- •П.М.Мартинюк Рівняння математичної фізики
- •Від автора
- •Тема 1. Класифікація диференціальних рівнянь з частинними похідними другого порядку з двома незалежними змінними
- •§1.1. Диференціальні рівняння з частинними похідними з двома незалежними змінними
- •§1.2. Класифікація диференціальних рівнянь з частинними похідними
- •§1.3. Канонічний вигляд диференціальних рівнянь з частинними похідними другого порядку
- •§1.4. Канонічні форми лінійних диференціальних рівнянь з частинними похідними зі сталими коефіцієнтами
- •I рівень
- •II рівень
- •Практична робота №2 Зведення до канонічного вигляду диференціальних рівнянь з частинними похідними зі сталими коефіцієнтами
- •Завдання для самостійної роботи
- •I рівень
- •II рівень
- •Розділ 2 Рівняння гіперболічного типу
- •Тема 2. Хвильове рівняння та постановки крайових задач
- •§2.1. Рівняння коливань струни
- •Практична робота №1 Класифікація диференціальних рівнянь з частинними похідними другого порядку
- •Завдання для самостійної роботи
- •§2.2. Граничні та початкові умови. Їх фізична інтерпретація
- •§2.3. Класифікація крайових задач
- •§2.4. Поняття про коректність постановки крайової задачі
- •§2.5. Некоректні задачі математичної фізики
- •§2.6. Редукція загальної задачі
- •Тема 3. Задача Коші для хвильового рівняння
- •§3.1. Метод характеристик. Формула д’Аламбера
- •§3.2. Формули Пуассона та Кірхгофа
- •§3.3. Коректність постановки задачі Коші
- •§3.4. Узагальнений розв’язок задачі Коші
- •Практична робота №3 Задача Коші для рівнянь гіперболічного типу. Метод характеристик
- •Завдання для самостійної роботи
- •I рівень
- •II рівень
- •III рівень
- •Тема 4. Метод розділення змінних (метод Фур’є) для гіперболічних рівнянь
- •§ 4.1. Перша мішана крайова задача для однорідного хвильового рівняння (вільні коливання струни)
- •§ 4.2. Перша мішана крайова задача для неоднорідного хвильового рівняння (вимушені коливання струни)
- •§ 4.3. Перша мішана крайова задача для неоднорідного хвильового рівняння з неоднорідними граничними умовами
- •§ 4.4. Перша мішана крайова задача для однорідного хвильового рівняння в прямокутнику (вільні коливання прямокутної мембрани)
- •Практична робота №4 Метод розділення змінних (метод Фур’є) для рівнянь гіперболічного типу
- •Завдання для самостійної роботи
- •I рівень
- •II рівень
- •Тема 5. Спеціальні функції математичної фізики
- •§ 5.1. Загальна задача Штурма-Ліувілля
- •§ 5.2. Спеціальні функції математичної фізики
- •Тема 6. Позначення та криволінійні координати в математичній фізиці
- •§ 6.1. Диференціальні операції в криволінійних координатах
- •§ 6.2. Метод розділення змінних (метод Фур’є) для першої мішаної крайової задачі для однорідного хвильового рівняння в крузі
- •Розділ 3 Рівняння параболічного типу
- •Тема 7. Рівняння параболічного типу та фізичні задачі, що до них приводять
- •§ 7.1. Фізичні процеси, які приводять до рівнянь параболічного типу
- •§ 7.2. Принцип максимуму
- •§ 7.3. Граничні та початкові умови. Їх фізична інтерпретація
- •Тема 8. Метод розділення змінних для параболічних рівнянь
- •§ 8.1. Перша мішана крайова задача для одновимірного параболічного рівняння
- •§ 8.2. Перша мішана крайова задача для параболічного рівняння в прямокутнику Знайдемо розв’язок крайової задачі
- •§ 8.3. Перша мішана крайова задача для параболічного рівняння в крузі
- •Практична робота №5 Метод відокремлення змінних для рівнянь параболічного типу
- •Завдання для самостійної роботи
- •I рівень
- •II рівень
- •Тема 9. Задача Коші для рівнянь параболічного типу
- •§9.1. Постановка задачі Коші для параболічних рівнянь
- •§9.2. Метод розділення змінних (метод Фур’є) для задачі Коші в одновимірному випадку
- •§9.3. Задача Коші в n-вимірному просторі
- •Практична робота №6 Задача Коші для рівнянь параболічного типу
- •Завдання для самостійної роботи
- •I рівень
- •II рівень
- •Тема 10. Єдиність та стійкість розв’язків крайових задач для рівнянь параболічного типу
- •§10.1. Єдиність та стійкість розв’язків мішаних крайових задач
- •§ 10.2. Єдиність розв’язку задачі Коші
- •§10.3. Неперервна залежність розв’язку задачі Коші від початкових умов та інтенсивності внутрішніх джерел тепла
- •Розділ 4 Рівняння еліптичного типу
- •Тема 11. Еліптичні рівняння та фізичні процеси, які до них приводять
- •§ 11.1. Фізичні процеси, що приводять до рівнянь еліптичного типу
- •§11.2. Постановка крайових задач для еліптичних рівнянь
- •§11.3. Фундаментальний розв’язок рівняння Лапласа
- •Тема 12. Принцип максимуму та коректність крайових задач для рівнянь еліптичного типу
- •§12.1. Принцип максимуму та його наслідки
