41. Работа по перемещению контура с током в магнитном поле:



I



+ I

l

  F_A

(X) B



I dx

dA = F_A dx = IB (l dx) = IB dS = I dФ;

dФ – поток магнитной индукции, пересекаемый проводником.

Если В (вектор) не  контуру, то

dA = Ibl cos dx = IBn dS = I dФ, т.к.

dФ = B dS = B cos dS = Bn dS

На совершение работы идет ресурс источника тока, его ЭДС.

И ндукционный поток направлен противоположно току I.

1 2

 

I I

Ф_Н  Ф₀ Ф_К

(X) B

2 2

A₁ = I (Ф_Н – Ф₀)

А₂ = I (Ф₀ – Ф_K) (?)

A = A₁ + A₂ = I (Ф_К – Ф_Н) = I Ф.



I



(X) B

A = -IBS – IBS = -2IBS.

42. Магнитное поле в веществе:

Первоначально поле в вещ-ве рассматривалось как поле от микротоков.

Движение зарядов обуславливает магнитный момент и они рассматриваются как некая система.

  

B = B₀ + B’.

Введем вектор, характеризующий магнитные св-ва и связанный с (_i=1^NP_Mi)/V:



J(_i=1^NP_Mi)/V

[ J ] = A/м;

J =  H, где  - магнитная восприимчивость.

_УД = / = [м ³/кг], где  - плотность вещ – ва.

_МОЛ = _*_Кмоль [м³/Кмоль].

44. Описание магнитного поля в магнетике:

Существует 3 класса магнетиков:

1) Диамагнетики (_МОЛ < 0, 10^710^8 (м³/Кмоль));

2) Парамагнетики (_МОЛ > 0, 10^610^7 (м³/Кмоль));

3) Ферромагнетики (_МОЛ < 0, 10³10⁴ (м³/Кмоль)).

Электрическое поле в веществе может только ослабляться. В магнитном поле оно либо усиливается, либо ослабляется.

    

H = B/₀ – J = B/₀ - H

 

H(1 + ) = B/₀

 

H = B/(₀);  = 1 + .

Внесем в магнитное моле магнетик:



B₀

( X)(X)

( X)(X)

( X)(X) B’

dl микротоки

  

B = B₀ + B’

B’ = _0*I_l

dP_M = I_l*S_*dl

dP_M/dV = J = I_l

  

B = B₀ + ₀J

    

H = B/₀ – J = B₀/₀ = H₀ (теоретически)

  

H = H₀ – H₀, где Н₀ – размагничивающее поле;

 

H₀ = N_*J (фактор размагничивания)

N = 1 для тонкого диска;

N = 1/3 для шарика.

Если однородный магнетик помещается во внешнее однородное поле, то внутреннее поле магнетика так – же будет однородным.