- •Глава I
- •§ 1. Предмет термодинамики и основные черты
- •§ 2. Виды энергии и формы обмена энергией
- •§ 3. Термодинамическая система, окружающая среда и взаимодействие между нмми
- •§ 4. Состояние термодинамической системы, параметры!
- •§ 5. Внутренняя енергия термодинамической системы
- •§ 6. Термодинамические процессы .
- •Глава III
- •§ 13. Понятие о разновесных и обратимых
- •IpOTbl.
- •§ 14. Термодинамический анализ круговых'' процессов (циклов)
- •§ 15. Цикл Карно
- •§ Is. Термический кпд цикла Карно.
- •§ 13. Изменение энтропии в произвольных
- •§ 19. Статистический смысл второго закона термодинамики
- •§ 29. Общая математическая формулировка второго закона
- •§ 23. Свойства характеристических функций
- •§ 31. Фазовая Тр-диаграмма
- •§ 32. Фазовые переходы 2-го рода
- •§ 33. Термодинамические характеристики идеального газа
- •Глава VIII
- •§ 44. Задачи изучения термодинамических процессов
- •§ 45. Изохорный процесс
- •§ 46'. Изобарный процесс
- •Рис, 23, Изобарный процесс:
- •§ 47. Изотермный процесс
- •Глава IX
- •§ 50. Качественные особенности реальных газов
- •§ 51. Уравнение состояния реальных газов
- •§ 52. Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •§ 53. Получение пара
- •§ 54. Термодинамические свойства поверхности раздела фаз
- •§ 58. Термодинамические процессы изменения состояния пара
- •§ 60. Температура мокрого термометра
- •§ 62. Смешение потоков влажного воздуха
- •§ 63. Определение влажности воздуха по температурам мокрого и сухого термометров
- •§ 64. Кондиционирование воздуха
- •Глава XII
- •§ 65. Задание состава сложной системы
- •§ 84. Определение параметров состояния и состава рабочих тел и продуктов сгорания
- •Глава XV
- •§ 85. Состав и парциальные молярные свойства растворов
- •§ 86. Уравнение Ван-дер-Ваальса для бинарных систем
- •§ 89. Первый и второй законы Коновалова
- •§ 90. Реальные и многокомпонентные растворы
- •Глава XVI
- •§ 91. Установившееся одномерное течение газов
- •§ 92. Основные уравнения истечения
- •§ 95. Влияние трения на процессы истечения' из. Сопл и диффузоров
- •§ 97. Нерасчетный режим истечения через соппо Лаааля
- •1| § 98. Скачки уплотнения
- •§ 99. Процессы в эжекторах -
- •Глава XVII
- •§ 101. Основные уравнения истечения газа из сосуда
- •§ 120. Паровой цикл Карно
- •§ 121. Теоретический паросиловой цикл (цикл Ренкина)
- •§ 122. Расширение пределов рабочего процесса
- •§ 124. Бинарные циклы 1
- •§ 125. Регенеративный цикл паротурбинной установки
- •§ 126. Циклы атомных энергетических установок
- •§ 127. Циклы парогазовых установок
- •Глава XXII
- •§ 129. Понятие об обратных термодинамических циклах.1
- •§ 130. Разновидности обратных термодинамических циклов и
- •§ 131. Газовые холодильные машины
- •§ 132. Парокомпрессионные холодильные машины
- •§ 133. Абсорбционные холодильные машины
- •§ 134. Тепловой насос и термохимический j
- •§ 135. Получение сжиженных газов
- •§ 142. Эксергетический анализ работы тепловых машин
- •§ 148. Термодинамические параметры плазмы
§ 62. Смешение потоков влажного воздуха
Смешение потоков влажного воздуха также можно анализировать с помощью ^-диаграммы. Пусть в смесительную камеру воздуха поступают два потока влажного воздуха с раходами воздуха т1 и т2 о соответствующими влагосодержаниями dt и d2, температурами tx и t2 и энтальпиями гх и i2. При анализе принимается, что в смесительной камере оба потока перемешиваются при р = const и без теплообмена с внешней средой. В результате из смесительной камеры выходит поток воздуха (mm) с параметрами dm, tm и im.