- •§12.2. Єдиність та неперервна залежність від граничних умов розв’язку задачі Діріхле
- •§12.3. Формули Гріна
- •§12.4. Єдиність розв’язку задачі Неймана
- •§12.5. Єдиність розв’язку першої мішаної крайової задачі для гіперболічних рівнянь
- •Тема 13. Метод розділення змінних (метод Фур’є) для еліптичних рівнянь
- •§13.1. Задача Діріхле для рівняння Лапласа в прямокутнику
- •§13.2. Задача Діріхле для рівняння Лапласа в крузі
- •§ 13.3. Інтеграл Пуассона
- •Практична робота №7 Крайові задачі для рівнянь еліптичного типу
- •Завдання для самостійної роботи
- •I рівень
- •II рівень
- •Тема 14. Метод функції Гріна
- •§14.1. Основна інтегральна формула Гріна та основна формула теорії гармонічних функцій
- •§14.2. Функція Гріна для оператора Лапласа
- •§14.3. Приклади функцій Гріна для деяких областей
- •Тема 15. Елементи теорії потенціалу
- •§15.1. Потенціал об’єму, подвійного та простого шарів
- •§15.3. Логарифмічні потенціали
- •Розділ 5 Елементи теорії інтегральних рівнянь
- •Тема 16. Класифікація інтегральних рівнянь
- •§16.1. Класифікація лінійних інтегральних рівнянь
- •§15.2. Властивості потенціалів
- •§16.2. Інтегральні рівняння з виродженими ядрами
- •§16.3. Теореми Фредгольма
- •Тема 17. Наближені методи розв’язання інтегральних рівнянь
- •§17.1. Метод послідовних наближень
- •§17.2. Наближені методи розв’язання інтегральних рівнянь Фредгольма другого роду
- •§17.3. Інтегральні рівняння Фредгольма першого роду
- •§ 17.4. Деякі методи розв’язання некоректних задач
- •Тема 18. Зведення крайових задач для рівнянь еліптичного типу до розв’язування інтегральних рівнянь
- •§18.1. Задача Діріхле для рівняння Лапласа
- •§18.2. Задача Неймана для рівняння Лапласа
- •§17.3. Задача Діріхле для рівняння Пуассона
- •Рівняння математичної фізики
- •33028, Рівне, вул. Соборна, 11.
Завдання для самостійної роботи
I рівень
Знайти функцію, гармонічну всередині одиничного круга з центром в початку координат і таку, що
.
2. Знайти функцію,
гармонічну всередині одиничного круга
з центром в початку координат і таку,
що
.
Знайти розв’язок
рівняння Лапласа в прямокутнику
,
,
який задовольняє граничним умовам
,
,
,
.
Знайти розв’язок рівняння Лапласа в прямокутнику , , який задовольняє граничним умовам
,
,
,
.
II рівень
Знайти розв’язок рівняння Лапласа в прямокутнику , , який задовольняє граничним умовам
,
,
.
,
,
.
,
,
,
.
,
,
., ,
.
В крузі
знайти гармонічні функції, які
задовольняють граничним умовам
.
.
Тема 14. Метод функції Гріна
§14.1. Основна інтегральна формула Гріна та основна формула теорії гармонічних функцій
Розглянемо в тривимірному просторі деяку область , обмежену достатньо гладкою поверхнею .
Теорема
14.1.
Якщо функція
,
тоді для неї справедлива основна
інтегральна формула Гріна
(14.1)
дe
,
,
Доведення.
Як відомо (див. тема 11), функція
є гармонічною в області
при
.
Розглянемо наступні випадки.
1. Нехай
.
Тоді, використовуючи другу формулу
Гріна для функцій
та
отримуємо
Отже
Тобто,
.
2. Нехай
.
Оскільки функція
при
перетворюється у нескінченність, то
безпосередньо застосувати другу формулу
Гріна не можна.
Виріжемо
з області
кулю
малого радіуса
,
яка обмежена сферою
(див. рис.14.1) з центром в точці
.
Рис. 14.1. Область тривимірного простору
Нехай
.
Застосовуючи другу формулу Гріна в
області
,
отримуємо
(14.2)
Якщо
,
то
.
На поверхні
зовнішня нормаль
і радіус кулі мають протилежні напрямки.
Тому
.
Тоді, використовуючи теорему про середнє значення для визначених інтегралів, одержимо
де
,
-
середні значення функцій
,
на сфері
.
Спрямуємо радіус сфери
до нуля. Дістанемо
а)
оскільки
і її перші похідні є неперервними, а
отже – обмеженими у внутрішніх точках
області
.
б)
,
оскільки функція
є неперервною.
в) згідно означення невласного інтеграла
Враховуючи вищесказане, з (14.2) маємо
Тобто,
.
3. Нехай
.
Припустимо, що в цій точці поверхня
має дотичну площину з неперервним
кутовим коефіцієнтом. Проведемо сферу
малого радіуса
з центром в точці
(див. рис.14.2). Нехай
- це частина
,
яка знаходиться в кулі
.
Нехай
,
- це частина
,
яка знаходиться в області
.
Тоді, згідно з другою формулою Гріна,
отримаємо
Рис. 14.2. Точка знаходиться на поверхні
(14.3)
Повторюючи
аналогічні міркування, як і в пункті 2
і враховуючи, що
,
з (14.3) при
отримуємо
(14.1), де
.
Теорема 14.1 доведена.
Припустимо що функція є гармонічною в області . Тоді з (14.1) отримаємо основну формулу теорії гармонічних функцій
. (14.4)
Зауважимо,
що якщо точка
є конічною вершиною поверхні
,
то в (14.1)
(радіан),
де
- величина кута, утвореного дотичними
до
в точці
.
В двовимірному випадку для області обмеженої контуром формула (14.1) набуває вигляду
,
де
