13.4 Второе и третье начало термодинамики
Второе начало термодинамики. Второе начало термодинамики - один из основных законов термодинамики, устанавливающий необратимость макроскопических процессов, протекающих с конечной скоростью. Другими словами, это закон, устанавливающий направление протекания самопроизвольных процессов. Исторически второе начало термодинамики возникло из анализа работы тепловых машин. Существует несколько формулировок второго начала термодинамики. Во-первых, второе начало термодинамики накладывает ограничения на возможности циклического получения механической работы за счёт полученной теплоты (формулировки Клаузиуса и Томсона(Кельвина)). Во-вторых, второе начало термодинамики с помощью понятия энтропии позволяет судить о направлении протекания процессов в системе (формулировка Больцмана). Клаузиус сформулировал второе начало термодинамики следующим образом: теплота не может самопроизвольно перейти от более холодного тела к более нагретому без каких-либо других изменений в системе.
В формулировке Томсона (Кельвина) оно звучит как: невозможно преобразовать в работу всю теплоту, взятую от тела с однородной температурой, не производя никаких других изменений в состоянии системы (невозможно создать вечный двигатель второго рода).
Следует напомнить, что понятие «вечный двигатель» или «перпетуум-мобиле» появилось где-то в 13 веке и означало воображаемый двигатель, который после запуска совершал бы работу бесконечно долго, не заимствуя энергию извне (вечный двигатель первого рода) [5]. Вечный двигатель первого рода противоречит первому началу термодинамики (закону сохранения и превращения энергии). Наряду с вечным двигателем первого рода рассматривают вечный двигатель второго рода – воображаемую циклическую машину, которая полностью превращала бы в механическую работу теплоту, извлекаемую из окружающих тел (океана, атмосферного воздуха и т.п.). Вечный двигатель второго рода противоречит второму началу термодинамики.
Согласно формулировке Больцмана: энтропия изолированной системы при реальных (необратимых) процессах всегда возрастает.
Математически эту формулировку можно записать, используя неравенство Клаузиуса в дифференциальном виде:
Второе начало
термодинамики имеет статистический
смысл. Рост энтропии в изолированной
системе означает переход системы в
наиболее вероятное, то есть равновесное
состояние. Но, принципиально, возможны
флуктуации, то есть случайные отклонения
физических величин от их средних
значений. Количественной мерой флуктуаций
может быть дисперсия σх
случайной величины Х, а также
среднеквадратичное (стандартное)
отклонение σх от среднего значения
случайной
величины или его относительная величина
которая обратно пропорциональна квадратному корню из числа частиц, образующих систему. Флуктуации вызваны беспорядочным тепловым движением частиц, образующих термодинамическую систему, и имеют принципиальное значение, ограничивая пределы применимости термодинамических понятий лишь системами, содержащими большое число частиц, для которых флуктуации много меньше самих флуктуирующих величин. Флуктуации уточняют статистический смысл второго начала термодинамики. Возможны флуктуации системы из равновесного состояния в неравновесное, то есть в определённый промежуток времени система движется в направлении менее вероятных микросостояний.
Третье начало термодинамики. С понижением температуры во всякой системе наблюдается тенденция к упорядоченности. Если бы тело можно было охладить до температуры, равной абсолютному нулю, когда тепловые движения молекул не мешали бы установлению порядка, то в системе установился бы идеальный порядок, которому соответствовала бы минимальная энтропия.
Если при абсолютном нуле температуры над системой совершить работу, то энтропия системы не изменится. Это доказано и отражено в теореме Нернста: при абсолютном нуле температуры любые изменения состояния происходят без изменения энтропии.
При Т=0 энтропия минимальна S=0. Иногда теорему Нернста возводят в ранг третьего начала термодинамики.
Часто третье начало термодинамики формулируют так: абсолютный нуль температуры недостижим. Действительно, если бы существовало тело с Т = 0 К (следовательно, S = 0), то можно было бы построить вечный двигатель второго рода, что противоречит второму началу термодинамики.
Лекция 14 Элементы физической кинетики
14.1 Понятие о явлениях переноса
14.2 Диффузия в газах
14.3 Вязкость газов
14.4 Теплопроводность газов