- •1.Теориялық механика пәнінің зерттейтін негізгі мәселелері мен тәсілдері
- •2. Кеңістікте берілген нүктенің орнын анықтау тәсілдері.
- •3.Жалпылама координаттар. Координаттық беттер, сызықтар. Ламэ коэффициенттері.
- •4. Жалпылама жылдамдық. Координаттардың ортогональды жүйесі
- •5.Қисықсызықты қозғалыс жылдамдығы
- •6.Жылдамдықтың радиал және трансверсаль құраушылары
- •7.Нүкте жылдамдығының қисықсызықты координаттарда жазылуы
- •8. Механиканың заңдары. Галилейдің салыстырмалық принципі. Инерциалды санақ жүйелері.
- •10. Бірінші, екінші қозғалыс интегралдары
- •9. Механиканың детерминизмі. Ньютонның қозғалыс теңдеулері
- •11.Еркін материалдық нүктенің Лагранж функциясы. Материалдық бөлшектер жүйесінің Лагранж функциясы
- •12. Ең аз әсер принципі немесе Гамильтон принципі
- •13. Лагранж теңдеулерін механиканың ең аз әсер принципінен қорытып шығару
- •14.Гамильтон функциясы. Оның физикалық мағынасы
- •15. Гамильтонның ең аз әсер принципінен оның канондық теңдеулер жүйесін қорытып шығару
- •16. Импульстің, импульс моментінің, энергияның сақталу заңдарының кеңістік пен уақыт симметрияларымен байланысы. Энергияның сақталу заңы
- •17. Сақталу заңдарының кеңістік пен уақыт симметрияларымен байланысы. Импульстің сақталу заңы
- •18. Сақталу заңдарының кеңістік пен уақыт симметрияларымен байланысы. Импульс моменті сақталу заңы
- •19. Инерция центрі
- •21. Бір өлшемді қозғалыс
- •22.Орталық өрістегі қозғалыс
- •23. Аудандар заңы немесе Кеплердің екінші заңы
- •24. Кеплердің бірінші және үшінші заңдары
- •27. Бөлшектердің ыдырау энергиясы
- •28. Бөлшектердің ыдырау жылдамдығын шарты бойынша қарастыру
- •29. Бөлшектердің ыдырау жылдамдығын шарты бойынша қарастыру
- •30.Бөлшектердің серпімді соқтығысы
- •1.Бөлшектердің шашырауы. Шашыраудың эффективті қимасы
- •2.Бөлшектердің шашырауының эффективті қимасына арналған Резерфорд формуласы
- •3. Аз тербелістер. Бір өлшемді еркін тербелістер
- •4.Гармониялық тербелістер
- •5.Еріксіз тербелістер
- •6. Периодты гармониялық күштің әсерінен болатын еріксіз тербелістер
- •7. Резонанс кезіндегі тербеліс амплитудасы және энергиясы
- •8.Өшетін тербелістер. Өшу коэффициенті
- •9.Үйкеліс күші бар кездегі еріксіз тербелістер
- •10. Үйкеліс күші бар кездегі еріксіз тербелістердің амплитудасы
- •11. Еріксіз тербелістердің фазасы
- •12.Ангармониялық тербелістер
- •13.Абсолют қатты дене. Оның еркіндік дәрежелері. Абсолют қатты дененің координаттары. Эйлер бұрыштары
- •14. Бұрыштық жылдамдық. Бұрыштық жылдамдықтың қозғалыстағы санақ жүйесінің остеріне проекциялары. Лездік айналу осі
- •15.Абсолютті қатты дененің инерция тензоры. Инерцияның бас өстері
- •16. Инерция моменттері бас осьтері. Ассиметриялы ұршық
- •17. Инерция моменттері бас осьтері. Симметриялы ұршық
- •18. Инерция моменттері бас осьтері. Сызықтық ұршық
- •19.Қатты дененің импульс моменті
- •20.Қатты дененің қозғалыс теңдеулері
- •21. Күш моменті
- •22. Бір нүктесі бекітілген абсолютті қатты дене үшін Эйлердің қозғалыс теңдеулері
- •23.Инерциалды емес санақ жүйелеріндегі қозғалыс
- •24. Инерциалды емес санақ жүйелеріндегі денелердің айналмалы қозғалысы теңдеуі
- •25. Инерциалды емес санақ жүйелеріндегі толық энергия
- •26. Пуассон жақшалары. Пуассон жақшаларының қасиеттері
- •27. Якоби теңдігі
- •28. Гамильтон-Якоби теңдеуі
- •29. Гамильтон-Якоби теңдеуі математикалық құрылысы. Толық интегралы
- •30.Айнымалыларды ажырату тәсілі
2. Кеңістікте берілген нүктенің орнын анықтау тәсілдері.
