- •А.В. Космынин, в.С. Виноградов теплотехника
- •Введение
- •1. Основные понятия технической термодинамики
- •1.1. Материя и энергия
- •1.2. Физическое состояние вещества
- •1.3. Масса, сила тяжести и вес
- •1.4. Количество вещества, молярная масса и молярный объем
- •2. Основные параметры состояния
- •2.1. Плотность и удельный объем
- •2.2. Давление. Единицы давления
- •2.3. Избыточное и вакуумметрическое давление
- •2.4. Температура
- •2.6. Задачи для самостоятельного решения
- •3. Законы идеальных газов
- •3.1. Идеальные газы
- •3.2. Законы Бойля-Мариотта, Гей-Люссака и Шарля
- •3.3. Уравнение состояния идеальных газов
- •3.4. Закон Авагадро
- •3.5. Уравнение Менделеева
- •4. Смеси жидкостей, газов и паров
- •4.1. Чистые вещества и смеси
- •4.2. Состав смесей жидкостей, паров и газов
- •4.3. Газовые смеси. Закон Дальтона
- •4.4. Объемные доли газовой смеси
- •4.5. Примеры решения задач Пример 4.1
- •Пример 4.2
- •Пример 4.3.
- •4.6. Задачи для самостоятельного решения
- •5. Теплоемкость
- •5.1. Общие понятия и определения
- •5.2. Теплоемкости изохорная и изобарная
- •5.3. Нахождение истинных и средних теплоёмкостей
- •5.4. Теплоёмкость смесей
- •5.5. Примеры решения задач Пример 5.1
- •Пример 5.2
- •Пример 5.3
- •Пример 5.4
- •Пример 5.5
- •5.6. Задачи для самостоятельного решения
- •6. Первое начало термодинамики
- •6.1. Уравнение первого закона термодинамики
- •6.2. Внутренняя энергия. Закон Джоуля
- •6.4. Теплота. Функция состояния и процесса
- •6.5. Работа изменения давления. Энтальпия
- •7. Второе начало термодинамики
- •7.1. Формулировки второго начала термодинамики
- •7.2. Понятие об энтропии и ts-диаграмме
- •8. Термодинамические процессы газов
- •8.1. Обратимые процессы и их свойства
- •8.2. Основные термодинамические процессы
- •8.3. Изохорный процесс
- •8.4. Изобарный процесс
- •8.5. Изотермический процесс
- •8.6. Адиабатный процесс
- •8.7. Политропный процесс
- •8.8. Примеры решения задач
- •8.9. Задачи для самостоятельного решения
- •9. Термодинамические циклы
- •9.1. Прямые и обратные циклы
- •9.2. Цикл Карно и его термодинамическое значение
- •9.3. Регенеративный цикл
- •9.4. Основные процессы в одноступенчатом компрессоре
- •9.5. Работа и мощность на привод компрессора
- •9.6. Многоступенчатый компрессор
- •9.7. Детандеры
- •9.8. Циклы поршневых двигателей
- •9.9. Идеальные циклы двигателей внутреннего сгорания
- •9.10. Циклы газотурбинных установок
- •9.11. Цикл Стирлинга
- •9.12. Цикл воздушной холодильной машины. Тепловой насос
- •9.13. Примеры решения задач
- •9.14. Задачи для самостоятельного решения
- •10. Теплопередача
- •10.1. Основные положение теории переноса теплоты
- •10.2. Теплопроводность
- •10.3. Конвективный теплообмен
- •10.4. Теплообмен излучением
- •10.5. Закон Стефана-Больцмана
- •10.6. Дифференциальное уравнение энергии трехмерной нестационарной теплопроводности твердых тел
- •10.7. Теплопроводность при стационарном режиме
- •Плоская стенка
- •Цилиндрическая стенка
- •10.8. Теплопередача через твердую стенку
- •10.9. Понятие о теплообменных аппаратах
- •Влияние загрязнения стенки на передачу теплоты
- •10.10. Примеры решения задач Пример 10.1
- •11. Основы химической термодинамики
- •12. Топливо и основы горения
- •12.1. Общие сведения
- •12.2. Элементарный состав топлива
- •12.3. Характеристики топлива
- •12.4. Закон Гесса
- •12.5. Количество топлива, необходимое для горения
- •12.6. Состав и объем продуктов сгорания
- •12.7. Теплосодержание дымовых газов
- •13. Энергетика и пути ее развития
- •14. Энергосбережение
- •15. Проблемы экологической защиты окружающей среды
- •Варианты исходных данных
- •Контрольное задание
- •Вопросы к экзамену
- •Приложения Приложение 1 Удельные газовые постоянные некоторых газов и водяного пара
- •Приложение 2 истинные удельные теплоемкости некоторых газов и водяного пара
- •Приложение 3 Теплопроводность материалов
- •Литература
- •Содержание
- •10. Теплопередача 57
9.13. Примеры решения задач
Пример 9.1
Найти максимально допустимое давление сжатия в идеальном одноступенчатом воздушном компрессоре (р2), если температура самовоспламенения смазочного масла tм = 270° С, температура наружного воздуха, поступающего в компрессор, tв = 27°С (начальное давление воздуха р1 = 0,1 МПа), сжатие происходит по адиабате (k = 1,4).
