Сурет.29.7. Н10 толқынының қозу сызбасы
Ойық байланысының көмегімен қозу. Екі толқынсу арасындағы байланысты қамтамасыз ет уүшін, олардың ортақ қабырғасындағы аз ойықты толқынсу құрылғыларын құрастыру кезінде қолданылады. Осындай ойықтар толқынсу бойынша таралатын толқын өрісінің құрылымын аз-маз өзгертеді. Алғашқы жақындауда аз ойық арқылы толқынсу қабырғасына толқынсудағы бар электр өрісі және қатысты магнит өрісінің жазықтығына таралатынын есептеуге болады.
С урет.29.8. Ойық байланысының көмегімен қозу.
Біртолқынды режимде жұмыс істейтін жалпы тар қабырғадағы ойық арқылы, яғни жақын жерде тек Н10 толқынның магнит өрісін құрушы бар 29.8 суреттінде екі тікбұрышты толқынсудың байланысы көрсетілген.
29.7 пен 29.8 суреттерінің сәйкестігі магнит өрістерінен тарайтын магнит өрісі құрылымының біршама ұқсастардың бар екендігін шеңберде құрылатынын көрсетеді. Сондықтан (29.8 сурет қара) ойық арқылы қозу (29.7 сурет қара) шеңбер көмегімен қозуға парапар. Жалпы жағдайда, ойық арқылы электрмен қатар, магниттік күштік сызықтарда таралады, (мысалы, толқынсудың жалпы кең қабырғасындағы ойықтың кесілу) ойық арқылы қозу біруақытта электрлік сәулелену мен шеңбердің қозуына эквивалентті.
29.2. Толқын түрінің трансформаторы
ТЖЖ айналымында әр түрлі берілім байланысының кесіндесі қолдануға болады. Сондықтан айналымның түйіндері анағұрлым таралғаны, кейде бір сызықтан келесі берілім деп аталатын толқын түрінің трансформаторы болып табылады. Мұндай құрылғылар байланысқан әр түрлі түрдегі сызықтардың арасында немесе бір түрдегі сызықтың арасында, көлденең қимасының әр түрлі өлшемдері бар, бір түрдегі толқынды басқа түрдегі толқынға тиімді немесе бір түрдегі толқынды сол толқынға, бірақ басқа көрсеткіштермен өзгерте алу тиіс. Бұл құрылғылар қосылатын сызықтардың талаптағы жолақ жиілігін , жоғарғы ПӘК және керекті электр кебуініің сәйкестігін қамтамасыз ету керек. Кейде мұндай құрылғыларды коаксиальді –толқынсу өтілімі деп атайды.
Егер тікбұрышты және шеңбер толқынсу бір толқынды режимде төмеңгі толқын түрінде жұмыс жасаса, онда бір толқынсудан келесіге өту үшін әдетте бірқалыпты тұрақты созылмалы пішіндегі тікбұрыштан дөңгелекке жұмыс жасайды (29.9 сурет қара). Осындай l > λ ұзындығы кезінде, толқынның жоғары түрі мүлдем қозбайды және Н10 толқыны бірқалыпты Н11 толқынға өзгереді. Осыдан сәйкес жолақ өтілімі әжептеуір кең болады.
Сурет.29.9.Тік бұрышты көлденең қимасынан шеңберге біртіндеп пішіннің өзгертілуінің бірқалыпты өтуі.
Коаксиальді сызық пен жолақты сызық арасындағы өтілімдер, толқынынң төмеңгі түрінде жұмыс жасайтын, тәртіппен сызба бойынша құрылады. 29.10 және 29.11 суреттерде көрсетілгендей және (29.10 сурет қара) бір осьте (29.11 сурет қара) перпендикуляр.
Сурет.29.10. Переходы между коаксиальной и полосковыми линиями
Толқынды кедергілер мүшелену сымдарын бірдей етеді. Коаксиалды сымдардың сыртқы өткізгішінің ішкі диаметрін әдетте b тең деп немесе СПЛ-ға өту кезінде және МПЛ-ге өткенде 2h –ден алады. Келісу жолақтарының кеңеюі үшін (29.10 суретке қара) суреттегі құрылымының ішкі өткізгіштен СПЛ жолағына коаксиалды сызықты өткізгіштің жайлы өту пайдаланадыү. Перпендикуляр құрылымының сәйкестігі (29.11) суреттегідей 2R1 металды стерженьді таңдау, МПЛ-ге енгізілетін, МПЛ экранында ойық диаметрі D, тағыда lқі қадалық істікке сәйкес ұзындықты таңдамен тұйықталған соңында.
Сурет.29.11. Коаксиальді және микрожолақты