Сурет.29.18. Т-бейнелі үш тармақ с урет.29.19. Y-ажыратылуы
Егер тармақталған толқынсу жазықтықта сызық осіне болай параллель және олардың әрқайсына Е векторы болс, үш тармақты Е-жазықтықты, ал егер олардың әрқайсына Н векторы ське параллель бойласа Н-жазықтықты деп атайды.
Е-жазықтықты және Н-жазықтықты толқынсу Т-үштармақ, ал сондай-ақ Н-жазықтықты Y-толқынсудың ажыратылуы 29.20 және 29.21 және 29.19 суреттерде сәйкесінше көрсетілген. 29.18 суретте Т-үштармақтың микрожолағы көрсетілген.Н-жазықтықты Т-үштармағының толқынсудың іс-әрекеті қағидасын қарастырамыз (29.21 сурет). Барлық толқынсу бірдей көлденең өлшемдерге ие және біртолқынды режимге есептелген. 1 иінде Н10 толқыны таралатын болсын, P1 қуатын өткізуші. Бұл толқын тармақталған толқынсу ауданында өрісті қоздырады және 1 иінде бөлікше кері бейнеленеді. 29.22 суретте қозатын магнит өрісінің тармақталған ауданындағы күштік сызықтарының мысалдық құрылымы келтірілген. Осыдан 2 және 3 иіндері симметриялы орналасқан, Е векторы бірдей амплитудаға ие және үштармақ симметриясының жазықтығынан бірдей қашықтықтағы фаза,1 иінге қатысты, онда Н10 толқыны қозады, 29.21. суретте көрсетілгендей 1 иіндегі кескінделген толқынды болдырмау үшін үш тармаққа параллель Е векторына индуктивті қадалық істік ендіреді. Қадалық істік 1 иінде қосымша толқынды бірінші қалпына келтірілгенді құрады.
Сур.29.21. Н-жазықтықты толқынсудың т-үш тармағы с ур.29.22. Тармақталған ауданында қозушы магнит өрісінің күштік сызықтарының мысалдық құрылымы
Толық қалпына келтіруді d және t (29.21 сур. қара) мәндерін таңдау арқылы өтейді. Мұндай көріністегі келісілген үш-тармақта Р1 қуаты 2 және 3 шығыс иіндері арасында бірдей бөлінеді, яғни Р2=Р3=Р/2. Кері құбылыстың да орны бар: егер 2 және 3 иіндерінде бірдей уақытта Н10 толқыны бірдей амплитудамен және Е векторының фазасымен қоздырылса, өтуші толқындар, 1 иінге қосылады және келіп түседі. 2 иіндегі үш-тармақтың қуатының берілімі кезінде, 1 және 3 иіндерінің шығысында 2 иінге қатысты, енді бір-біріне симметриялы емес орналасқандықтан тең болмайды. Бұдан бөлек, 2 иінде кескінделген толқын пайда болады, демек, үш-тармақ 1 иін жағымен келісілген, екінші және үшінші жағымен келісмеген болады. Анық болғандай, мүмкін болатын барлық Н-үш тармақта тек Y-тұтастырылу (29.19 суретке қара) кез келген үш иіндердің қозуы кезіндегі шығу иіні арасындағы қуаттың бірдей бөлінуін қамтамасыз етеді.
Егер 1 иінінде Е-жазықтықты Т-үш тармағындағы толқынсуды Н10 толқыны, Р1 қуатын өткізуші қоздырса, онда бұл толқын бөлек кескінделіп, тармақталған аймақта қоздыру өрісін туындаттырады.Тармақталған аймақта туындаған, Е векторының күштік сызықтарының мысалдық құрылымы 29.23 суретте көрсетілген. Осыдан 2 және 3 иіндерінде Н10 толқыны, бірдей амплитудасы бар Е векторы қоздырылады. ал олардың фазалары бір-бірінен үш-тармақтың симметриясының жазықтығынан π қашықтыққа ерекшеленеді.
Сур.29.23. Тармақталған аймақта қозушы электр өрісінің күштік сызықтарының мысалдық құрылымы
1 иініндегі кескінделген толқынды қалпына келтіру үшін қосымша кескінделген толқынды, диафрагмада саңылау енін таңдай және диафрагмадан тармақталуға дейінгі қашықтық және осы иінге индуктивті диафрагманы қоса құрады (13.20 сур.қара).
Мұндай көріністегі келісілген үш-тармақта Р қуаты бірдей бөлінеді және 2 және 3 иіндерінің шығуына түседі. Кері құбылыстың да орны бар. Егер 2 және 3 иіндерінде бірдей уақытта Н10 толқыны қозса, Е векторы бірдей қашықтықта үш-тармақ симметриясының жазықтығынан бірдей амплитудаға ие болатын болады, ал олардың фазалары π ерекшеленсе, онда тармақталу аймағында электрмагниттік өріс пайда болады, 13.23 суретте Е векторының күштік сызықтарының құрылымы көрсетілген. Осыдан 1 иінінде Н10 толқыны қозады, 2 және 3 иініне түсетін, өтуші қуат, соммалы қуатқа тең болады.
Толқынсу үш-тармақтары әр түрлі түрдегі толқынсудан пайда болуы мүмкін. 29.24 суретте Т-үш тармақты толқынсудың төмеңгі түрде жұмыс жасаушы толқынның тікбұрышты және шеңбер толқынсу қиындыларынан пайда болғаны келтірілген.