Решение
Максимально допустимую температуру воздуха в конце сжатия принимаем равной температуре самовоспламенения масла:
T2 = tм + 273 = 270 + 273 = 543 К.
Температуру воздуха в начале сжатия примем равной температуре наружного воздуха Тв = 300 К. Максимально допустимое конечное давление воздуха равно:
= 0,1·106·(543
/ 300)1,4/(1,4-1) = 0,798 МПа.
Из этого примера следует, что для бескомпрессорных дизелей, требующих применения пускового воздуха давлением порядка 3 МПа, одноступенчатый пусковой компрессор непригоден.
Пример 9.2
Объемная подача идеального одноступенчатого воздушного компрессора составляет 0,2 м3/с при температуре всасывания 27° С и давлении 0,1 МПа. Давление сжатого воздуха 0,8 МПа. Найти температуру воздуха и объемную подачу компрессора (по конечным параметрам воздуха) в конце сжатия и мощность, затрачиваемую на получение сжатого воздуха, в трех вариантах:
при сжатии по изотерме;
по адиабате (k = 1,4);
и по политропе (п = 1,2).
Решение
При изотермическом сжатии
Абсолютная температура равна:
T2 = T1= 27 + 273 = 300 К.
Объемная подача по конечным параметрам равна:
= 0,2·(0,1·106
/ 0,8·106)
= 0,025 м3/с.
Последнее
выражение получено с учетом того, что
.
Мощность
при изотермическом сжатии определим
по уравнению (9.6), с учетом формул (9.2),
(9.7) и того, что
:
/1000=0,1·106·0,2·ln
8 / 1000=41,5 кВт.
При адиабатном сжатии
Конечная температура воздуха равна:
= 300·8(1,4-1)/1,4 =
544 К.
Объемная подача по конечным параметрам:
= 0,2·(1 / 8)1/1,4
= 0,045 м3/с.
Мощность при адиабатном сжатии определим из совместного рассмотрения уравнений (9.6), (9.3) и (9.7). Так же, как и в первом случае, учитываем, что . Получим:
= 1,4 / (1,4 - 1)·0,1·106
·0,2·[8(1,4-1)/1,4
- 1] / 1000 = 56,7 кВт.
При политропном сжатии
Конечная температура воздуха:
= 300·8(1,2-1)/1,2 =
368 К.
Объемная подача по конечным параметрам:
= 0,2·(1/8)1/1,2
= 0,033 м3/с.
Выражение для определения мощности при политропном сжатии определяется аналогично, как и для случая адиабатного сжатия. Только вместо уравнения (9.3) будем использовать выражение (9.5). Получим:
= 1,4 / (1,4 - 1)·0,1·106
·0,2·[8(1,2-1)/1,2
- 1] / 1000 = 49,8 кВт.
Пример 9.3
Исследовать
термодинамический цикл ДВС со смешанным
подводом теплоты по следующим данным:
ра
= 0,1 МПа; ta
= 27° С; cv
= 0,72
кДж/(кг К); k
= 1,4;
+
= 1340 кДж/кг;
=
5,5 МПа и ε
= 15. Рабочее тело – воздух, рассматриваемый
как идеальный газ. Масса воздуха 1 кг.
Решение
Находим параметры в характерных точках цикла (см. рис. 9.14).:
В точке а – начале сжатия
.
Для воздуха R = 287,1 Дж/(кг·К);
Та = 273 + ta = 273 + 27 = 300 К,
поэтому
va = 287,1 · 300 / (0,1·106) = 0,861 м3/кг;
В точке с – конце сжатия
= 0,861 / 15 = 0,0573 м3/кг;
,
откуда
= 0,1·151,4
= 4,43 МПа;
=
4,43·106
·0,0573 / 287,1 = 883 К
или
tc = 610 °С.
В точке – конце подвода теплоты при постоянном объеме
степень повышения давления:
=
5,5 / 4,43 = 1,242;
= 883 · 1,242 = 1097 К
или
=
824 °С;
=
0,0573 м3/кг.
В точке z – конце подвода теплоты при постоянном давлении
Предварительно вычисляем , так как + = 1340 кДж/кг, то сначала подсчитаем :
=
0,72·106·(1097
– 883) = 154 кДж/кг,
поэтому
= 1340 – 154 = 1180 кДж/кг.
Температуру
определяем из уравнения:
,
отсюда
.
Находим предварительно cp:
=
1,4·072·103
= 1,01 кДж/(кг·К).
Подставляя значение cp, определяем:
= 1186 / 1,01 + 1097 = 2274 К
или
tz = 2274 - 273 = 2001 °С.
Найдем vz. Сначала подсчитаем степень предварительного расширения:
=
2274 / 1097 = 2,07.
Теперь вычисляем vz:
=
2,07 · 0,0573 = 0,118 м3/кг.
В точке е – конце адиабатного расширения
=
0,861 м3/кг;
находим
= 300 · 1,242 · 2,071,4
= 1034
К
или
tе = 1034 – 273 = 761 °С.
Давление в искомой точке цикла:
= 0,1 · 1,242 · 2,071,4
= 0,344 МПа.
Определим термический КПД цикла по уравнению (9.9):
=
= 0,605 (60,5 %).
