2)Пружинный маятник. Напишите диф. Ур-ие колебаний пруж. Маятника. Получите ф-лу для вычисления периода малых колебаний пруж. Маятника. Частота колебаний.

Пружинный маятник. Это система, состоящая из небольшого тела, подвешенного на легкой пружине и совершающего вертикальные колебания.

		II закон Ньютона, сравнивая с (), найдем циклическую частоту и период колебаний
В данном случае возвращающая сила – это упругая сила электромагнитной природы, т.е. сила , обусловленная взаимодействием молекул пружины. Выражения для смещения, скорости, ускорения тела – см. ранее.

3)Мат. Маятник. Нап. Диф. Ур-ие колебаний и получите ф-лу для вычисления периода малых колебаний. Маятника. Частота колебаний.

Математический маятник. Это тело, подвешенное на легкой нити, размерами которого можно пренебречь по сравнению с длиной нити. Запишем II закон Ньютона в проекции на касательное к траектории (окружности) направление:

ma_ =  mg sin , a_  тангенциальное ускорение. Это уравнение является уравнением колебаний, но не гармонических и имеет более сложно решение, чем (). Мы рассмотрим только случай малых углов . При малых углах

sin    х / l, где l – длина нити.

		II закон Ньютона; сравнивая с (), найдем циклическую частоту и период колебаний
В данном случае возвращающая сила – это составляющая силы тяжести, т.е.

сила гравитационной природы, а т.к. при малых углах она пропорциональна смещению, ее можно назвать квазиупругой.

4)Физ. Маятник. Нап. Диф. Ур-ие колебаний и получите ф-лу для вычисления периода малых колебаний. Маятника. Частота колебаний. Приведенная длина физ. Маятника.

Ф изический маятник. Это любое твердое тело, способное совершать колебания относительно неподвижной точки , не совпадающей с его центром тяжести. ²⁰ Если маятник отклонить от положения равновесия, то возникнет возвращающий момент, создаваемый составляющей силы тяжести mg sin и равный mg sin d, где d – плечо силы (см. рис.). Данное тело может совершать только вращательное движение, поэтому II закон Ньютона будет иметь вид:

I =-mgd, где I – момент инерции тела, а  - угловое ускорение. Это уравнение колебаний, но не гармонических. Однако при малых углах оно приобретает вид (), т.е. дифференциального уравнении гармонических колебаний. При малых углах sin    x/d

d – расстояние от точки подвеса до центра тяжести.

угловое ускорение		II закон Ньютона		круговая частота и период колебаний физического маятника
	уравнение гармонических колебаний

приведенная длина физического маятника. Если взять нить длиной lприв и подвесить к ней небольшое тело, получим математический маятник, период колебаний которого будет равен периоду колебаний физического маятника.