Кеңістікте
берілген дененің орнын белгілі бір
санақ жүйесіне қатысты анықтайды. Санақ
жүйесі санақ денесі және сонымен қандай
да бір заңдылықпен байланысқан
координаттар жүйесінен құралады. Санақ
денесі ретінде қарастырылып отырған
қозғалысты сипаттауға ыңғайлы болатын,
уақыт өте өзгермейтін денені таңдап
алады. Яғни, қарастырылып отырған
объектінің қозғалыс күйін анықтау үшін
санақ денесі мен координаттар жүйесін
таңдап алу қажет. Егер дененің орны
таңдап алған санақ жүйесіне қатысты
өзгермесе, онда бұл дене осы берілген
санақ жүйесіне қатысты тыныштықта
болады. Ал егер дененің орны осы таңдап
алған санақ жүйесіне қатысты өзгерсе,
онда бұл дене осы берілген санақ жүйесінде
қозғалады. Дене берілген санақ жүйесіне
қатысты қозғалғанда оның траекториясын
кеңістікте сызып көрсетуге болады.
Анықтама бойынша траектория үздіксіз,
жазық немесе кеңістіктік қисық болып
табылады.Дененің орнын таңдап алған
санақ жүйесіне қатысты кез келген уақыт
мезетінде анықтай алсақ, оның қозғалысы
белгілі деп есептейміз. Ал дененің орны
сәйкес параметрлер (координаталар)
арқылы таңдап алған санақ жүйесінде
анықталады да, қозғалыс заңдары теңдеулер
арқылы жазылады.Нүктелер жиынының
қозғалыс теңдеулері арқылы осы қозғалыстың
бүкіл сипаттамаларын анықтау (әр түрлі
нүктелердің траекториясын, жылдамдығын,
үдеуін және т.б.) кинематиканың негізгі
есептерінің бірі болып табылады. Егер
нүктелер жиынын құрайтын әрбір нүктенің
қозғалысы осы таңдап алған санақ
жүйесінде белгілі болса, онда кез келген
нүктелер жиынының қозғалысын да анықтауға
болады. Осылайша кинематика нүкте
кинематикасы және жүйе кинематикасы
болып екіге бөлінеді.Нүктенің қозғалысын
анықтау дегеніміз осы нүктенің орнын
кез келген уақыт моментінде таңдап
алынған санақ жүйесіне қатысты анықтау
болып табылады. Кеңістікте
берілген нүктенің орнын анықтау тәсілдері
1.Векторлық тәсіл.
Айталық, М
нүкте Охуz
кординаттар жүйесіне қатысты АВ
траектория бойымен қозғалыста болсын.
О
және М
нүктелерді біріктіретін вектор
=
нүктенің
радиус-векторы. Уақыт өтуімен М
нүктенің алған орны өзгеріп отырады.
Нәтижеде оның радиус-векторының ұзындығы
мен бағыты өзгереді. Егер М
нүктенің радиус-векторы уақыттың
функциясы ретінде берілген болса,
нүктенің кеңістіктегі орны кез-келген
уақыт үшін анықталған болады, яғни
=
(t).Демек
(1.1) нүкте қозғалысының вектор тәсілінде
берілгендегі теңдеуі.
2.
Координаталық тәсіл.
Сызба геометриядан және математикадан
белгілі болған нәрсе, ол қозғалып бара
жатқан М
нүктесінің кез-келген уақыттағы алатын
орнын х,
у, z
Декарт координаттары арқылы анықтау
мүмкіндігі. Нүкте қозғалғанда координаттар
уақыт өтуімен өзгереді, яғни олар
уақыттың бір мәнді функциясы болады:
x=x(t),
y=y(t), z=z(t).
Осы өрнегі белгілі болса, онда нүктенің
кеңістіктегі алған орнын кезкелген
уақытта анықтау мүмкін. Олай болса осы
теңдеу нүкте қозғалысының координат
тәсіліндегі берілуін анықтайды. Егер
сол өрнектен уақытты жойсақ, нүктенің
траектория теңдеуі келіп шығады. М
нүкте қозғалысы жазықтықта орын алса,
ол төмендегідей болады: x=x(t),
y=y(t);
Нүкте қозғалысы түзу сызықты болса,
онда қозғалыс бағытын Ох
өсімен бағыттас деп, осы өрнекті x=x(t)
түрінде
жазуға болады. Егер Охуz
координат жүйесі өстерінің бірлік
бағыттаушы векторларын сәйкес түрде
десек, М
нүктенің радиус-векторын төмендегідей
жазамыз:
.
Анықталған теңдеу нүкте қозғалысының
вектор тәсілінде берілуімен нүкте
координаттары арасындағы қатынасты
өрнектейді. 3.
Табиғи тәсіл.
Айталық, М
нүкте АВ
траектория бойымен қозғалыста болсын.
Траекториядағы кезкелген О
нүктені санақ орталығы (центрі) деп, оң
және теріс бағыттарды белгілеп аламыз.
Онда нүктенің траекториядағы орны S
қисық сызықты координатпен анықталады,
яғни
Демек
бұл теңдеу М
нүктенің траектория бойымен жылжығандағы
қозғалыс з
аңын
немесе табиғи тәсілде оның берілуі
болады.
Сонымен, М нүктенің қозғалысын табиғи тәсілде анықтау үшін 1) траектория; 2) траекториядағы санақ центрі; 3) қозғалыс бағыты; 4) таректория бойымен қозғалыс заңы берілуі керек. Көрініп тұрғандай, траектория белгілі болса, қойылған мәселені шешкен кезде осы тәсілден пайдалану керек.