Запишем уравнения материального баланса камеры для воздуха
- J (тТ°бр+ J НгГ <88> 57
f (-f Р+ J (-f Г<0. (89) 58
Sz—Si > J (d<7/T)Heo6P, , (90) 58
I dsCHCT>0, (92) 58
т, 72
у=-Я т(^)/гг+Гф1 {р)+фг {р)• ^ 137
'п = Ср ВОдЫ/н Г Сра (t tH), 161
= т.. 179
/и, -е- ■ мггті _ ■ 226
= ab/ac, 229
I 869 254
4t = Ің/qi = [ (к — І--а) — (U — із)1/' 325
ч ly = ~ /„ = (U — £6)т]и — (і2 — һ)Іц&ю -, * 1 334
1 * . аза 340
= 'тя-т° 1 - Го/Ги т- (714> 343
t: ' ' ' " ' ■ • 350
(i-i — I'm)/ (d2 — dm) = (im — Ijl)/ (dm — di).
Следовательно, в ta-диаграмме точка m, характеризующая состояние влажного воздуха после смешения, должна находиться на прямой, соединяющей точки 1 и 2, которые характеризуют на id-диаграмме начальные потоки воздуха т, и т2 (рис. 52, а). Положение точки т на этой прямой может быть определено при известных массовых долях смешиваемых потокоз воздуха. Так как gt = mj (т^ 4- т2) и g2 — = т.г/ (mi 4- т2) и gx + g2 = 1, то с учетом формулы (434) gx = = (d2 — dm)l (d, — d,) -и g2 = (dm — dx)i (d, — dL).
Из этих формул и следует, что точка т (рис. 52, а) делит прямую смешения 1-2 в отношении gx : g2.
Из id-диаграммы видно, что перед смешением могут быть взяты такие два состояния двух ненасыщенных потоков воздуха (точки 1' и 2'\ которые при смешении приведут к образованию тумана (точка т на рис. 52, а).
§ 63. Определение влажности воздуха по температурам мокрого и сухого термометров
Относительная влажность воздуха является одним из основных его параметров, используемых в различных технических расчетах (например, выбор режима вентиляции и др.).
Применяют четыре способа определения относительной влажнооті воздуха: химический, точки росы, волосяного гигрометра и психрометрический. Наиболее распространенным способом является психрометрический. • ■
Психрометр состоит из двух одинаковых термометров. Один из ни* называется сухим термометром, а его показания — температурой воздуха по сухому термометру. Второй термометр обернут мокрой лентой, обеспечивающей непрерывный подвод воды к ртутному шарику, для того чтобы его поверхность была всегда влажной. Этот термометр называют мокрым термометром. Испарение влаги с поверхности шарика термометра приведет его к охлаждению, поэтому такой термометр всегда показывает более низкую температур ру, чем сухой термометр.
Разность показаний термометров называется психрометрической разностью.' Однако температура tM, показываемая мокрым термометром, вследствие теплопередачи к термометру извне не равна истинной температуре мокрого термометра ti (/м > Для уменьшения разности At = tu — С шарир мокрого термометра обдувается возду-
тг
хом, движущимся с достаточной скоростью. Это уменьшает влияние возможного излучения окружающих предметов на термометр. В современных психрометрах оба термометра заключены в заградительные кожухи, поверхности которых полированы. Воздух через кожухи продувается специальным вентилятором, имеющим механический или электрический привод. Показания психрометра дают возможность по id-диаграмме определять относительную влажность и влагосодержание влажного йоздуха. Для этого необходимо определить точку 1 пересечения изотермы tM (мокрого термометра) с изотермой tc (сухого термометра), как это показайо на рис. 52, б. Эта точка на id-диаграмме и определит состояние влажного воздуха в замеряемом объеме.
Если имеются показания психрометра, то определить относительную влажность ф и влагосодержание d можно также по специальным психрометричесійім таблицам.
