полезного действия компрессора
- •§ 8.2. Многоступенчатый компрессор
- •Глава 9 циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •§ 9.1. Краткие исторические сведения
- •§ 9.2. Классификация двс
- •§ 9.3. Циклы двс с подводом теплоты при постоянном объёме
- •§9.4. Циклы двс с подводом теплоты при постоянном давлении
- •§ 9.5. Циклы двс со смешанным подводом теплоты
- •Глава 10 циклы газотурбинных установок и реактивных двигателей
- •§ 10.1. Циклы гту с подводом теплоты при постоянном давлении
- •§10.2. Циклы гту с подводом теплоты при постоянном объеме
- •§ 10.3. Методы повышения термического кпд гту
- •§ 10.4. Циклы реактивных двигателей. Жидкостные реактивные двигатели
- •10.5. Воздушно-реактивные двигатели
- •§ 10.6. Пульсирующий воздушно-реактивный двигатель
- •§ 10.7. Компрессорные воздушно-реактивные двигатели
- •§ 10.8. Термодинамические методы сравнения циклов тепловых двигателей
- •Глава 11 циклы паросиловых установок мгд-генератор
- •§ 11.1. Цикл карно во влажном паре и его недостатки
- •§ 11.2. Основной цикл псу-цикл ренкина
- •§ 11.3. Полезная работа цикла ренкина. Работа питательного насоса
- •§ 11.4. Термический кпд цикла ренкина
- •§ 11.5. Влияние параметров пара на термический кпд цикла ренкина
- •§ 11.6. Промежуточный перегрев пара
- •§ 11.7. Регенеративный цикл паросиловой установки
- •§ 11.8. Бинарные (двойные) циклы
- •§ 11.9. Циклы парогазовых установок
- •§ 11.10. Циклы атомных электростанций
- •§ 11.11. Циклы электрических станций с магнитогидродинамическими генераторами
- •Глава 12 циклы холодильных машин
- •§12.1. Цикл воздушной холодильной установки
- •§ 12.2. Цикл паровой компрессорной холодильной установки
- •§ 12.3. Цикл холодильной установки абсорбционного типа
- •§ 12.4. Цикл пароэжекторной холодильной установки
- •§ 12.5. Тепловой насос
- •§ 12.6. Вихревая труба
- •§ 12.7. Термотрансформаторы
- •Глава 13 элементы химической термодинамики
- •§ 13.1. Классификация химических реакций
- •§13.2. Первый закон термодинамики в применении к химическим реакциям
- •§ 13.3. Тепловой эффект реакции
- •§ 13.4. Теплоты химических реакций
- •§ 13.5. Закон гесса
- •§13.6..Закон кирхгофа
- •§ 13.7. Применение второго закона термодинамики к химическим процессам
- •§ 13.8. Изохорно-изотермический и изобарно-изотермический потенциалы
- •§13.9. Максимальная работа реакции
- •§ 13.10. Уравнения максимальной работы (уравнения гиббса-гельмгольца)
- •13.11. Химический потенциал
- •§ 13.12. Условия равновесия в изолированных однородных (гомогенных) системах
- •§ 13.13. Условия равновесия в изолированных неоднородных (гетерогенных) системах и химических реакциях
- •§13.14. Равновесие в химических реакциях
- •§ 13.15. Закон действующих масс. Константы равновесия химических реакций
- •§ 13.16. Термическая диссоциация. Степень диссоциации
- •§ 13.17. Зависимость между константой равновесия и степенью диссоциации
- •§ 13.18. Зависимость между константой равновесия и максимальной работой. Уравнение изотермы химической реакции
- •§ 13.19. Влияние температуры реакции на химическое равновесие. Принцип ле-шателье
- •§ 13.20, Тепловая теорема нернста. Третье начало термодинамики
- •§ 13.21. Третье начало термодинамики в формулировке планка (постулат планка)
§ 13.12. Условия равновесия в изолированных однородных (гомогенных) системах
Рассмотрим
изолированную однородную систему,
состоящую из двух подсистем 1
и 2,
и условия,
при которых между ними будет равновесное
состояние. Как известно из второго
закона термодинамики, критерием
равновесия является отсутствие
изменения энтропии системы, т.е.
.
Ввиду
аддитивности энтропии можно записать
.
(13.31)
Термодинамическое тождество
![]()
можно переписать в виде
.
(13.32)
Уравнение (13.32) для первой и второй подсистем можно записать соответственно в виде
![]()
![]()
Подставляя dS1 и dS2 в (13.31), получим
(13.33)
Если внутренняя энергия
![]()
и объем
![]()
независимы друг от друга, то, следовательно, дифференциалы dU1 dV1 dU2, dV2 также независимы. Тогда для выполнения соотношения (13.33) достаточно потребовать равенства нулю выражений, находящихся внутри скобок, т.е.
![]()
Последние соотношения
выполняются в случае, если
и
.
Отсюда
следует, что в состоянии равновесия в
изолированной системе температура
и давление во всех ее частях одинаковы.
§ 13.13. Условия равновесия в изолированных неоднородных (гетерогенных) системах и химических реакциях
Допустим, что в изолированной термодинамической системе, состоящей из двух подсистем, вещество находится в двух различных фазах, причем количество вещества в подсистемах изменяется при неизменном общем количестве вещества в системе, т.е.
.
(13.34)
При постоянных
температуре
и давлении
изобарно-изотермический
потенциал в условиях равновесия должен
иметь минимум, т.е.
.
(13.35)
Ввиду аддитивности изобарно-изотермического потенциала
.
(13.36)
На основе соотношения (13.30) для 1-ой и 2-ой подсистем справедливы следующие равенства
.
(13.37)
Подставляя (13.37) в (13.36) и учитывая, что в состоянии равновесия
получим
.
С
учетом (13.34)
.
Отсюда
![]()
Таким образом, условия равновесия гетерогенной системы будут выполнены, если кроме равенства температур и давлений будет также выполнено условие равенства химических потенциалов фаз. А это означает, что в условиях равновесия удельные энергии в фазах равны.
Если число фаз
больше двух, то в условиях равновесия
при
![]()
или
.
(13.38)
При равновесии в химических реакциях введение некоторого количества dni молей i-го компонента при сохранении постоянного количеств! молей всех других компонентов будет изменять значение изобарно-изотермического потенциала на величину
![]()
Отсюда уравнение
![]()
можно переписать в виде
![]()
или
![]()
В
условиях равновесия для химически
реагирующих газов при![]()
(13.39)
Формула химического потенциала i - го компонента при условии, что он является идеальным газом, записывается в виде
,
(13.40)
где Zi - парциальное значение изобарно-изотермического потенциала i-го компонента в смеси; φi0 - значение химического потенциала i-го компонента,
не изменяющегося при постоянной температуре; pi - парциальное давление i - го компонента.
§13.14. Равновесие в химических реакциях
Всякая химическая реакция обратима и может идти в двух направлениях - прямом и обратном, что обычно в химических уравнениях обозначается стрелками, т.е.
С
О+Н2О
С02+Н2.
Если в реакции количество реагирующих между собой молекул СО и Н2O больше количества реагирующих молекул СO2 и H2 , то реакция идет слева направо, т.е. в сторону образования продуктов реакции. В случае большего количества реагирующих молекул СO2 и Н2 реакция идет справа налево - в сторону образования исходных веществ.
Таким образом, направление реакции зависит от концентрации исходных веществ. Концентрацию вещества оценивают количеством молей в 1 м3, т.е.
![]()
где Сi - концентрация i - го вещества; ni - число молей i - го вещества; V -объем.
В ходе реакции концентрация исходных веществ уменьшается, и скорость реакции можно определить по уменьшению концентрации того или иного исходного вещества в единицу времени. Скорость реакции определяется количеством молей вещества, прореагировавших в 1 м3 за 1 сек, т.е.
![]()
Концентрация газообразных продуктов реакции выражается через их парциальные давления. Из уравнения состояния идеального газа следует
(13.41)
Химические реакции протекают до определенного состояния, называемого химическим равновесием, когда наряду с прямой реакцией образования ее продуктов идет обратная реакция образования исходных веществ. Важной практической задачей является определение параметров химического равновесия, что позволяет определить, в какую сторону оно сдвинуто, каков будет состав продуктов реакции и проч.
